Взаимодействие тел в эфирном пространстве обусловливает им равное и противоположное противодействие. 4 страница

Зависимость напряженностей опре­де-ляется уравнением:

g₁/g_o = g₂/g. (3.49)

Напряженность внешнего гравиполя g на верхней площадке башни находим из уравнения:

g = A/ (h + R) ² = g_о/ 4, A = R²g_о, (3.50)

Подставляем в уравнение (3.50) значение g из (3.49) и находим g_2:

g₂ = g₁/ 4. (3.51)

Напряженность гравиполя сферы связана с радиусом инвариантом g₁r² = const, и коли-чественная величина инварианта не изме- Рис. 28. няется с подъемом тела на верхнюю площадку. Поэтому имеем:

g₁r² = g₂r₁² (3.52)

Подставляя в (3.52) значение g₂ из (3.51), получаем ве­личину радиуса шара r₁ поднятого на верхнюю площад­ку башни:

r₁ = 2 r. (3.53)

Равенство (3.53) показывает, что с подъемом тела (сферы) на высоту его геометрические размеры возрас­тают пропорционально изменению напряженности на­ружного гравиполя, а физические параметры остаются постоянными. Жесткий физический метр на полу башни отло­жится столько же раз, сколько и на верхней площадке. Поэтому длина стороны пола башни l физически равна длине стороны верхней площадки l₁:

l = l₁ – физически,

а геометрические размеры их различны и l ≠ l₁:

l = l /2.

Все тела, как и жесткие измерительные стержни, с возрастанием напряженности внешнего гравиполя «гео­метрически» сжимаются (деформируют), а при уменьшении – расширя­ются. Изменение геометрических размеров тела обусловленное перемещением его во внешнем анизотропном грави­тационном поле и есть гравитационная деформация тела. Последняя оп­ределяет количественную величину взаимоперехода по­тенциальной и кинетической энергии при подъеме или опускании тела во внешнем гравиполе. Именно гравита­ционная деформация обеспечивает режим «свободно­го» падения тел в эфире.

Свойство анизотропии пространства, обусловливающее силовую деформацию падающим к плотностному центру телам, проявляет себя в статической геометрии в виде математической гомотетии. В статической геометрии [2] гомотетия есть тождественное преобразование фигуры со сжатием к точке. Однако такое представление ошибочно. Оно постулативно предписывает бесконечному процессу движения фигуры вглубь превращение ее в конечную точку. Гомотетия в статической геометрии не математическое преобразование, а отображение реального механического движения, т.е. является элементом динамики. В русской (динамической) геометрии гомотетия предполагает определенное движение тела с минусовым ускорением (или замедлением скорости течения времени) к некоторому отсутствующему центру анизотропного пространства с тождественной плотностной силовой деформацией всех его точек (рис. 29).

Отмечу, что «силовая» деформация при движении к неявному центру и отображает в статической геометрии наличие формально подобных фигур (на рис. 29 проявление подобия показано окружностями).

Гомотетия же, как тождественное пропорционирование пара-метров тел при нескончаемом механическом движении, обус-ловливает существование инва- риантного аппарата, который обеспечивает пропорционирование количественных отношений численных величин свойств в процессе перемещения тел по шкале гомотетической бесконечности. В этом случае точкой отсчета является положение тела в той системе, в которой оно сопоставлено плотностному телу.

Движение тела в плот-ностном пространстве с де-формацией - основа русской (динамической) геометрии. Без деформации движение, в веще-ственном пространстве, отсу- Рис. 29. тствует. Деформация есть «выделение» системы из целого и превращение его в отдельное. Выделение может быть частичное и полное. Частичное выделение сопровождается переменой места в одной системе, полное выходом из одной системы и переходом в другую с гомотетической деформацией формы, либо с образованием новой системы и другой формы.

