Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатика
ИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханика
ОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторика
СоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансы
ХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника

Деление ядер.

Читайте также:
  1. I и разделение труда
  2. I. Общее распределение по полу, возрасту, национальности, месту рожде­ния и детства, общему обучению
  3. I. Определение группы.
  4. I. ОПРЕДЕЛЕНИЕ И ПРОБЛЕМЫ МЕТОДА
  5. I. Определение и проблемы метода
  6. III. Определение средней температуры подвода и отвода теплоты
  7. III. Распределение часов курса по темам и видам работ

Энергетический баланс реакции деления U 235:

- кинетическая энергия ядер осколка 160 МэВ

- кинетическая энергия мгновенных γ – кванты 5 МэВ

- кинетическая энергия запаздывающих γ – кванты 5 МэВ

- кинетическая энергия нейтронов 10 МэВ

- кинетическая энергия нейтрино 10 МэВ

- кинетическая энергия β- частицы 5 МэВ

200 ± 5 МэВ

 

Т.е. около 80 % энергии деления приходится на кинетическую энергию ядер осколков, которые разлетаются с большой скоростью, это происходит в тепловыделяющих элементов.

 

В точке А находится ядро, которое делится на 2 осколка и оказывается, что масса покоя больше m1 + m2, т.е. имеет место дефект массы (рис.2). Ядро горючего делится внутри твэлов, т.е. в топливном сердечнике.

М = m1 + m2 +Δ m

В соответствии с законом Эйнштейна:

Е = mо · с2 или Δ Е = Δ mо · с2;

где mо – масса покоя.

Этот закон указывает на то, что любому изменению энергии тела соответствует эквивалентное изменение массы:

М = Мо + Мк

Вследствие дефекта массы часть Мо превращается в кинематическую массу Мк , которая проявляется в форме кинетической энергии ядер осколков m1 и m2. Эти ядра осколки тормозятся об соседние ядра, вследствие чего выделяется тепловая энергия подобно тому, как выделяется теплота при торможении автомобиля, при этом ядра осколки проходят путь торможения всего в несколько единиц мкм, т.е. практически теплота появляется там, где ядро разделилось.

В топливном сердечнике и оболочке твэла тепло передаётся теплопроводностью

(q = -λ · grad t), а от наружной стенки твэла к теплоносителю – вынужденной конвекцией по закону Ньютона – Рихмана (q = α ·(tст – tнн)).

При сжигании 1 грамма U 235 выделяется энергия:

Э = = 0,95 МВт·сут


Дата добавления: 2015-07-08; просмотров: 189 | Нарушение авторских прав


Читайте в этой же книге: Поглощение. | Формула 4 сомножителей | Одногрупповое уравнение дифузии нейтронов | Цилиндрическая активная зона с бесконечной высотой | Применение условий однозначности при решении уравнения реактора. Условие однозначности | Применение условий однозначности для цилиндра с бесконечной высотой | Применение условия однозначности для цилиндра с бесконечным радиусом | Двухгрупповое уравнение реактора | Компоновка активной зоны реактора | Профилирование энерговыделения |
<== предыдущая страница | следующая страница ==>
Достоинства и недостатки ядерной энергетики| Реакция синтеза лёгких ядер.

mybiblioteka.su - 2015-2024 год. (0.007 сек.)