Читайте также:
|
|
Энергетический баланс реакции деления U 235:
- кинетическая энергия ядер осколка 160 МэВ
- кинетическая энергия мгновенных γ – кванты 5 МэВ
- кинетическая энергия запаздывающих γ – кванты 5 МэВ
- кинетическая энергия нейтронов 10 МэВ
- кинетическая энергия нейтрино 10 МэВ
- кинетическая энергия β- частицы 5 МэВ
200 ± 5 МэВ
Т.е. около 80 % энергии деления приходится на кинетическую энергию ядер осколков, которые разлетаются с большой скоростью, это происходит в тепловыделяющих элементов.
В точке А находится ядро, которое делится на 2 осколка и оказывается, что масса покоя больше m1 + m2, т.е. имеет место дефект массы (рис.2). Ядро горючего делится внутри твэлов, т.е. в топливном сердечнике.
М = m1 + m2 +Δ m
В соответствии с законом Эйнштейна:
Е = mо · с2 или Δ Е = Δ mо · с2;
где mо – масса покоя.
Этот закон указывает на то, что любому изменению энергии тела соответствует эквивалентное изменение массы:
М = Мо + Мк
Вследствие дефекта массы часть Мо превращается в кинематическую массу Мк , которая проявляется в форме кинетической энергии ядер осколков m1 и m2. Эти ядра осколки тормозятся об соседние ядра, вследствие чего выделяется тепловая энергия подобно тому, как выделяется теплота при торможении автомобиля, при этом ядра осколки проходят путь торможения всего в несколько единиц мкм, т.е. практически теплота появляется там, где ядро разделилось.
В топливном сердечнике и оболочке твэла тепло передаётся теплопроводностью
(q = -λ · grad t), а от наружной стенки твэла к теплоносителю – вынужденной конвекцией по закону Ньютона – Рихмана (q = α ·(tст – tнн)).
При сжигании 1 грамма U 235 выделяется энергия:
Э = = 0,95 МВт·сут
Дата добавления: 2015-07-08; просмотров: 189 | Нарушение авторских прав
<== предыдущая страница | | | следующая страница ==> |
Достоинства и недостатки ядерной энергетики | | | Реакция синтеза лёгких ядер. |