Читайте также:
|
|
Для построения траектории заряженной частицы с зарядом e и массой m 0, движущейся в однородных постоянных электрическом E и магнитном B полях, всегда можно выбрать декартову систему координат так, чтобы ось z совпадала с направлением магнитного поля B, а плоскость 0xz была параллельна силовым линиям электрического поля E [5]. Поскольку траектория движения инвариантна по отношению к выбору системы отсчета, то для удобства вычислений совместим начало координат с начальной точкой движения частицы так, что x0 = y0 = z0 = 0. При данном выборе системы координат Bx = By = 0, Bz = B и Ey = 0, поэтому уравнение движения заряженной частицы в форме Ньютона
в проекциях на оси координат в нерелятивистском приближении преобразуется в систему уравнений
(2.1)
Интегрирование второго уравнения системы дает зависимость y-й составляющей скорости от x:
. (2.2)
Если подставить выражение (2.2) в первое уравнение системы (2.1), то получим неоднородное линейное дифференциальное уравнение второго порядка с постоянными коэффициентами:
.
Решением этого уравнения будет
(2.3)
где .
Подставляя (2.3) в (2.2) и интегрируя, получим закон изменения y ‑координаты частицы от времени:
(2.4)
Далее, дважды интегрируя третье уравнение системы (2.1), найдем зависимость z = z(t):
. (2.5)
Анализ полученных зависимостей приводит к следующим результатам:
,
что является уравнением плоской окружности с радиусом, равным A, и координатами центра в плоскости 0xy
который движется с постоянной скоростью –Ex/B вдоль оси 0y. Это означает, что проекция траектории на плоскость 0xyпредставляет собой трохоиду, описываемую в параметрическом виде уравнениями (2.3) и (2.4).
Для определения пространственной формы траектории следует учитывать уравнение (2.5), согласно которому вдоль координаты z частица движется равноускоренно. Поэтому в общем случае ее траекторию можно представить в виде спиральной линии с радиусом, равным A, и осью, совпадающей с параболой в плоскости 0yz.
Угловая скорость, с которой частица движется по окружности, определяется формулой .
При этом частица делает полный оборот за время , не зависящее от напряженности электрического поля и от начальных условий.
Дата добавления: 2015-11-13; просмотров: 61 | Нарушение авторских прав
<== предыдущая страница | | | следующая страница ==> |
Расчет электростатических полей в цилиндрической системе координат методом разделения переменных | | | Расчет траекторий заряженных частиц с использованием уравнений движения в форме Лагранжа |