Пульсация единственное в природе движение тел относительно самих себя, пространства и других тел, их прирожденное свойство. Это третий и опре­деляющий вид движения. 8 страница

Таблица

Серия Лаймана	Серия Бальмера	Серия Паш
1215,67
1025,70	6562,80
972,54	4861,30
949,74	4340,65
937,80	4101,70
930,75	3970,00
926,23	3889,10
923,15	3835,40
920,96	3797,90	9014,9

Просчитав величину вурфов по (2.28) последователь­но снизу вверх по каждому столбцу, находим, что вели­чина эта для каждого результата своя. В целом для всех линий она варьируется от 1,33355 до 1,3764, т.е. в пределах 3%. Варьирование можно объяснить несколькими спо­собами, но наиболее вероятное объяснение в том, что водородный атом испускает много фотонов, как бы не входящих в эти серии, но их отсутствие изменяет вели­чину вурфа. Кроме того, на "расплывание" вурфа оказы­вает влияние и особенности испускания фотонов в раз­личных физических процессах.

Теперь, имея вурф водородных линий, определим, ка­кой коэффициент матрицы 3 образует, с точностью до четвертого знака, аналогичный величины вурф. Величи­на этого коэффициента равна 1,0192975..., квадрат ее 1,038967... (обратная величина числа 1/1,019...= 0,98107.. выделена на матрице 3). Определим теорети­ческий вурф W спектральных линий:

W(1;1,01929...;1,0389...) =

= (1+1,019...)(1,019...+1,0389...)/1,019...(1+1,019+1,0389) = 1,33343.

А это означает, что все три серии спектральных линий водорода изменяются пропорционально некоторому ко­эффициенту к и числу 1,01929... Найдем этот коэффи­циент, для чего разделим предпоследние числа серий на последние:

к_х = 923,15/920,96 = 1,002378... к₂ = = 1,009874, к₃= 1,02375...

и получаем, что:

к₁ ⁸ = к₂; к₁¹⁰ = к₃; к₁⁸ = 1,01918.

Следовательно, системы спектральных линий водоро­да, в пределах принятой точности измерения, кратны к. И можно полагать, что указанные выше серии не охва­тывают всего разнообразия испускаемых водородом спектральных линий.

Вурф позволяет не только проследить принадлеж­ность некоторого параметра тому или иному процессу, характер его изменения, но и определить, что очень важно для физических исследований, "полноту" ряда показателей, относящихся к нему. Воспользуемся этим обстоятельством и проверим плотностную полноту ρ_п- мерного ряда, полученного в предыдущем разделе. По­вторим его: коэффициент трехмерности π₃ – 4,18879; четырехмерное π₄ – 4,45407; пятимерности π₅ – 4,73719; шестимерности π₆ – 4,98120; семимерности π₇ – 5,18395; восьмимерности π₈ – 5,35324. Подставляем эти числа в уравнение (2,28) и определяем величину вурфов:

W(345) = 1,332955; W(456) = 1,33058; W(567) = 1,34794;
W(678)= 1,33144;

Резкий скачок вурфа W(567) с последующим опуска­нием показывает, что количественная величина плотностной мерности четвертого и пятого пространств либо недостаточно пропорциональны, либо в этой области плотности имеется еще одна сфера-граница. Во всяком случае, следует искать причину, вызывающую скачок или методы выравнивания плотностные величины вурфов.

Не только отдельные процессы и явления природы описываются в рамках русской матрицы, но и, по-видимому, все научные направления, как, например, фи­зика, изучающая свойства тел, полностью базируются на коэффициентных зависимостях. Оказывается, напри­мер, что все физические свойства тел качественно свя­заны степенными величинами малой секунды музы­кального гармонического ряда 1,05946... [29]. И именно эта качественная взаимосвязь является основой метода размерностей.

Таким образом, русская матрица является матема­тической структурой, отображающей гармонию внутренних взаимосвязей всех свойств тел, материаль­ных процессов или явлений. Система вурфов, в свою очередь, соединяет, казалось бы, случайные, произволь­ные числа в пропорции, определяющие принадлежность этих чисел к некоторым процессам и коэффициентам матрицы.

