Читайте также:
|
|
Глава 24. СВОБОДНЫЕ КОЛЕБАНИЯ ОДНОМЕРНЫХ СИСТЕМ
24.1.1. Колебания
Колебанием называется периодическая зависимость от времени какой-либо величины. Минимальный промежуток времени, через который величина повторяет своё значение, называется периодом колебаний Т:
.
Обозначим количество полных колебаний, произошедших за промежуток времени как . Частотой колебаний n называется количество полных колебаний в единицу времени.Частота измеряется в обратных секундах или в герцах: . Очевидно, что . Промежуток времени, за который произошло полных колебаний Þ . Итак
24.1.2. Гармонические колебания
Гармоническим называется колебание, при котором зависимость от времени переменной величины выражается гармонической функцией с линейной зависимостью фазы от времени при положительном коэффициенте пропорциональности:
.
Напомним традиционные названия величин, входящих в него:
· А - амплитуда (не зависит от времени);
· - фаза, аргумент гармонической функции;
· - постоянная по времени циклическая частота колебаний, которая связана с частотой n и периодом Т; она является скоростью изменения фазы;
· j 0 - начальная фаза ().
Поскольку,
,
то начальная фаза в косинусном представлении отстаёт от начальной фазы в синусном на p /2:
.
24.1.3. Дифференциальное уравнение гармонических колебаний и его общее решение
Гармоническим называется дифференциальное уравнение вида:
.
Проверим прямой подстановкой, что гармонический закон движения с неопределёнными амплитудой и начальной фазой является общим решением этого уравнения:
.
Аналогичную проверку выдерживает и синусное представление гармонической временной функции.
Как известно, общее решение дифференциального уравнения второго порядка содержит две свободные константы, которые конкретизируются начальными условиями при реализации частного решения. Очевидно, что эту роль в нашем случае играют амплитуда и начальная фаза.
24.1.4. Векторное представление гармонических функций
Из теории дифференциальных уравнений следует принцип суперпозиции: сумма двух частных решений дифференциального уравнения тоже является его частным решением. Для гармонических колебаний это звучит так:
Дата добавления: 2015-07-24; просмотров: 142 | Нарушение авторских прав
<== предыдущая страница | | | следующая страница ==> |
Дифференциальное уравнение вынужденных колебаний. Резонанс | | | Сумма двух гармонических функций одинаковой частоты тоже является гармонической функцией той же частоты. |