Читайте также: |
|
Анализ (или метод) размерностей используется во многих задачах физики и механики, а особенно в механике жидкости как для проверки ранее предложенных зависимостей, так и для составления новых. Анализ размерностей основан на так называемой ПИ-теореме, которую можно сформулировать следующим образом: математическую зависимость между некоторыми физическими размерными величинами всегда можно преобразовать в уравнение, содержащие безразмерные комбинации тех же физических величин (так называемые числа ПИ), причем число этих безразмерных комбинаций всегда меньше, чем число исходных физических величин. Пусть A 1, A 2, A 3,… An – n размерных физических величин, участвующих в каком-либо физическом явлении. Примером их могут служить скорость, вязкость, плотность и т. д. Пусть m – число всех первичных или основных единиц (например, длина, масса и время), с помощью которых можно представить размерность рассматриваемых физических величин. Функциональная зависимость между величинами Ai, может быть представлена в виде
f (A 1, A 2, A 3,… An) = 0. (5.4)
Согласно ПИ-теореме это уравнение можно записать в виде
F (p1, p2, p3,…p n–m) = 0. (5.5)
где каждое число p – независимое безразмерное произведение нескольких А. Заметим, что число членов уравнения сократилось от п до п – т.
В задачах механики жидкости имеется три первичных размерности (масса, время, длина), т. е. m = 3. В этом случае максимальное число независимых комбинаций можно получить, выражая числа p в виде
(5.6)
В каждом числе p имеется m +1 переменное (и только одно переменное меняется от числа к числу) и три неизвестных показателя x, y и z. Рассматривая три первичные размерности, например L, T, M, получим три независимых уравнения, одновременное решение которых дает численное значение для трех показателей. Таким образом, для нахождения чисел ПИ нужно:
a) выбрать из числа переменных количество переменных, равное числу основных единиц и включающих все основные единицы;
б) составить уравнения размерностей, объединяющие выбранные переменные с каждой из других переменных по очереди.
Найдем, используя метод размерностей, общую формулу для определения потерь напора на трение при равномерном напорном движении жидкости в трубах.
Опыты показывают, что величина потерь напора на трение h тр при движении жидкости в трубах может зависеть от диаметра трубы d и ее длины l, физических свойств жидкости (плотности r и вязкости m), средней скорости течения в трубе u, средней высоты выступов шероховатости k на стенках трубы. Таким образом, интересующую нас функциональную зависимость запишется в виде
D p тр = f (u, d, m, r, k, l), (5.7)
где D p тр – потери давления на длине потока, равной l, связанные с потерей напора формулой
D p тр = g× h тр. (5.8)
Вид функции f в уравнении (5.7) неизвестен. Некоторую помощь в установлении его может оказать применение ПИ-теоремы.
Учитывая, что потеря на трение всегда прямо пропорциональна длине рассматриваемого участка, перепишем уравнение (5.7) в виде
f 1 (D p тр/ l, u, d, m, r, k) = 0, (5.9)
Для измерения входящих в формулу (5.9) n = 6 величин требуется m = 3 основные единицы: масса, время и длина.
В соответствии с ПИ-теоремой уравнение (5.9) может быть представлено в форме, содержащей n – m = 3 безразмерных отношений (чисел ПИ), т. е. вместо (5.9) можно записать
f 2 (p1, p2, p3) = 0. (5.10)
Для определения чисел p1, p2, p3 выберем из всех переменных три (по числу основных единиц измерения), включающие все основные единицы измерения, например u, d и r. Составим теперь уравнения размерностей, объединяющие выбранные переменные с каждой из других переменных по очереди, т. е
(5.11)
В выражениях для p1, p2, p3 нужно подобрать показатели при d, u и r таким образом, чтобы числа p не имели размерности.
Так, например, для числа p3 имеем
.
Отсюда вытекают следующие уравнения:
при L: x 3 + y 3 – 3 z 3 + 1 = 0; при T: – y 3 = 0; при M: z 3 = 0, т.е. x3 = –1 и
p3 = k/d. (5.12)
Нетрудно показать (проверив размерности), что
p1 = ud r/m. (5.13)
. (5.14)
Подставляя (5.12), (5.13) и (5.14) в (5.10), имеем
Так как нас интересует потеря напора, то разрешаем это уравнение относительно p2
или . (5.15)
Учитывая формулу (5.8), имеем
(5.16)
или, обозначая
, (5.17)
где l – безразмерное число, называемое коэффициентом гидравлического трения, получим формулу Дарси – Вейсбаха
. (5.18)
Из формулы (5.18) следует, что потери напора на трение при движении жидкости в трубе возрастают с увеличением средней скорости потока и длины рассматриваемого участка трубы и обратно пропорциональны диаметру трубы.
Приведенный метод можно использовать и для определения вида формулы потерь напора на местные сопротивления. В этом случае, учитывая, что местные потери практически не зависят ни от длины участка трубы, ни от ее диаметра, нетрудно получить формулу
(5.19)
где x – безразмерный коэффициент, называемый коэффициентом местных потерь; u 2 – скорость после прохода через местное сопротивление.
Данная формула была получена в XIX в. эмпирическим путем и называется формулой Вейсбаха.
Таким образом, хотя с помощью ПИ-теоремы не удается получить полного решения вопроса о потерях напора (так как смысл коэффициентов l, x остался невыясненным), можно ближе подойти к его выяснению. Дальнейшие сведения о коэффициентах l, x будут рассмотрены в следующем пункте и §6.
Дата добавления: 2015-10-29; просмотров: 611 | Нарушение авторских прав
<== предыдущая страница | | | следующая страница ==> |
Виды гидравлических сопротивлений | | | Определение коэффициента гидравлического трения при ламинарном и турбулентном течении жидкости |