Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатика
ИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханика
ОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторика
СоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансы
ХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника

Взаимодействие параллельных про-водников с токами

Читайте также:
  1. Агрегативные системы. Структура, взаимодействие элементов.
  2. Взаимодействие вероятных факторов риска при соматоформных расстройствах
  3. Взаимодействие внутри большой семьи
  4. Взаимодействие государства и общества.
  5. Взаимодействие государственного и муниципального управления
  6. Взаимодействие жанровых систем в сегодняшних СМИ России
  7. Взаимодействие зрелостных и типологических измерений личности

Два параллельных проводника с током взаимодействуют, благодаря создаваемым ими магнитным полям.Два проводника с токами I1 и 12 на расстоянии R друг от друга.Ток I1 создает поле с магнитной индукцией

а линии поля направлены по правилу правого винта.

В этом поле на участок dl проводника с током I2 действует сила

и направление этой силы определится по правилу левой руки.

Аналогично

Таким образом

 

, т.е. два параллельных тока одинакового направления притягиваются друг к другу. Токи противоположных направлений отталкиваются.


25. Связь полей B, H и M. Диа- и парамагнетики. Граничные условия для векторов B и H.

Обозначим – M = H (всё с векторами) – напряжённость магнитного поля.

То

Поле Н определяется только токами проводимости и его легко рассчитать

В = µ0(Н+ ). Эксперим. Установлено, что М~Н (с векторами)

М = χН (каппа). Χ – магнитная восприимчивость в-ва

Все в-ва по магнитным свойствам делятся на 3 класса:

1. Диамагнетики (χ<0)

2. Парамагнетики (χ >0)

3. Ферромагнетики (χ>>0)

То В = µ0 (1+χ) – Н

1+χ µ - относительная магнитная проницаемость в-ва

В = µµ0Н

µ - известно, но рассчитав поле Н, мы определим поле В.

Для вакуума - µ =1

Для диа- пара магнетиков µ 1

Для ферромагнетиков µ 1.

Граничные условия для векторов B и H.

Рассмотрим поле В.

(непонятный рисунок)

Условие соленоидальности:

Рассмотрим предел:

Bn(j) = Bn(i) То есть нормальная компанента поля В меняется непрерывно.

Исследуем поведение на границе Н

(нарисован плоский контур)

Теор. О циркуляции поля Н:

Считаем, что на границе токов проводимости нет: j=0

Hτ(j) = Hτ(i)

То есть касательная компонента поля В изменяется непрерывно.

 

 


 


Дата добавления: 2015-10-21; просмотров: 59 | Нарушение авторских прав


Читайте в этой же книге: Электростатическая теорема Гаусса. | Потенциал электрического поля. Электрическое напряжение. | Электрический диполь. Силы, действующие на диполь в электрическом поле. | Проводники в электростатическом поле. | Электроемкость. Конденсаторы. Энергия заряженного конденсатора. | Диэлектрики в электрическом поле | Понятие электрического тока. Закон сохранения заряда. | Закон Ома для неоднородного уч-ка цепи. | Электрические цепи постоянного тока. Правила Кирхгофа. | Цепи синусоидального тока. Метод комплексных амплитуд (МКА). Закон Ома в комплексной форме. |
<== предыдущая страница | следующая страница ==>
Цепи синусоидального тока. Последовательная и параллельная цепи. Правила Кирхгоффа для комплексных амплитуд. Электрическая мощность в цепи переменного тока.| Описание ферромагнетизма. Основная кривая намагничивания. Магнитный гистерезис.

mybiblioteka.su - 2015-2024 год. (0.006 сек.)