В материальном мире гомотетия есть постоянное преобразование (самопульсация) всех элементов одной системы. Самопульсация обусловливает орбитальную гомотетию тела и возвратно-поступательное движение по оси, соединяющей его центр с центром плотностного тела. Траекторию движения определяет как самопульсация, так и вынужденная пульсация (реакция деформации на волны пульсации других тел, планет, Солнца, центра Галактики и т.д.). А поскольку небесные тела движутся по орбитам геометрической формы, то данное возвратно - поступательное движение сопровождается образованием волнообразном отображением траектории их полета [2].

Динамическая геометрия описывает реальные физические процессы и явление силовой «гомотетии» может наблюдаться, например, и в деформации планет Солнечной системе. Поскольку планеты движутся не строго по круговым траекториям, а по эллиптическим орбитам, то в афелии и перигелии этих орбит планеты должны иметь различную величину своего радиуса. Так расчетный радиус Земли в афелии превышает, как будет показано далее, радиус в перигелии более чем на 400 км. Однако ни люди не ощущают, ни приборы не фиксируют столь значительные колебания размеров земного шара потому, что происходит тождественное сжатие или расширение всех молекул и атомов, образующих планету Земля. И эта тождественная деформация молекул изменяет показания всех приборов пропорционально общей деформации, нейтрализуя возможность их различения (именно так, как это происходит у Пуанкаре при описании температурных изменений). А еще потому, что современные ученые даже не предполагают и потому не верят в возможность столь значительной деформации планет. А раз не предполагают, то и не наблюдают, более того, когда наблюдают, не верят глазам своим, игнорируя даже результаты астрономических наблюдений. Похоже, что именно это обстоятельство отражено в последовательном определении размеров планеты Меркурий.

Меркурий наиболее близкая к Солнцу планета Солнечной системы имеет очень большой эксцентриситет своей орбиты. Поэтому разница в размерах планеты, находящейся в афелии и в перигелии, будет превышать тысячу км, около четверти его диаметра. Естественно, что не засечь такую разницу ну просто невозможно, разве что если уж очень постараться. И тут на «помощь» астрономам приходит природа. Расположение Меркурия вблизи Солнца очень неудобно для наблюдения, да и максимальное время наблюдения составляет менее двух часов. К тому же в лучах либо восходящего, либо заходящего Солнца. Немало и других неблагоприятных факторов. Вот и получается, что лучше всего наблюдать планету в период ее нахождения в афелии, то есть в наибольшем удалении от Солнца, тогда, когда она имеет «неизменный» размер. И, похоже, астрономы только там ее и наблюдают. И все же эти наблюдения дают существенный разброс размеров радиуса планеты. Вот как это отображено в астрономическом ежегоднике:

1960 г. 2570 км,

1962 г. 2385 км,

1973 г. 2439 км,

1976 г. 2420 км,

2001 г. 2439 км.

Конечно разброс не очень значительный (все же постоянная точка наблюдения - афелий) но достаточный, чтобы задуматься, почему же это происходит, тем более, что в справочниках точность наблюдения дается ± 5 км, но не ± 50 же км. И хотя бы один раз попробовать определить, для уточнения, радиус Меркурия в перигелии. И прежде чем вернуться к геометрии, добавим, что в квантовой механике именно процесс гомотетии, сопровождающийся возрастанием энергии деформируемой элементарной частицы, обусловливает её прохождение через потенциальный барьер.

Рассмотрим, учитывая гравитационную деформацию тел, результаты некоторых экспериментов, необъясни­мых с позиций ньютоновской механики. Их можно достаточно условно разделить на две группы: эксперимен­ты в статической и динамической постановке. Еще раз отмечу, что и классическая механика, и теория от­носительности, и другие гравитационные гипотезы по­стулируют тождественный характер поведения тел приэтих качественно разных взаимодействиях.