Поэтому знание русской матрицы позволяет, по-видимому, в принципе, не только отслеживать развитие любого материального процесса или структуры, но и возможности отклонения их от параметров матрицы и, корректировать течение этих процессов.

2.8. Качественные взаимосвязи свойств

Системный характер механики Ньютона подтвержда­ется базирующимся на ее постулатах методом физиче­ской размеренности. (Я уже отмечал ранее, что понятие «размерность» не определяет истинное значение характеристик тел, физическим представлениям более соответствует понятие «размеренность», которое и заменит далее слово «размерность».). Основу метода составляют различ­ные взаимосвязанные свойства тел, количественные величины которых и становятся единицами измерений. Свойства в классической механике делятся на основные, или фундаментальные, и производные. За основные принимаются масса, длина и время. В системе СГС, ко­торая используется в настоящей работе, эти величины измеряются в граммах, сантиметрах и секундах. Описа­ние произвольного физического параметра в единицах измерения основных величин и определяет его размер­ен-ность. Поэтому в методе размеренности:

• размеренность произвольного параметра есть произве­дение степеней основных величин размеренностей;

• размеренность обеих частей физического уравнения всегда остается одинаковой.

Для получения физических взаимосвязей параметров достаточно выписать с размеренностью группу физиче­ских величин N, между которыми требуется установить взаимосвязь, обусловленную соотношением К < N раз­меренностей основных величин, и составить из них без­размерностное произведение. Если N - К = 1, будет получе­но единственное произведение, приравняв которое безразмерностной константе, находим закономерные зави­симости между исходными параметрами.

Не останавливаясь на рассмотрении способов приме­нения методов размеренности, поскольку имеется доста­точное количество первоисточников, отмечу, что метод позволяет быстро находить оценочные зависимости ме­жду физическими параметрами в различных разделах физики. Однако нет ясности в том, какие закономерно­сти обусловливают существование метода размеренности. А потому возникает множество безответных вопросов:

• Какие физические или математические закономер­ности составляют основы метода размеренности?

• Может ли существовать не степенная зависимость в уравнениях физических параметров?

• Как использовать метод, когда К >> N?

• Только ли безразмерностная константа может получать­ся при рассмотрении физических взаимосвязей?

• Какие закономерности обусловливают существова­ние в одной системе постоянных и переменных свойств? И т.д.

Все эти вопросы остаются без ответа только потому, что метод размеренности не выводится из классической механики, а только базируется на ней. По сути дела его основы остаются скрытыми.

Количественное описание физических взаимодейст­вий возможно только потому, что все функциональные свойства в совокупности связаны между собой и обра­зуют единую систему — тело. В этой природной систе­ме, как уже говорилось, все свойства имманентны по характеру взаимодействий, подобны, присущи всем те­лам, равнозначны и не разделяются на фундаменталь­ные и производные. Они абсолютны, являются атрибу­тами всех тел, качественно взаимосвязаны, количест­венно изменяемы, но только в определенной пропорции с другими свойствами, при индексном описании всегда имеют размеренность и не могут отсутствовать в теле. Ни одно свойство принципиально никогда не может, по своей количественной величине, быть равной 0. Равен­ство свойства 0 равнозначно отсутствию тела, которому это свойство "принадлежит".

Все бесчисленные свойства, образующие тела, имеют свою количественную величину, выражаемую числом с размеренностью. И каждая величина — свойство — свя­зана качественно и количественно со всеми остальны­ми свойствами тел. Но количественные величины свойств каждого тела всегда различны. Поэтому тожде­ственные тела на всех уровнях в природе отсутствуют. Качественные же взаимосвязи свойств остаются одина­ковыми. Именно эти взаимосвязи формализуются в виде физических законов, функций и уравнений, описываю­щих инвариантные соотношения природных систем.

Особо подчеркну, что связи, обусловливающие взаимозависимость свойств (качеств тел) являются неизменными элементами физических объектов. Неизменными они были созданы изначально и потому являются сакральными. И чтобы свойства тел взаимодействовали посредством связей, они должны иметь как изменяемую часть (размерностную количественную величину) так и неизменяемую часть (безразмерностную числовую величину) своего качества.

