Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатика
ИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханика
ОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторика
СоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансы
ХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника

Путь построения теории ЛБВМ.

Читайте также:
  1. I Предпосылки возникновения норманнской теории.
  2. II. Методы и средства построения систем информационной безопасности. Их структура.
  3. А.С. Макаренко как основоположник теории коллективного воспитания
  4. Алгоритм построения дерева целей
  5. Алгоритм построения желаемых ЛЧХ
  6. Альтернативные теории управления портфелем активов
  7. Архиниция как элемент теории, намечающий первоначальный, исходный момент в развитии личности индивида.

Линейная теория ЛБВМ строится в три этапа:

1) Продольная составляющая электрического СВЧ поля считается заданной и определяется конвекционный ток (приближение заданного поля).

2) Переменная составляющая конвекционного тока считается заданной и определяется СВЧ поле, создаваемое в замедляющей системе наведенным током (приближение заданного тока).

3) Полученные уравнения решаются совместно. Путем исключения СВЧ поля и СВЧ тока получается так называемое характеристическое уравнение относительно коэффициента распространения волны в ЗС с учетом взаимодействия с электрическим полем. Такие решения называются самосогласованными.

В общем случае с учетом влияния пространственного заряда характеристическое уравнение является кубическим, т.е. процесс взаимодействия характеризуется тремя парциальными волнами.

Примем ряд упрощающих предположений:

- пренебрежем влиянием пространственного заряда;

- пренебрежем «холодными» потерями в ЗС;

- поток электронов является тонким.

В этом случае продольное электрическое поле можно описать суммой двух волн:

где Е1(0) и Е2(0)- начальные или входные амплитуды парциальных волн с постоянными распространения Г1 иГ2;

; ;

где:

-параметр усиления;

- постоянный ток электронного пучка; - сопротивление связи, устанавливающее связь продольной составляющей поля Ezp рабочей пространственной гармоники с подводимой к ЗС мощностью Р; - фазовая постоянная распространения гармоники р; Rсв- зависит только от конфигурации ЗС и может быть определена экспериментально при холодных измерениях ЗС.

, - расстояние от основания до оси пучка;

и - корни характеристического уравнения

,

где:

- параметр «холодного» рассинхронизма, характеризующий разницу в скоростях невозмущенной («холодной») волны и электронного пучка.

Граничные условия при z=0

;

;

и аналогично .

Очевидно, что при корни и являются комплексными числами:

.

Подставляя в характеристическое уравнение получим:

; .

Посмотрим как зависят x и y от параметра «холодного» рассинхронизма b (рис 8.3):

- при ; ;

- при b=0; ; ;

- при синхронизме b=0.

; ; .

 

При этом:

,

или:

.

Полное поле является волной, движущейся со скоростью электронного потока ve, амплитуда которой возрастает вдоль ЗС по закону гиперболического косинуса.

Так как вторая волна Г2 затухает по длине ЗС, при достаточно большой длине ЗС ей можно пренебречь

 

Рис 8.3

 


Дата добавления: 2015-07-12; просмотров: 37 | Нарушение авторских прав


Читайте в этой же книге: ЭЛЕКТРОННАЯ НАСТРОЙКА И ЭЛЕКТРОННЫЙ ГЕСТЕРЕЗИС | ВЛИЯНИЕ НАГРУЗКИ. | Устройство магнетрона. | Условия самовозбуждения многорезонаторного магнетрона. | Рабочие и нагрузочные характеристики магнетронов. | Линии равной частоты . | Устройство и принципы работы амплитрона. | Амплитудная характеристика | Стабилотрон | Карматрон и ультрон. |
<== предыдущая страница | следующая страница ==>
Приборы М-типа с разомкнутой ЗС и разомкнутым электронным пучком.| Электронный к.п.д.

mybiblioteka.su - 2015-2018 год. (0.005 сек.)