Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатика
ИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханика
ОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторика
СоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансы
ХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника

С вихревыми потоками

Читайте также:
  1. Аккуратнее с потоками жизни
  2. ПРОСТРАНСТВО, ЗАНИМАЕМОЕ ТЕРМИЧЕСКИМИ ПОТОКАМИ
  3. Управление материальными потоками на основе пооперационного учета логистических издержек
  4. Управление материальными потоками на основе пооперационного учета логистических издержек

Согласно представлениям Фарадея магнитные явления обусловлены вихревым движением частиц. То есть магнитные силовые линии образуют в пространстве замкнутые вихревые струйные потоки.

Рассмотрим движение шарового источника, движущегося перпендикулярно силовым линиям струйных потоков, характеризующихся постоянной величиной угловой скорости вращения - .

Решим вначале задачу в плоскости сечения шарового источника перпендикулярной магнитным силовым линиям. В этом случае источник будет представлять собой цилиндр единичной высоты (рис. 1).

R

В

 

Направление

движения

источника

Рис. 1

Подставляя в уравнение (3.2.3), указанные на рис. 1 значения, определим проекцию силы, действующую на источник - в направлении , перпендикулярном движению источника:

(3.5.1)

Где:

- орт от центра источника перпендикулярный направлению движения источника;

– орт внешней нормали к поверхности ;

– угол между и ;

– приращение угла ;

- радиус источника;

- скорость частиц, излучаемых источником c поверхности Δs;

- скорость набегающего потока частиц, равная скорости движения источника с

противоположным знаком;

- касательная скорость частиц на поверхности ;

- модуль суммарного ускорения частиц, излучаемых источником с поверхности

в направлении , при

(3.5.2)

Перепишем уравнение (3.5.2) с учётом (3.1.7), а также с учётом того, что :

= = (3.5.3)

 

- модуль суммарного осестремительного ускорения частиц на поверхности

при .

= (3.5.4)

Определим значение: при и при

= (3.5.5)

= = (3.5.6)

Подставляя найденные значения (3.5.5) и (3.5.6) в (3.5.1), получим:

=

=

=

(3.5.7)

Так как величина действующей силы на единичный цилиндр пропорциональна радиусу цилиндра, то для определения значения силы, действующей в целом на источник ограниченный поверхностью сферы радиуса , достаточно провести интегрирование по всей поверхности сферы:

= = (3.5.8)

Где:

- угол между плоскостью диаметрального сечения сферы, перпендикулярной оси вращения - и направлением от центра сферы к её поверхности;

- радиус сечения сферы плоскостью перпендикулярной , проходящей через точку пересечения сферы лучом, проведенным из центра сферы под углом к её поверхности.

Аналогично определим значение проекции силы, действующей на сток, ограниченный поверхностью сферы радиусом - в направлении , перпендикулярном движению стока:

 

= (3.5.9)

Подставляя в (2.5.8) и (2.5.9) значения из (2.1.5) и из (2.1.6), получим:

(3.5.10)

(3.5.11)


Дата добавления: 2015-10-13; просмотров: 111 | Нарушение авторских прав


Читайте в этой же книге: Уважаемые господа! | Форум на SciTecLibrary › Точные науки и дисциплины › Критика теории относительности Эйнштейна | Уважаемые господа! | Уважаемый Юрий Степанович! | В.Б. Черепенникова | Гете. Фауст. | Физическое явление? – сводится к следующему: можем ли мы построить | Шаровых изолированных источников и стоков | В физических полях | Взаимодействие двух неподвижных шаровых объектов |
<== предыдущая страница | следующая страница ==>
Находящихся в ускоренном поступательном относительном движении| Фридрих Энгельс

mybiblioteka.su - 2015-2024 год. (0.01 сек.)