Поскольку тело есть система взаимосвязанных свойств, а взаимодействие тел осуществляется только посредством свойств, то связь между свойствами может послужить основой для определения качест­венной зависимости между их параметрами.

И если мы достаточно хорошо умеем находить коли­чественные величины некоторых свойств, понимать их взаимодействие и поведение при изменении воздейст­вий на тела, то качественные связи и законы нам понят­ны далеко не достаточно. Мы даже не знаем, заключают ли в себе качественные связи какие-либо количествен­ные величины. И хотя в физике существует анализ раз­меренностей, призванный способствовать определению функциональных связей посредством сравнения размерен­ностей, он не является универсальным методом, позво­ляющим автоматически определять зависимости между физическими величинами. Более того, его применение требует учета размерностных постоянных, выбора подходя­щей системы единиц, зачастую интуитивного нахожде­ния различных дополнительных предположений. А главное — остается неизвестным, какие же закономер­ности предопределяют качественные взаимосвязи свойств.

Изучая эти взаимосвязи, автор предположил, что мо­жет существовать система коэффициентов — неизменных чисел, обуслов­ливающая качественную взаимосвязь свойств. Необхо­димо было найти хотя бы один из них, чтобы, ориентируясь на него, постараться выявить всю систему.

Исходя из всеобщей взаимосвязи свойств тел можно предположить, что всякое изменение любого их пара­метра должно вызывать пропорциональное линейное или нелинейное изменение всех остальных его свойств. Какова количественная величина этой пропорциональ­ности, неизвестно, но хотя бы один параметр изменения мы можем выявить, например, посредством соединения вместе двух одинаковых твердых тел. Опишу такую операцию.

Возьмем для примера два глиняных шара радиусом r, слепим из них один шар радиусом R. Можно полагать, что с возрастанием величины одного параметра — объ­ема шара произойдет пропорциональное (линейное или нелинейное) количественное изменение и всех остальных свойств нового шара. Другое дело, что не все эти изменения можно зафиксировать. Наиболее заметную величину при этом имеет изменение радиуса с r до R.

Зная соотношение объемов V и V₁ шаров, определим коэффициент изменения радиуса:

4/3 πR³ = 2·4/3 πr³.

Сокращая одинаковые члены левой и правой части уравнения, получаем:

R³ = 2 r³,

откуда находим коэффициент изменения радиуса:

R = r ³√2 = 1,259921... r.

Число 1,259921 ранее уже встречалось, как коэффици­ент объемной связности. Здесь оно определяет количе­ственное изменение радиуса r при возрастании объема шара в 2 раза, и, по-видимому, отображает качест­венную зависимость между параметром объема и ра­диуса. Если считать, что коэффициент к = 1,2599 ... — количественная величина качественной характеристи­ки радиуса — связность, определяющая его участие во взаимосвязях с другими свойствами тела, то можно предположить, что и остальные свойства тел обла­дают такими коэффициентами, и, зная к, попытаться по известным уравнениям определить их величину и для каждого из других свойств.

Наличие одного коэффициента связанности, для кото­рого подходит также название значимости свойства, требует такого подбора уравнений, в которых задействовано минимальное количество параметров, входит па­раметр R и новые параметры добавляются, с прибавле­нием уравнений. Лучше всего отвечают этим условиям инвариантные уравнения. В этих уравнениях все пара­метры связаны так, что изменение одного из них вызы­вает пропорциональное изменение другого (других) та­ким образом, что количественная величина произве­дения остается const. Подходит, например, следующая система инвариантов:

Rv² = const, (2.29)

R²g = const, (2.30)

R³/τ² = const, (2.31)

mvR = const', (2.32)

где v – скорость (например, орбитальная); g – напря­женность гравитационного поля (ускорение свободного падения); τ – приведенный период колебания (τ = 1/ω); m – масса.