Различие статической и динамической природы грави­тационных взаимодействий обусловлено дихотомией понятия «ускорение свободного падения» g. С одной стороны, оно является именно ускорением тел в падении (в динамике), с другой — выполняет функции напряжен­ности гравиполей тел (в статике). Поэтому при статиче­ской постановке эксперимента более сказывается уча­стие во взаимодействии свойств, связанных со сжимаемостью тел в условиях, когда время и скорость сжатия не существенны. И потому состояние поднятых (опущенных) относительно своего первоначального по­ложения тел определяется изменением плотности ρ и сжимаемости χ.

При «свободном» падении тел в возрастающем внешнем гравитационном поле (динамическое взаимодействие) сопротивление сжатию обусловливает движение их с различным ускорением. В свою очередь и скорость гравитационного сжатия в падении и величина де­формации определяются физическими и химическими свойствами тел.

Для определения деформации опускае­мых или поднимаемых над поверхностью Земли тел можно предложить расчетную формулу, выведенную Д.В. Черняевым [59]:

∆ z = 9 h² (l/ χ₂ρ₂ – 1/ χ₁ρ₁)/ gR², (3.54)

где ∆ z – расчетное расстояние между телами, опущенными с высоты h, g – напряженность гравитационного поля (ускорение свободного падения), R – радиус Земли, ρ₁, ρ₂ – плотности опущенных тел, χ₁, χ₂ – коэффициенты сжимаемости опущенных тел.

Формула (3.54) позволяет определить расстояние ∆z между двумя телами, опущенными с высоты h = 1 км и в пересчете этой разницы на собственный вес тела на новой высоте. Рас­чет по (3.54) производился для 6 типов материалов, имеющих одинаковый первоначальный вес, равный Р = 2,13865∙10⁴ г, и, как видно из табл. 12, на новой высоте все тела имеют уже различный вес. По закону Ньютона вес всех опущенных с одной высоты тел должен оста­ваться одинаковым и равным 2,14032113∙10⁴ г.

Коэффициенты сжимаемости χ достаточно приблизи­тельны, поскольку свойство сжимаемости тел для одно­го и того же материала варьируется в широких пределах (до порядка) в зависимости от технологии получения образца, его химической чистоты, кристаллической структуры и т.д. А поэтому при подготовке подобных тел к эксперименту необходимо фиксировать параметры каждого образца на высоте проведения эксперимента.

Таблица 12
Материалы χ, 10^-12 ρ, Р_п, 10⁴

смс/г г/см³ г.

Стекло 1,3 2,6 2,14048928

Сталь 0,6 7,7 2,14048913

Медь 0,7 8,93 2,14048902

Свинец 2,3 11,34 2,14048879

Платина 0,36 21,4 2,14048896

Уран 1,8 19,05 2,14048877

В статической постановке проводились эксперименты Р. Этвеша, Дж. Эйри, С. Стабса, Э. Адельберга, П. Бойнтона, П. Тибергера и большинство других. В этих экспериментах отсутствуют свободно падающие тела и используются различные конструкции крутиль­ных весов или гравиметров.

Наиболее известен в статической постановке классический эксперимент Р. Этвеша, проведенный почти 100 лет назад. Попытка двух исследовательских групп Бойнтона, а также Стабса и Адельберга повторить экспери­менты Этвеша с применением пробных тел из других материалов не привели к получению аналогичных ре­зультатов.

