Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатика
ИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханика
ОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторика
СоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансы
ХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника

Активные элементы мощных лазеров

Читайте также:
  1. I. Основные элементы текстового документа
  2. II. Предполагаемые христианские элементы
  3. Активные действия
  4. АКТИВНЫЕ И ПАССИВНЫЕ ИНВЕСТОРЫ
  5. Активные методы обучения студентов.
  6. Активные формы групповой работы.
  7. Активные химические антиоксидантные пилинги «Mesopharm Professional» (Италия, Испания).

Активные элементы мощных твердотельных лазеров изготавливаются на основе кристаллических или аморфных диэлектриков с вводимыми в них активными центрами. Основу таких элементов называют матрицей, а вводимые активирующие вещества – примесью-активатором. К матрице предъявляют следующий набор требований: 1) легкость введения активатора; 2) оптическая однородность и прозрачность на длинах волн лазерной генерации и излучения накачки; 3) высокая теплопроводность, термо- и термооптическая стойкость, высокая лучевая прочность по отношению к излучению накачки; 4) механическая прочность; 5) возможность качественной оптической обработки поверхностей.

Известны не менее 250 видов кристаллов и десятки типов стекол, используемых в качестве матриц. В своем большинстве они не годятся для создания активных элементов мощных лазеров. Сегодня для этих целей с определенными ограничениями используют стержни из синтетического рубина и без всяких ограничений алюмоиттриевые гранаты и некоторые сорта активированных стекол.

Синтетический рубин был первым элементом, на основе которого в 1960 году Т. Мейман создал прибор, генерирующий когерентное излучение в оптическом диапазоне длин волн. Синтетический рубин выращивается на основе a-модификации корунда (a-Al2O3). Эту модификацию называют лейкосапфиром. Активный рубиновый стержень получают путем плавления порошкообразной шихты Al2O3+Cr2O3 в высокотемпературном пламени с последующей кристаллизацией расплава на вращающейся затравке. В таком процессе происходит изоморфное замещение в решетке матрицы части ионов Al3+ ионами Cr3+. В лазерном кристалле содержится около 0,05% ионов хрома, а их абсолютная концентрация составляет ~1,6×1010см– 3. Такова концентрация активных центров в этом лазерном элементе.

Матрица из лейкосапфира прозрачна в спектральном диапазоне длин волн от ~200 до ~600 нм, она обладает высокой механической прочностью и хорошо поддается оптической обработке. Включенные в матричную решетку ионы хрома Cr3+ находятся в невозбужденном состоянии. Под воздействием достаточно мощного оптического излучения (накачка) они переходят в возбужденное состояние. Энергетический спектр трижды ионизованного хрома определяется переходами трех электронов основного уровня 3d на более высокие энергетические уровни. Но ион хрома в матрице окружен шестью отрицательными ионами О2-, образующими октаэдр. Следовательно, он помещен в сильное электрическое поле этих ионов, что смещает его энергетические уровни по сравнению с их положением у изолированного иона.

Рубиновые стержни изготавливаются диаметром от 3,5 до 20 мм и длиной от 45 до 300 мм. Коэффициент преломления для обыкновенной волны равен 1,769, а для необыкновенной волны соответственно 1,76.

Недостатки рубинового элемента: 1) значительная оптическая неоднородность из-за дефектов кристаллической решетки; 2) неравномерное распределение ионов хрома в матрице. Обычно в центральной части стержня концентрация хрома меньше, чем на краях, соответственно там и коэффициент преломления меньше. В результате образец с взаимно параллельными торцевыми поверхностями ведет себя как рассеивающая линза. Эти же особенности вызывают повышенную расходимость лазерного луча. Для уменьшения таких отрицательных эффектов применяют отжиг кристалла и компенсацию оптической неоднородности путем придания поверхности одного из торцов сферической формы с соответственно подобранным радиусом кривизны. С целью компенсации линзового эффекта в оптический резонатор вводят положительную линзу. К недостаткам рубина следует отнести также относительно высокий коэффициент поглощения излучения в полосе оптической накачки. По этой причине диаметр стержня ограничивается, а проработка светом уменьшается по мере продвижения от края к центру.

Алюмоиттриевый гранат (YAG). Это кристалл Y3Al5O12, активированный трехвалентными редкоземельными ионами. Такими, например, как эрбий Er3+, гольмий Но3+, празеодим Pr3+, неодим Nd3+, тулий Tu3+ и другими. Широко используется в качестве присадки неодим, трехзарядный ион которого замещает в кристалле трехвалентный ион иттрия. Это вызвано тем, что получение генерации на гранате с присадкой большинства редкоземельных ионов требует низких температур (~77 К). К этому неудобству добавляется наличие высокого порога возбуждения. У YAG:Nd порог возбуждения относительно низкий, и нет необходимости прибегать к глубокому охлаждению кристалла. Оптимальная концентрация ионов Nd3+ – до 3%. YAG обладает высокой механической прочностью и хорошей теплопроводностью. Это позволяет осуществлять лазерную генерацию не только в импульсном, но и в частотно-импульсном режиме. В частности, при умеренных энергетических режимах возможна генерация с частотой повторения импульсов до нескольких килогерц.