Инвариантность уравнений (2.29)-(2.32) не изме­нится, если их правую часть приравнять базисной 1, (const =1). Тогда, зная к, можно определить модуль зна­чимости остальных параметров. Будем обозначать зна­чимость звездочкой справа вверху индекса параметра. Например, R* = 1,259921.

Из уравнения (2.29) находим безразмерностную величину значимости v *, ее числовое качество;

R*v*²= 1,

v * = 1/√ R * = 1/1,12246 = 0,890898....

Находим по (2.30) значимость напряженности g*:

R*² g* = 1,

g* = 1/R*² = 1/1,5874... = 0,62996....

Из инварианта (2.31) определяем приведенный период колебания τ*:

R*³/τ*² = 1,

τ* = √R*³ = 1,41421....

А по инварианту (2.32) значимость массы m*:

m*v*R* = 1,

m*= 1 /v*R* = 1/1,12246 = 0,890898 ....

Последующие значимости получим, используя многие отработанные уравнения различных разделов физики. Для получения значимости времени – t*, силы – F*, «посто­янной» тяготения – G*, энергии – W* используем формулы:

t* = R*/v*,

F* = m*g*

m*G* = const,

W* = m*v*².

Подставляя в них найденные ранее значимости, нахо­дим их для времени t* = 1,41421..., силы F* = 0,56123..., «постоянной» тяготения G* = 1,12246..., энергии W* = 0,707106... Этим же методом можно получить значимо­сти всех известных на сегодня физических параметров и тем самым обеспечить количественное обоснование качественных взаимосвязей функциональных свойств. Ко­личественные величины качественных взаимосвязей на­званы коэффициентами физической размерности (КФР).

Поскольку каждое физическое уравнение в статике описывает некоторую качественную зависимость вхо­дящих в нее параметров, то по своей структуре оно яв­ляется инва-риантом. Так, уравнение гравитационного притяжения тел:

F = GMm/R², (2.33)

может быть следующим образом записано в инвариант­ной форме:

GMm/FR² = 1. (2.34)

Качественная инвариантная взаимосвязь свойств по­средством базисной 1 обусловливает равенство всех уравнений одного тела. Она не ограничивается, напри­мер, механикой, а пронизывает все разделы физики, объединяя их в единую взаимозависимую систему. А сами значимости являются, как показывают найденные числовые величины, некоторой степенью от 2. Добавляя несколько новых параметров, занесем их в таблицу и определим способ формирования физических уравнений на основе качественных значимостей.

В таб. 4 приводятся коэффициенты физической раз­меренности

Таблица 4.

Восходящая ветвь
Физические свойства	Индекс	Величина значимости	Основание в степени
Объем	V*	2,00	2^12
Коэффиц. взаимной индук.	μ*	1,587401	2^8
Период колебания	Т*	1,414213	2^6
Время	t*	1,414213	2^6
Магнитная «постоянная»	μ'*	1,259921	2^4
Радиус	R*	1,2559921	2^4
«Постоянная» тяготения	G*	1,122462	2^2
Удельный заряд частицы	f *	1,059463	2^1
Базисная единица			2^0
Нисходящая ветвь
Заряд электрона	е*	0,9438743	2^-1
Масса	m*	0,8908987	2^-2
Скорость (включая световую)	v *	0,8908987	2^-2
«Постоянная» Ридберга	R'*	0,7937005	2^-4
Потенциал электрического поля	φ*	0,7491535	2^-5
Энергия	W*	0,7071067	2^-6
Частота колебаний	ω*	0,7071067	2^-6
Приведенная частота	ө*	0,7071067	2^-6
Сила тока	J*	0,6674199	2^-7
Напр. гравиполя (ускорен. свободного падения)	g *	0,6299605	2^-8
Напряженность электрического поля	Е *	0,5946035	2^-9
Сила	F*	0,5612310	2^-10
Мощность	N*	0,5000000	2^-12
Плотность	ρ *	0,4454493	2^-14

некоторых свойств (столбец 1), индекс свойств (столбец 2), количественная величина качест­венной значимости (столбец 3) и степенная зависимость условного знаменателя 2 этих свойств (столбец 4). Таб­лица может быть расширена посредством включения в нее всех тех свойств, которыми оперируют физические науки.