В эксперименте Этвеш использовал крутильные весы, подвешенные на упругой нити (рис. 30.). На коромысле весов закреплялись одинаковые по массе m пары пробных тел из различных материалов (всего 13 пар), поме­щаемые в эксперименте с одной стороны от массивных тел М. Если сила при- Рис. 30. тяжения пробных тел к массивным будет неодинакова, то коромысло повернетсяна некоторый угол и приборы зафиксируют этот поворот. Результаты эксперимента, проделанного с точностью до 10^-9-10^-10, были интерпретированы Этвешем в отчете как доказательство того, что ускорение свободного падения для любых тел с данной точ­ностью постоянно. Однако по отчету в 9-м знаке обнаруживаются заметные статические различия в ускорении 10 пар пробных тел. Именно эти различия и использовал Фишбах для подтверждения своей гипотезы. Поскольку в экспериментах Этвеша фигурирует не ускорение свободного падения, а изменение собственной напряженности гравитационного поля пробных тел,то анализ, результатов Эксперимента надо начинать с выяс­нения ответа на вопрос: на одном ли уровне проводилось вывешивание пробных тел и эксперимент с ними? К сожалению, это важнейшее условие для корректного объяснения эксперимента не зафиксировано ни в отчете Эт­веша, ни в публикациях Стабса, Адельберга, Бойнтона и ни в каких других публикациях, И это не удивительно, поскольку, как уже говорилось, механика Ньютона не предполагает никаких изменений в напряженности под­нимаемого или опускаемого тела.

А потому, проводя статические гравитационные опы­ты, экспериментаторы очень тщательно готовят и выве­шивают образцы, проводят и регулируют измеритель­ную аппаратуру, продумывают и отсеивают возможные помехи, но, по-видимому, не фиксируют то, на какой высоте относительно поверхности Земли гото­вятся образцы, и на какой проводится эксперимент. И если высота подготовки пробных тел отличается от вы­соты, на которой эксперимент с этими телами проводит­ся более чем на 10 м, то получаемые уже в 9-м знаке ре­зультаты очень сложно интерпретировать на основе ньютоновской механики. Результаты, полученные в эксперименте Этвешем, по­казывают, что большинство пробных тел из твердых ма­териалов вывешивались на несколько десятков метров выше (ниже?) уровня проведения эксперимента, вероят­но, в некоторой мастерской. А три пары тел из мягких материалов вывешивались в другом месте, скорее всего в лаборатории, где проводился эксперимент. Результаты от этих трех пар противоречили гипотезе Фишбаха и по­тому им не рассматривались. И получилось, что, прове­дя вывешивание пробных тел в мастерской, Этвеш привел напряженности их гравиполей к одной и той же величине относительно гравиполя Земли в данном месте.Подъем (опускание?) тел к месту проведения экспе­римента сопровождались изменением напряженности гравиполей тел. Это и повлекло за собой последующее отличие их во взаимодействии с массами М на один, два последних знака. Для трех пар тел, вывешиваемых на месте эксперимента, такого отличия уже не наблюда­лось.

Группа П. Тибергера из Национальной физической ла­боратории (Брукхейвен США) использовала в экспери­менте полую медную сферу с удельным весом, равным удельному весу воды, и плавающую в ней вблизи горы (рис. 31.). По-видимому, изготовление сферы и вывеши­вание ее в воде производилось в некотором месте, в уда­лении от горы. И пе­ремещение готовой сферы,а, возможно, и воды, в гору сопровождалось рассо­гласованием напряженностейих собст­венных гравиполей.

Поэтому медная сфера под действием сил F притяжения горы двигалась к ней, как бы подтверждая гипотезу Фишбаха.

Исследуя изменения напряженности грави­тационного поля gглубоких шахтах Австралии, Дж. Эйри регистрировал систематическое завышение эмпи­рической величины гравитационной «посто-янной» G относительно ее официального значения [88]. Величина гравитационной постоянной в шахтах составляет G_ф = 6,672∙10^-11 (±0,024) м³кг^-1с^-2, тогда как ее значение, при­нятое международной комиссией по фундаментальным кон-стантам, равно G = 6,6726∙10^-11(±0,00085) м³кг^-1с^-2 и, следовательно, с опусканием в шахты сила притя-же­ниявозрастает, что согласуется с Рис. 31. экспериментом Тибергера и как бы соответствует гипотезе Фишбаха.

Зная стандартное значение G, можно найти среднюю глубину R, p, на которую опускались приборы в шахты:

G²/R = (6,6725910^-8)²/6,378∙10⁸ = 6,98079∙10^-24 = А.

