Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатика
ИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханика
ОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторика
СоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансы
ХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника

Электрическое поле в диэлектриках. Свободные и связанные заряды. Поверхностная плотность связанных зарядов. Связь диэлектрической восприимчивости с диэлектрической проницаемостью

Читайте также:
  1. IY. СОВРЕМЕННАЯ КОНЦЕПЦИЯ МЕДИЦИНЫ КАТАСТРОФ И ЕЕ ВЗАИМОСВЯЗЬ С ВОЕННОЙ МЕДИЦИНОЙ.
  2. NB! Гликолиз и глюконеогенез – взаимосвязанные процессы
  3. А 18. Взаимосвязь углеводородов и кислородсодержащих органических соединений
  4. А. Проблемы, связанные с ролью национальных интересов
  5. А18. Взаимосвязь органических веществ.
  6. Билет 29. Теория диа- и парамагнетизма. Магнитная восприимчивость вещества и ее зависимость от температуры, ее связь с магнитной проницаемостью
  7. Билет № 46. особенности прокурорского надзора за законностью исполнения наказаний ,не связанных с изоляцией осужденного от общества.

При помещении диэлектрика во внешнее электрическое поле он поляризуется, т. е. приобретает отличный от нуля дипольный момент, где дипольный момент одной молекулы. Для количественного описания поляризации диэлектрика пользуются векторной величиной — поляризованностью, определяемой как дипольный момент единицы объема диэлектрика:

Из опыта следует, что для большого класса диэлектриков поляризованность Р линейно зависит от напряженности поля Е. Если диэлектрик изотропный и Е не слишком велико, то P=

где диэлектрическая восприимчивость вещества, характеризующая свойства диэлектрика; - величина безразмерная;

Для установления количественных закономерностей поля в диэлектрике внесем однородное внешнее электрическое поле (создается двумя бесконечными параллельными разноименно заряженными плоскостями) пластинку из однородного диэлектрика. Под действием поля диэлектрик поляризуется, т. е. происходит смешение зарядов: положительные смещаются по полю, отрицательные — против поля. В результате этого на правой грани диэлектрика, обращенного к отрицательной плоскости, будет избыток положительного заряда с поверхностной плотностью + ', на левой — отрицательного заряда с поверхностной плотностью — '. Эти заряды, появляющиеся в результате ионизации диэлектрика, называются связанными. Так как их поверхностная плотность ` меньше плотности свободных зарядов плоскостей, то не все поле Е компенсирует полем зарядов диэлектрика: часть линии напряженности пройдет сквозь диэлектрик, другая же часть — обрывается на связанных зарядах. значит, поляризация диэлектрика вызывает уменьшение в нем поля по сравнению с первоначальным внешним полем. Вне диэлектрика Е=Ео.

Таким образом, появление связанных зарядов приводит к возникновению дополнительного электрического поля Е' (поля, создаваемого связанными зарядами), кото­рое направлено против внешнего поля (поля, создаваемого свободными зарядами) и ослабляет его. Результирующее поле внутри диэлектрика

Поле (поле, созданное двумя бесконечными заряженными плоскостями; см. формулу), поэтому

Определим поверхностную плотность связанных зарядов '. Полный дипольный момент пластинки диэлектрика где S — площадь грани пластинки, d — ее толщина. С другой стороны, полный дипольный момент, равен произведению связанного заряда каждой грани Q'= 'S на расстояние d между ними, т. е .. Таким образом, или

т. е. поверхностная плотность связанных зарядов ' равна поляризованности Р.

откуда напряженность результирующего поля внутри диэлектрика равна

Безразмерная величина называется диэлектрической проницаемостью среды. показывает, во сколько раз поле ослабляется диэлектриком

`

-внешнее поле, ` - связь зарядов

; ;

=>

где - поверхностная плотность заряда.

-диэлектрическая восприимчивость вещества


Дата добавления: 2015-07-20; просмотров: 227 | Нарушение авторских прав


Читайте в этой же книге: Билет №4 | Поток вектора. Поток вектора напряженности и Эл. Смещения. Расчет потока вектора E и D поля точечного заряда. Теорема Остроградского-Гаусса | Проводники в Эл. Поле. Напряженность и потенциал внутри и на поверхности проводника. Поле вблизи поверхности проводника. Распределение зарядов в проводнике | Электроемкость уединенного проводника. Взаимная емкость двух проводников. Конденсаторы. Емкость плоского конденсатора | Билет 14 | Энергия заряженных уединенного проводника, конденсатора и системы проводников. Энергия электростатического поля. Объемная плотность энергии. Энергия Эл. Поля. | Билет №16 | Сторонние силы. | Проводники, полупроводники, изоляторы и сверхпроводники | Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме |
<== предыдущая страница | следующая страница ==>
Поле беск. заряж. плоскости| Условия для векторов E и D на границе раздела диэлектриков.

mybiblioteka.su - 2015-2024 год. (0.007 сек.)