Читайте также:
|
|
Электропроводность твердых тел как функция частоты ω переменного электрического поля определяется выражением
. (5.6)
Уменьшение электропроводности на высоких частотах обусловлено возникновением плазменных колебаний электронного газа. Из (5.6) находим σ(ω)/σ(0)=1/2 при ωτ=1, т.е. искомая частота, определяется обратным временем релаксации электронов в образце.
Задача 5.4. Определить частоту плазменных колебаний при комнатной температуре в Si, если концентрация основных носителей заряда n=1015 м–3.
Искомая плазменная частота ω p определяется выражением
. (5.7)
Для Si относительная диэлектрическая проницаемость ε = 12, эффективная масса электронов m * = m 0, ε0= 8,85*10-12Ф/м. Подставляя численные данные в (5.7), находим
ω p =1.3∙1012c–1.
Задача 5.5. Рассчитать электропроводность собственного Si при T=77K и T=300K.
Электропроводность полупроводников с концентрацией электронов n0, дырок p0 и подвижностью электронов и дырок соответственно μ n и μ p определяется как:
σ = en0 μ n + ep0 μ p (5.8)
Зависимость σ(T) определяется температурными зависимостями концентраций n0 (T), p0 (T) и подвижностью μ n (T), μ p (T).
Концентрации электронов n0 (T) и дырок p0 (T)при температуре T в собственном невырожденном полупроводнике определяются выражениями
; (5.9)
, (5.10)
где h – постоянная Планка, E F(T) – энергия Ферми при температуре T; E G– ширина запрещенной зоны; k – постоянная Больцмана; m" p, m" n– эффективные массы дырок и электронов соответственно. Если m0= m" p= m" n и E G– ширина запрещенной зоны равна 1,2 эВ, получаем искомую зависимость для вычисления концентрации электронов n0 (T) и дырок p0 (T)при заданных температурах.
(5.11)
(5.12)
Выражения (5.10), (5.11) учитывают рассеяние электронов и дырок на тепловых колебаниях решетки. Последние три формулы дают возможность рассчитать электропроводность собственного Si при T=77K и T=300K.
Для нашей задачи:
n i (300) = 1.2∙1010 см–3, n i (77) = 0.6∙1010 см–3,
μ n (300) = 1350 см2/(В∙с), μ n (300) = 10400 см2/(В∙с),
μ p (300) = 480 см2/(В∙с), μ p (77) = 11000 см2/(В∙с),
σ(300) = 0.36 (Ом∙м)–1, σ(77) = 1.6 (Ом∙м)–1.
Задача 5.6. Определить электропроводность дырочного кремния с концентрацией носителей p=1015см–3и подвижностью носителей μp=480см2/(В∙с) при T=300K.
Электропроводность полупроводников с концентрацией электронов n (T)и дырок p (T)и с подвижностью электронов и дырок, соответственно, μn(T) и μp(T) определяется как
.
Для примесного (донорного) полупроводника концентрация электронов проводимости n d(T) дается приближенным выражением в области возрастания примесной электропроводности при T≥T1 (рис.5.4):
, (5.13)
где N d– концентрация донорной примеси; E g– энергия активации примеси.
В области истощения примеси при T≤T2:
n d(T)= . (5.14)
Полная концентрация электронов
n(T)= n0(T) + n d(T)
Рис. 5.4
На рисунке 5.4 в логарифмическом масштабе приведены представленные ранее зависимости, а также температурная зависимость полной концентрации электронов для донорного полупроводника.
Аппроксимационные зависимости μn(T) и μp(T), как и прежде, имеют вид (5.11) и (5.12).
Для электронного или дырочного полупроводника (5.8) упрощается, т.е в условиях нашей задачи получаем
=σ p =1.6∙10–19∙1021∙480∙10–4=7.7 (Ом∙м)–1
Тема 6. Изучение контактных явлений в планарной микроструктуре
Для освоения физических процессов, положенных в основу работы полупроводниковых приборов и планарных микроструктур, студентам предлагается задача «Исследование контактных явлений в структуре металл-полупроводник». При этом варьируется пара металл – полупроводник. Исходные данные берутся из приложений П1 для металлов и П2 для полупроводников. Для решения задач этой темы студенты могут воспользоваться программой MCAD, приведенной в приложениях П9.
Задача 6.1. Для заданной пары металл-полупроводник рассчитать и построить энергетическую диаграмму барьера Шоттки и вольт-амперную характеристику контакта в данном диапазоне температур.
Рассмотрим контакт металл - полупроводник. Если приповерхностная область полупроводника обеднена основными носителями, то в области контакта со стороны полупроводника формируется область пространственного заряда ионизованных доноров или акцепторов и реализуется блокирующий контакт, или барьер Шоттки. В полупроводниковых приборах наибольшее применение получили блокирующие контакты металл - полупроводник или барьеры Шоттки. Ток термоэлектронной эмиссии с поверхности любого твердого тела определяется уравнением Ричардсона:
, (6.1)
где: Φ - работа выхода, А- константа Ричардсона, , m e– масса электрона.
