Введение. Особое место среди процессов множественного рождения частиц занимает явление

Особое место среди процессов множественного рождения частиц занимает явление дифракционной генерации. По многим характеристикам этот процесс сходен с процессом упругого рассеяния, что дает возможность провести аналогию с процессом классической дифракции световых волн и использовать оптические модели для описания общих свойств дифракционной генерации.
Однако явление неупругой дифракционной генерации принципиально отличается от упругого рассеяния, так как приводит к образованию новых вторичных частиц.
Явление дифракционной генерации (рис. 86) состоит в том, что в поле нуклона-мишени налетающая частица возбуждается, а затем возбужденная система распадается и образует несколько быстрых частиц с импульсами, лежащими в области фрагментации возбуждающейся частицы. При этом квантовые числа возбужденной системы и нуклона-мишени не меняются. На языке Фейнмана этот процесс можно изобразить как обмен помероном.

Рис. 86: Схема дифракционного процесса: а − с возбуждением налетающей частицы (σ'_D); б − с возбуждением нуклона-мишени (σ"_D)); в − двойной дифракции (σ_DD), г − двухпомеронного обмена (σ'_DIP).

Так как померон имеет нулевые квантовые числа, то обмен этой траекторией не приводит к изменению квантовых чисел в каждой из вершин. Нуклон-мишень получает небольшой импульс отдачи (рис. 86а).
Этот процесс может протекать и с возбуждением частицы-мишени (рис. 866) или с возбуждением и налетающей частицы, и частицы-мишени (рис. 86в), а также посредством обмена двумя померонами − двухпомеронный обмен (рис. 86г) или виртуальное померон-померонное взаимодействие.
Группа образующихся частиц с массой М_a² или М_b² имеет такие же квантовые числа (заряд, изосиии, барионное число, странность) как частица а или b. Спин и четность могут отличаться в соответствии с изменением орбитального момента группы частиц Ма или Мb-

Дата добавления: 2015-07-12