Рассматривая таблицу, отметим, что она, включая вос­ходящую и нисходящую ветви значимостей, повторяя базисный столбец русской матрицы [32] не только по структуре, но и по своей численной величине. А это свидетельствует о том, что функциональные свойства физических тел в своей числовой форме качественных зависимостей являются структурной частью поля зо­лотых чисел и связаны с каждым числом данной мат­рицы.

Из табл. 4 следует:

• иррациональное число 1,05944 ... — малая секунда темперированной музыкальной гаммы — исходное вос­ходящей ветви значимости свойство, ее обратная ве­личина — 0,943890 ... исходное нисходящей ветви;

• все числа восходящей и нисходящей ветвей в полном соответствии с матрицей 3 [31] кратны целым степе­ням исходных чисел;

• встречаются группы свойств, обладающие одинако­вой качественной значимостью;

• степенная взаимосвязь функциональных свойств да­ет уникальную возможность формализации их некото­рой системой инвариантных уравнений;

• по-видимому, качественная степенная взаимосвязь свойств и обеспечивает существование законов кван­тования.

Опишу способ получения уравнений с использовани­ем качественной значимости золотого числа 1,059463... Воспользуюсь для этого свойством инвариантности фи­зических уравнений (2.34). Это свойство позволяет об­разовать взаимосвязь параметров одной системы в виде формул и инвариантов по правилу: произведение значимостей, вводимых в уравнение параметров, должно равняться единице.

Отмечу, что значимости, как числовые величины, ис­пользуются только при построении уравнений и ника­кого отношения к количественным величинам своих па­раметров не имеют. Параметры эти могут как угодно меняться. Значимости остаются всегда неизменными. Они — изначально постоянные качественные коэффициенты, ото­бражающие взаимозависимости свойств. А потому произведение значимостей, равное 1, даже без приме­нения размерности выявляет только индексную струк­туру уравнения. Форму же данного уравнения можно определить только тогда, когда индексация будет до­полнена размеренностью. При этом:

• безразмерностное произведение значимостей, равное 1,
— инвариант;

• размерностное произведение значимостей, равное без­размерностной 1, — формула;

• размерное произведение значимостей, равное раз­мерностной 1, — инвариант.

Рассмотрим для примера нахождение инвариантов с использованием качественных значимостей следующих параметров: W* = 0,7071; М* = 0,8908...; G* = 1,1224...; R* =1,2599...; v*= 0,8908...

Инвариант − произведение; Инвариант − уравнение значимостей

1 = 0,8908∙1,1224 = 3^-2∙3²; MG = const,

1 = l,2599∙(0,8909)² = 3⁴(3^-2)²; Rv ² = const,

1 = 0,7071∙l,1224/(0,8908)² = 3^-6∙3²/(3^-2)²; WG/v = const, ит.д.

Можно составить бесчисленное количество таких ин­вариантов, которые отображают качественное и количе­ственное многообразие свойств веществ и их взаимосвя­зей.

Для получения формулы из инвариантов выбирают два из них, имеющих одинаковую размеренность или ко­личественную величину произведения параметров. Ониприравниваются и решаются относительно нужного па­раметра. Например:

mG = Rv²: m = Rv²/G,

mG = WG/v²; W = mv². И т.д.

В структуру уравнений и инвариантов могут входить параметры только тех свойств, которые подобны друг другу коэффициентом значимости. Коэффициент зна­чимости для элементарного (единичного) свойства ни­когда не равен 1. Этой величине равны только произве­дения значимостей, образующие инвариант. Именно инварианты, т.е. уравнения, произведения парамет­ ров которых остаются неизменными при пропор­циональном изменении их количественной величины, и могут быть в физике постоянными величинами.

2.9. «Фундаментальные постоянные»

Примером такого инварианта, истинной физической постоянной, может служить постоянная Планка h. Наи­более распространенная ее формула, записанная как произведение значимостей, дает величину, равную 1, что и свидетельствует о том, что она есть инвариант — постоянная величина:

h = mvR − const (2.35)

или 0,8908∙0,8908∙1, 2599 = 1.