Подставляем фактическое G_ф и получаем:

R_ф = G² / A = 6,3769 км.

Откуда средняя глубина шахт равна:

R – R_ф ≈ 1,1 км.

Группа ученых под руководством К. Стабса и Э. Адельберга поместили установку типа Этвеша (крутильные весы) с пробными телами из меда и бериллия у склона горы и не получили подтверждения существова­ния пятой силы. (Можно предположить, что материалы готовились на одной высоте с местом проведения экспе­римента или, что также вероятно, совокупность свойств меди и бериллия обусловливает им одинаковую количе­ственную величину деформации.)

Теперь остановимся на динамических экспериментах. По постановке эксперименты с падающими телами сложнее статических, диапазон варьирования ими скуд­нее и потому проводятся они реже. Но именно в этих экспериментах можно непосредственно наблюдать за изменением ускоре­ния свободного падения.

Если в падении происходит меха­ническая деформация тела, а, следовательно, скорость сжатия не может превосходить скорость звука в теле, то можно получить следующую качественную формулу для максимального изменения расстояния ∆z между од­новременно отпущенными и «свободно» падающими с высоты h телами:

∆z = h² [(c₁² – c₂²)/ R²]/g, (3.55)

где с₁ и с₂ – скорость звука в падающих телах. В табл. 13 показано расчетное изменение расстояния, по отношению к стали, между одновременно отпущенными телами — шарами одного радиуса и относительное уско­рение ∆а:

∆а = (g_c – g_t) /g

при падении их с высоты 1 м. Из нее следует, что все пробные тела за один и тот же про­межуток времени должны проходить участки пути раз­личной длины и, следовательно, падать с неодинаковым ускорением. Причем быстрее всех будет падать стальное тело, а медленнее всех — свинцовое тело.

Следует отметить, что при орбитальном движении планет, которое можно считать одной из форм падения, обнаруживается явление вековой прецессии перигелия. Эта прецессия, проявилась и при выполнении гравитационных маневров рядом с Землей искусственными аппаратами, «Галилео»,«NEAR», «Розетта».

Таблица 13

	Материалы	с 10^5 см/с	∆z 10^-6см	∆а 10^-8
	Стекло	5,00	0,4	4,0
	Сталь	1,159	–	–
	Медь	3,066	3,3	3,3
	Свинец	1,350	6,2	6,2
	Платина	2,688	4,9	4,2
	Уран	2,010	5,7	5,7

Припрохождении ими перигея планет их скорость возрастала несколько больше, чем предсказывали расчеты. И это возрастание, как и прецессия перигелия, не имеет физического объяснения. Попробую разобраться с этим явлением.

Из формулы (3.55) следует, что все тела в падении сжимаются возрастающим гравиполем Земли (деформируют), т.е. накапливают кинетическую энергию. При прохождении перигея сжатие сменяется постепенным разряжением внешнего гравиполя, которое сопровождается раздеформацией тел, а накопившаяся кинетическая энергия, действуя как пружина, ускоряет раздеформацию. Поскольку искусственные аппараты движутся в космосе за счёт взаимодействия с гравиполем Земли (отталкиваясь от него), то кинетическая энергия раздеформации и обусловливает дополнительное ускорение космическим аппаратам. Естественно, что эта прибавка не значительна и у каждого аппарата определяется его физическими свойствами.

Прецессия перигелия планет имеет ту же механику, но происходит намного медленнее, а диапазон изменение напряжённости гравиполя Солнца не значителен, что и обусловливает планетам проявление прецессии только в вековом диапазоне. Но вернёмся к экспериментам.