Для контакта металл - полупроводник n-типа выберем условие, чтобы термодинамическая работа выхода из полупроводника Фп/п была меньше чем термодинамическая работа выхода из металла ФМе. В этом случае согласно уравнению (6.1) ток термоэлектронной эмиссии с поверхности полупроводника jп/п будет больше, чем ток термоэлектронной эмиссии с поверхности металла:
; .
При контакте таких материалов в начальный момент времени ток из полупроводника в металл будет превышать обратный ток из металла в полупроводник, и в приповерхностных областях полупроводника и металла будут накапливаться объемные заряды - отрицательные в металле и положительные в полупроводнике. В области контакта возникнет электрическое поле, в результате чего произойдет изгиб энергетических зон. Вследствие эффекта поля термодинамическая работа выхода на поверхности полупроводника возрастет. Этот процесс будет проходить до тех пор, пока в области контакта не выровняются токи термоэлектронной эмиссии и соответственно значения термодинамических работ выхода на поверхности. На рисунке 6.1 показаны зонные диаграммы различных этапов формирования контакта металл - полупроводник. В условиях равновесия в области контакта токи термоэлектронной эмиссии выровнялись, вследствие эффекта поля возник потенциальный барьер, высота которого равна разности термодинамических работ выхода: φк = ФМе - Фп/п.Для контакта металл - полупроводник p-типа выберем условие, чтобы термодинамическая работа выхода из полупроводника Фп/п была больше, чем термодинамическая работа выхода из металла ФМе. В этом случае ток термоэлектронной эмиссии с поверхности полупроводника jп/п будет меньше, чем ток термоэлектронной эмиссии с поверхности металла согласно уравнению (6.1). При контакте таких материалов в начальный момент времени ток из металла в полупроводник p-типа будет превышать обратный ток из полупроводника в металла, и в приповерхностных областях полупроводника и металла будут накапливаться объемные заряды - положительные в металле и отрицательные в полупроводнике.
Рис. 6.1.
Теоретическая вольтамперная характеристика контакта металл–полупроводник имеет вид (рис.6.2):
,
где e – заряд электрона; j S– плотность тока насыщения. Для контакта металл–полупроводник плотность тока насыщения можно представить в виде
,
где φк – контактная разность потенциалов.
Рис. 6.2
Список рекомендуемой литературы
Шаскольская М.П. Кристаллография. М.: Высшая школа, 1976. 376 с.
Акустические кристаллы. Справочник. Под. ред. Шаскольской М.П. М.: Наука, 1982. 632 с.
Ашкрофт Н., Мермин Н. Физика твердого тела. М.: Мир, 1979. 393 с.
Киттель Ч. Введение в физику твердого тела. М.: Наука, 1978. 791 с.
Горбачев В.В., Спицина Л.Г. Физика полупроводников и металлов. М.: Металлургия, 1981. 435 с.
Шалимова К. В. Физика полупроводников. М.: Энергия, 1976. 311 с.
Блатт Ф. Физика электронной проводимости в твердых телах. М.: Мир, 1971. 470 с.
Чопра К.Л. Электрические явления в тонких пленках. М.: Мир, 1972. 320 с.
Вендик О.Г., Вендик И.Б. Электроника твердого тела. Л.: Издательство ЛЭТИ,1975. 78 с.
Марголин В.И., Жабрев В.А., Тупик В.А. Физические основы микроэлектроники: учебник для студ. высш. учеб. заведений.- М.: Издательский центр "Академия", 2008. - 400 с.
Жабрев В.А., Лукьянов Г.Н., Марголин В.И., Рыбалко В.В., Тупик В.А. Введение в нанотехнологию. Учебное пособие - М.: Московский государственный институт электроники и математики (технический университет), 2007. - 293 с.
Приложения
Некоторые свойства элементов (П.1.)