Можно привести множество уравнений получения h с самыми различными параметрами е, m, т_е, f, с, G, и т.д. Где е − электрический заряд, m - масса, m_е − масса электрона, f – удельный заряд, с – скорость света, G − «гравитационная постоянная». Од­нако эти физические свойства е, т, m_е, f, с, G постулиру­ются в физике фундаментальными постоянными, т.е. с фиктивной качественной значимостью, равной 1. А по­скольку их качественная по КФР значимость не равна 1, то скорость света - с, масса – m, заряд электрона − е, его масса − т_е, удельный заряд − f, постоянная тяготения − G и т.д., имеющие качественные значимости, не равные еди­нице (см. табл. 4), фундаментальными постоянными быть не могут. Следовательно, их количественная ве­личина меняется от взаимодействия к взаимодейст­вию, и необходимо найти причины, которые скрыва­ют эти изменения.

Повторюсь, что уравнение основного параметра кван­товой механики — постоянной Планка h = 1,0546∙10^-27 эрг сек^-2 [10] можно получить из табл. 4 по правилу: произ­ведение качественных значимостей параметров, равное размерной или безразмерной единице, является инвари­антом.

Применяя это правило, находим несколько инвариан­тов, подобных h:

0,7072∙l,2599/0,8908 = 2-6∙24/2^-2 = 1,

h = W_na_n/v_n = const, (2,36)

где а - радиус орбиты электрона в атоме, v и W – его скорость и энергия на этой орбите.

(0,9439)²/0,8908 = (2^-1)²/2² = 1,

h = e²_n/v_n = const, (2.37)

l,0594∙0,9439∙0,8908/08908 = 1,

h = f_ne_nm_n/v_n = const, (2.38)

(0,8908)²∙1,1224/0,8908 = 1,

h = m_n²G_n/v_n = const, (2.39)

0,7072/0,7072 = 1,

h = W_n/ω_n = const, (2.40)

и т.д.

Эти уравнения достаточно необычны для квантовой механики и потому в ней не встречаются, например, G. Физическая законность их обеспечивается коэффициентами физической размерности (КФР) и будет показана далее. Каждое уравнение (а методика не ограничивает их ко­личество) (2.35)−(2.40) описывает постоянную h в чем легко убедиться, подставив в них вместо индексов их количественную величину на боровской орбите. Дос­таточно просто вводится в состав параметров, опреде­ляющих h и скорость света, и "постоянная" Ридберга R_∞. Выпишем из [23] уравнение "постоянной" Ридберга:

R_∞ = 2 π²me⁴/ch³.

Где с – скорость света. После преобразований получаем:

R_∞ = ω_n/ 4 πс_n,

или в качественных значимостях:

R_∞* = 0,7072/0,8908 = 2^-6/2^-2 = 2^-4 ≠ 1.

Поскольку значимость «постоянной» Ридберга не рав­на 1, то она не может иметь статуса постоянной величины.

Перенеся знаменатель правой части последнего урав­нения в левую и заменив в (2.40) ω на полученную ве­личину, имеем:

h = W_n/ 4 πс_nR_∞n. (2.41)

Уравнение (2.41) позволяет вычислять h с использова­нием «постоянной» Ридберга и скорости света. Из него следует также, что и "постоянная" Ридберга и скорость света постоянными не являются. Их численная величина определяется номером той орбиты, для которой определяется h. В целом же уравнение (2.35)−(2.41), полученные на основе качественной значимости чисел золотого множества, остаются неиз­вестными и не востребованными современной физикой, так же как не востребованы классической механикой множество инвариантов, получаемых с использованием золотых чисел. Приведу несколько примеров:

0,7072∙l,1224/(0,8908)² = 1,

W_nG_n/v²_n = const, (2.42)

(0,7072)²∙(l,2599)²/(0,8908)³∙l,1224 = 1,
W²_nR²_n/m³_nG_n = const, (2.43)

---

Дата добавления: 2015-07-11