Стекла с присадкой неодима. Стеклянные матрицы, активированные редкоземельными ионами, имеют ряд преимуществ перед кристаллическими матрицами:

§ Они просты и относительно дешевы в изготовлении;

§ Позволяют изготавливать стержни и диски больших размеров и любой формы, что обеспечивает получение больших энергий излучения от одного элемента (до нескольких кДж);

§ Обладают высокой оптической однородностью и обеспечивают более высокий к.п.д.

Но стеклам присущи и серьезные недостатки. Среди наиболее серьезных – сравнительно низкая теплопроводность, исключающая возможность их использования в частотно-импульсном режиме, относительно низкая механическая прочность, прояв­ление "эффекта старения". Эффект старения связан с тем, что в состав любого стекла входит нежелательная примесь окиси железа FeO в количестве не более 0,01%. Под действием ультрафиолетовой составляющей оптического излучения протекает фотохимическая реакция перехода окиси в закись железа. Но закись железа даже в столь небольших количествах резко повышает коэффициент поглощения стекла на длине волны лазерной генерации. Поэтому со временем начинает сни­жаться к.п.д. и выходная энергия лазерной генерации.

В качестве матриц применяются стекла разных типов и марок: силикатные, боратные, лантановые и литий-лантан-фосфатные. Например, одна из разновидностей силикатных стекол – бариевое стекло, имеет такой состав: SiO2 – 59%, BaO – 25%, K2O – 15%, Sb2O3 – 1%. В процессе изготовления активного элемента в стеклянную шихту добавляют от 0,13 до 2% Nd2O3. Более высокие концентрации присадки нежела­тельны, они ведут к заметному снижению времени жизни возбужденного уровня иона неодима вследствие концентрационного тушения. А этот уровень является верхним лазерным уровнем. Для повышения фотохимической устойчивости стекла в него вводят небольшое количество церия. Пока наибольшее распространение получили ак­тивные элементы, матрицей которых служат литий-лантан-фосфатные стекла (для краткости просто фосфатные стекла). В них допустимо почти полное замещение лития неодимом, что обеспечивает рекордный к.п.д. твердотельных лазеров, достигающий 5%.

Активные стержни могут иметь как круглое, так и прямоугольное сечение. Существуют активные элементы в форме дисков. Обычные геометрические размеры стерж­ней: диаметр (или сторона прямоугольника) от 5 до 60 мм, длина от 80 до 1200 мм. В стержнях встречаются мелкие включения в виде пузырьков газа или посторонних твердых микрочастиц. Качество стержня определяется размерами и количеством та­ких включений. Соответствующие допуски определяются существующими стандар­тами.

При накачке активных стержней со стеклянной матрицей оптическим излучением, активирующая присадка ионов Nd3+ возбуждается точно так, как это происходит в случае кристаллической матрицы. Но есть и различия. В стекле проявляются заметные локальные неоднородности полей, создаваемых ближайшим окружением иона неодима. YAG характеризуется более высоким уровнем упорядоченности, в нем такие поля однородны. Поэтому линия люминесценции l = 1,06 мкм в стекле сильно уширена, порядка 30 нм. В кристалле YAG уширение не превышает 0,7 нм. Соответственно лазер на стекле создает более богатую модовую структуру генерируемого излучения и меньшее усиление, чем лазер на гранате. С другой стороны, время жизни верхнего лазерного уровня в случае YAG:Nd составляет 0,2 мс, а в случае стекла с неодимом – 0,7 мс, что благоприятствует концентрации возбужденных центров на верхнем лазерном уровне. Подробности о лазерах на силикатных стеклах смотри в [13].


Дата добавления: 2015-10-16; просмотров: 207 | Нарушение авторских прав


Читайте в этой же книге: МОЛЕКУЛА СО2 – РАБОЧЕЕ ВЕЩЕСТВО ЛАЗЕРА. | ВОЗБУЖДЕНИЕ МОЛЕКУЛ СО2 В РАЗРЯДЕ | ЭЛЕКТРОРАЗРЯДНАЯ НАКАЧКА СО2 ЛАЗЕРА | НЕПРЕРЫВНЫЕ СО2 ЛАЗЕРЫ | ПУТИ ПОВЫШЕНИЯ МОЩНОСТИ СО2 ЛАЗЕРОВ | ДИССОЦИАЦИЯ МОЛЕКУЛ СО2 В РАЗРЯДЕ. | МОЩНЫЕ ИМПУЛЬСНЫЕ СО2 ЛАЗЕРЫ. | ОПРЕДЕЛЕНИЕ И СОСТАВ ТВЕРДОТЕЛЬНЫХ ЛАЗЕРОВ | ГАЗОРАЗРЯДНЫЕ ИМПУЛЬСНЫЕ ЛАМПЫ ДЛЯ НАКАЧКИ ТВЕРДОТЕЛЬНЫХ ЛАЗЕРОВ. | ОСВЕТИТЕЛИ |
<== предыдущая страница | следующая страница ==>
ИСТОЧНИК ЭЛЕКТРОПИТАНИЯ| ТВЕРДОТЕЛЬНЫХ СРЕД.

mybiblioteka.su - 2015-2024 год. (0.007 сек.)