В классической постановке эксперимент с падающими в вакууммированной камере телами был проведен груп­пой Дж. Фаллера в Колорадском университете [88]. С помощью интерферометра определялось ускорение сво­бодного падения пробных тел, изготовленных из меди Сu и урана U (рис. 32.). Луч света от лазера 1расщеплялся полупрозрачным зеркалом 2 на два луча 3, по­следние, попадая на призмы 4, укрепленные на падающих телах 5 и преломляясь ими, направля­ются в интерферометр 6. Если тела падают с различным уско­рением, то интерференционные полосы от световых лучей в интерферометре испытают относи­тельное смещение

По гипотезе Фишбаха, урано­вое тело должно было падать с большим ускорением, 10^-9, чем медное. Однако эксперименты показа-ли, что медное телопадает быстрее уранового с относительным ускорением (a₂ – a₁)/ g = 5∙10^-10, что проти­воречит результатам Этвеша, но оказывается достаточно близко к расчетной величине, найденной по формуле (3.55) и равной ~10^-9. Возможно, эта близость — следст­вие достоверности результатов экспериментов, а отсут­ствие Рис. 32. равенства 10^-9 ≠ 10^-10 может вызываться следующими причинами:

• различием в свойствах используемыхтел,

• различием в параметрах образцов,

• сглаживающим воздействием стабилизирующейап­паратуры и т.д.

Сиэтлская группа П. Бойнтона использоваласмешан­ную статико-динамическую модель гравитационного воздействия на пробное тело. Вместо крутильных весов они использовали кольцо, одна половина которого была сделана из алюминия, а другая из бериллия. Закрутив кольцо, и, таким образом, заменив статические гравивоздействия на движение вращения, они исследовали динамику вращающегося мaятникa.И обнаружили, про­водя эксперимент вблизи отвесной скалы, что «по виду колебаний кольца можно судить о различном статиче­ском взаимодействии массы скалы с каждой из половин маятника».

И это естественно. Сжимаемость алюминия и берил­лия различна. Когда кольцо поворачивалось к горе од­ной стороной, например, алюминием, оно сжималось медленнее и происходило торможение вращения. Когда же у горы двигался бериллий, это сжатие было более быстрым, и скорость кольца относительно движения бериллия возрастала. Эксперимент требует высокой точности наблюдения и правильной интерпретации. Результат можно значительно улучшить, заменив кольцо гантелью из тех же материалов и фикси­руя одновременно с вращением колебание подвеса отно­сительно вертикали.

Примерно аналогичный по конструкции установки эксперимент, переводящий «статическое» воздействие внешнего гравиполя во вращательное движение пробно­го тела (рис. 33.), а потому и более эффективный, проводился в России Б.Н. Додоновым [59]. Использовалась следую­щая схема эксперимента:

В круглой металлической пли­те 1, прямоугольного сечения имеется отверстие 2, в котором может размещаться кольцо 3 из пробного материала. В плите прорезаются пазы 4, направленные по касательной к кольцу 3. Пазы изменяют перпендику-­ лярное воздействие сжимающего гравитационного поля сплош-

ной плиты на касательное сжатие совокупностью образовавшихся отдельных плит. Если кольцо 3пове­сить горизонтально на нити 5 и, дав емууспокоиться, надвинуть, без соприкосновения отверстием, плиту 1 (по­казано на рис. 33. штрихами), то касательное сжатие кольца гравиполями плит, вызовет его вращение в на­правлении, противоположном сжатию. Под этим воз­действием кольцо совершает много оборотов.Количество оборотов зависит от упругости нити подвеса и ма­териалов, из которых изготовлено кольцо и плита.

Таким образом, для объясне­ния экспериментов, фиксирую­щих отличную от законов Нью­тона, напряженность гравиполя тел при перемещении по высоте или раз-личное ускорение при «свободном» падении, нет не­обходимостипривлекать гипо­тезу о «пятой силе». Эти разли­чия обусловли-ваются неодина­ковым сжатием перемещаемых по высоте тел или соответст­вующим торможением их в па­дении гравиполем Земли.

