Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АрхитектураБиологияГеографияДругоеИностранные языки
ИнформатикаИсторияКультураЛитератураМатематика
МедицинаМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогика
ПолитикаПравоПрограммированиеПсихологияРелигия
СоциологияСпортСтроительствоФизикаФилософия
ФинансыХимияЭкологияЭкономикаЭлектроника

I.3. Равновесные и неравновесные взаимодействия. Статические и нестатические процессы.

Раздел I. Особенности термодинамики, как науки. | I.1. Основные определения термодинамики. | I.5. Реальные свойства газа. Уравнение состояния реального газа. | I.6. Работа и теплота. Свойства работы и теплоты. | I.7. Характеристические функции. | I.8. Дифференциальные соотношения термодинамики. | II.1. Классификация теплоемкостей по единицам количества вещества и видам процессов. | II.2. Общая формула теплоёмкостей однородных систем. | II.3. Внутренняя энергия и теплоёмкость идеального газа. | II.4. Зависимость теплоёмкостей от давления, объёма и температуры. |


Читайте также:
  1. Бюджет и его влияние на социально-экономические процессы.
  2. Вопрос 32. Статические параметры и характеристики полевых транзисторов управляющим р-п переходом.
  3. Вопрос 51-52. Статические характеристики трехэлектродных ламп. Работа трехэлектродной лампы с нагрузкой в анодной цепы.
  4. Вопрос 54. Тетроды,особенности работы,статические параметры и характеристики.
  5. Гальванический элемент. Элемент Якоби-Даниэля. Схема. Электродные процессы.
  6. Информационные процессы. Измерение информации. Формулы Хартли и Шеннона.

 

1) Рассмотрим слабые возмущение. При слабом возмущении абсолютная величина относительной разности потенциалов, значительно меньше 1:

(9)

Обозначим через ε бесконечно малую величину разности потенциалов

(10)

Тогда первое начало термодинамики (5) запишется в следующем виде:

dU = = (11)

окончательно:

dU = (12)

Уравнение (12) не содержит информации о направлении протекания процесса, так как принебрегли слагаемым с ε, в знаке которой содержится эта информация.

Это возможно если процессы протекают как в прямом, так и в обратном направлении одинако­вым образом, то есть являются обратимыми.

Обратимыми называются процессы, в которых система и окружающая среда проходят через одни и те же состояния как при прямом, так и при обрат­ном направлении.

При слабом возмущении значения термодинамических параметров по всему объёму системы будут практически одинаковыми, как при равновесии, поэтому взаимо­действия при малых возмущениях называются равновесными, а процессы, протекающие при этом, являются квазистатическими. В таких процес­сах системы как бы проходят через непрерывную цепь состояний рав­новесия. Время, как параметр, в силу квазистатичности в уравнениях не фигу­рирует. Классическая термодинамика рассматривает только равновесные взаимодействия, поэтому первое начало термодинамики в общем виде записывается как (12), но знак (i) опускается:

dU = . (12*)

2) Рассмотрим сильные возмущения. При сильном возмущении абсолютная величина относительной разности потенциалов больше или равна единице:

.

Обозначим через конечную величину, которой нельзя принебрегать

Тогда уравнение (5) запишется в следующем виде

dU = =

На основании правила знаков для потенциалов >0.

Таким образом, изменение U системы при сильном возмущении всегда больше её значе­ния, вычесленного по значениям координаты и потенциала системы.

При сильном возмущении значения термодинамических параметров по объ­ёму системы могут сильно различаться, поэтому такие взаимодействия называются неравновес­ными, процессы – нестатическими. Время является параметром в уравнениях этих процессов.

 


Дата добавления: 2015-09-01; просмотров: 176 | Нарушение авторских прав


<== предыдущая страница | следующая страница ==>
I.2. Теплота, работа, внутренняя энергия.| I.4. Состояния системы. Уравнения состояния системы.

mybiblioteka.su - 2015-2024 год. (0.006 сек.)