Элемент | Структура | Атомная масса | Параметр решетки, Å | Плотность, г/см3 | Модуль Юнга, 1011 Н/м2 | Удельное сопротивление, мкОм·см | Температура, К | Работа выхода j, эВ | ||
Дебая (T D) | Ферми (T F·10-4) | плавления(T пл) | ||||||||
Na | ОЦК | 22.9 | 4.23 | 1.013 | 0.068 | 4.75 | 3.75 | 2,35 | ||
Mg | ГПУ | 24.30 | 3.2 | 1.74 | 0.354 | 4.30 | 8.27 | 3,64 | ||
Al | ГЦК | 26.98 | 4.05 | 2.7 | 0.722 | 2.74 | 13.49 | 3.74 | ||
Ti | ГПУ | 47.9 | 2.95 | 4.51 | 1.051 | 43.1 | ||||
Cr | ОЦК | 51.96 | 2.88 | 7.19 | 1.901 | 12.9 | ||||
Fe | ОЦК | 55.84 | 2.87 | 7.87 | 1.683 | 9.8 | 13.0 | 4.31 | ||
Cu | ГЦК | 63.54 | 3.61 | 8.93 | 1.37 | 1.7 | 8.12 | 4.47 | ||
Nb | ОЦК | 92.91 | 3.3 | 8.58 | 1.70 | 14.5 | 6.18 | 4.01 | ||
Ag | ГЦК | 107.87 | 4.09 | 10.50 | 1.007 | 1.61 | 6.36 | 4.28 | ||
In | тетра | 114.82 | 4.59 | 7.29 | 0.411 | 8.75 | 9.98 | 429.8 | ||
Sn | алмаз | 118.6 | 5.32 | 5.76 | 1.11 | 11.0 | 11.6 | 4.11 | ||
Sb | ромб | 121.7 | 4.51 | 6.69 | 0.383 | 41.3 | 12.7 | 900.4 | 4,08 | |
Cs | ОЦК | 132.9 | 6.05 | 1.999 | 0.02 | 1.83 | 1,81 | |||
W | ОЦК | 183.8 | 3.16 | 19.25 | 3.232 | 4.63 | ||||
Au | ГЦК | 196.9 | 4.08 | 19.28 | 1.732 | 2.2 | 6.39 | 4.58 | ||
Pb | ГЦК | 207.2 | 4.95 | 11.31 | 0.43 | 10.8 | 4.52 | |||
Bi | ромб | 208.9 | 4.75 | 9.8 | 0.315 | 11.6 | 544.5 | 4,4 | ||
Zn | ГЕК | 65.38 | 2.66 | 7.14 | 0.598 | 5.96 | 10.9 | 3.86 | ||
Ni | ГЦК | 58.71 | 3.52 | 8.9 | 1.86 | 6.9 | 4.84 | |||
Pt | ГЦК | 195.09 | 3.92 | 21.45 | 2.783 | 10.58 | 5.29 | |||
Ta | ОЦК | 180.95 | 3.31 | 16.6 | 2.00 | 13.2 | ||||
Mo | ОЦК | 95.94 | 3.15 | 10.2 | 2.725 | 5.2 | 4.37 | |||
V | ОЦК | 50.942 | 3.02 | 6.1 | 1.619 | 24.8 | ||||
Rb | ОЦК | 85.47 | 5.59 | 1.53 | 0.031 | 11.29 | 2.15 | 2,16 |
Свойства полупроводников (П.2.)
Полупроводник | Ширина запрещенной зоны | Эффективная масса | Подвижность | Работа выхода, эВ | |||
E G (0 К), эВ | E G (300 К), эВ | m* n / m e | m* p / m e | μn, см2·В‑1·с‑1 | μp, см2·В‑1·с‑1 | ||
Si | 1.166 | 1.11 | ml 0.98 mt 0.19 | m* pт 0.5 m* pл 0.16 | 4.83 | ||
Ge | 0.74 | 0.67 | ml 1.58 mt 0.082 | m* pт 0.3 m* pл 0.04 | 4.80 | ||
GaAs | 1.52 | 1.43 | 0.07 | m* pт 0.5 m* pл 0.12 | 4.71 | ||
GaSb | 0.81 | 0.69 | 0.045 | 0.39 | 4.76 | ||
InAs | 0.43 | 0.36 | 0.028 | 0.33 | 4.90 | ||
InSb | 0.235 | 0.17 | 0.0133 | m* pт 0.6 m* pл 0.012 | (78 К) | 4.75 | |
InP | 1.42 | 1.28 | 0.07 | 0.4 | 4.45 | ||
AlSb | 1.6 | 1.6 | 0.11 | 0.39 | 4.86 |
Фундаментальные постоянные (П.3.)
№ п / п | Физическая величина | Значение |
Элементарный заряд, e | 1.602177·10-19Кл | |
Электрон-вольт (эВ) | 1.602177·10-19Дж | |
Масса покоя протона, mp | 1.672623·10-27 кг | |
Масса покоя электрона, me | 9.109389·10-31 кг | |
Удельный заряд электрона, - e / me | -1.758819·1011Кл/кг | |
Постоянная Планка, h | 6.626075·10-34Дж·с | |
Постоянная Планка, | 1.054572·10-34Дж·с | |
Постоянная Авогадро, N A | 6.022136·1023моль‑1 | |
Постоянная Больцмана, k | 1.380658·10-23Дж/К | |
Универсальная газовая постоянная, R | 8.314 Дж/(моль·К) | |
Скорость света, с | 2.997925·108м/c | |
Боровский радиус | 0.529117·10-10 м | |
Магнитная постоянная, μ0 | 12.566371·10-7Гн/м | |
Электрическая постоянная, ε0 | 8.854187·10-12Ф/м |
Дата добавления: 2015-07-08; просмотров: 298 | Нарушение авторских прав
<== предыдущая страница | | | следующая страница ==> |
Тема 5. Кинетические явления в твердых телах | | | Найти дифференциал функции заданной неявно, если: а) ; б) . |