Рис. 33.Отмечу еще раз, что всякое перемещение тела по высоте сопровождается измене­нием напря-женности внешнего гравиполя, деформацией тела, а также изменением его энергетического со­стояния. Возникающая деформация увеличивает кине­тическую энергию тела при опускании (тело, деформи­руясь, уменьшается, кинетическая энергия накаплива­ется, потенциальная убывает). При подъеме же тела происходит его раздеформация, процесс накопления энергии меняется на противоположный. Именно взаим­ное превращение кинетической и потенциальной энер­гии при подъеме и опускании тела, связанное с дефор­мацией, обусловливает механизм возвратно-поступа­тельного движения маятника (рис. 34.). Рассмотрим структуру колебания маятника с непод­вижной точкой подвеса О:

Маятник, тело-груз, подвешенный на невесомой нити в гравиполе Земли с неподвижной точкой закрепления О, при максимальном отклонении в точке А и симметрич­ной ей точке В имеет наименьшую деформацию, а сле­довательно, имаксимальную потенциальную энергию.

На рис. 34. схематично пока­зано движение маятника за один период. Оно складывается из двух одинаковых полупериодов АД и ВА. На схеме путь АВ разбит на 10 участков. Точки 1, 2,..., 11 перво­го полупериода показывают место нахождения маятника в каждую последующую единицу временипри движении от точки А в точку В.

И соответст­венно, точки 11.... 21при движении от В к А. Из рис. 34. видно, что АВ и ВА полно­стью симметричны. Так же симметричны АО₁ и O₁B. Маятник, выходя из точки А, за полныйпериод про­ходит через все точкидважды (крометочки 11). В каж­дой точке (кроме 1 и 1l)маятник два раза имеет одина­ко-вую по модулю скорость движе-ния. Таким образом, структура движения маятника в обоих полу- Рис. 34.периодах одинакова. Она сохраняется на поверхности планеты при колебании в любой плоскости. Время колебания во всех последующих пе­риодах равно первому.

Это внешняя картина наблюдаемого движения. Если же рассматривать колебания маятника как процесс взаимодействия грузика с гравитационным полем Земли, то каждый полупериод необходимо разделить на два такта, соответствующих стадиям деформации и раздеформации тела грузика в движении.

I такт: Когда в точке А грузик отпускается, то под действием внешнего гравиполя и нити в падении он на­чинает двигаться к точке О₁. Движение определяется де­формацией тела-грузика и накоплением кинетической энергии, которая в точке О₁, достигает максимума. Здесь первый такт — деформация — заканчивается и начинается второй — раздеформация.

II такт: Перейдя точку О₁ грузик, используя нако­пившуюся, кинетическую энергию, продолжает движе­ние с раздеформацией до тех пор, пока в точке В вся кинетическая энергия не перейдет в потенциальную. Вто­рой такт — раздеформация — закончился, и процесс повторяется в обратном порядке.

Все параметры колебания маятника сохраняются симметричными до тех пор, пока напряженность внешнего гравиполя остается горизонтально однородной, верти­кально уменьшающейся с высотой. Само колебание ма­ятника по своему характеру аналогично колебанию, вы­зываемому механическим растяжением пружины.

Равномерное или ускоренное перемещение подвеса с маятником в любом направлении нарушает однород­ность воздействия внешнего гравиполя на маятник, обусловливает асимметрию его колебания. Характер асимметрии определяется процессом перемещения, вы­зывающим деформацию или раздеформацию как тела, маятника, так и окружающего гравитационного поля. А это означает, что состояния маятника с непод­ вижным или движущимся подвесам качественно раз­личаются между собой, и это различия будет фикси­роваться приборами, находящимися, например, внутри закрытой тележки. Ниже я использую асимметрию ко­лебания для доказательства абсолютности всякого движения. Здесь же приведу описание и объяснения од­ного очень интересного эксперимента с маятником, про­веденного И.М. Крюковым.

Дата добавления: 2015-08-03