Импульсные спектры вторичных частиц

Импульсные спектры вторичных частиц несут интересную информацию о динамике процесса множественного рождения. Очень часто продольную и поперечную компоненты импульсов вторичных частиц рассматривают раздельно, и вводится предположение о независимости распределений по продольному и поперечному импульсам - так называемая „факторизация". Тогда инклюзивное инвариантное сечение можно записать в виде

E(d³σ/dp³) = F₁(,s)F₂() = ƒ(s,p).

Соотношение между двумя составляющими импульса − продольной и поперечной хорошо видно на диаграмме Пейроу (рис. 75). Здесь по оси абсцисс отложена продольная компонента импульса в СЦМ, а по оси ординат - поперечная компонента. Каждая частица изображается на диаграмме точкой. Разрешенная область (или фазовый объем), определяемая законами сохранения, заключена внутри полуокружностей. Из диаграммы видно, что для протонов и пионов продольные импульсы достигают кинематической границы, а поперечные импульсы − не достигают. Это важное различие в поведении продольной и поперечной компонент импульса вторичных частиц. Кроме того, продольная компонента зависит от многих кинематических особенностей, в то время как поперечная компонента является лоренц-инвариантом.

Рис. 75: Диаграмма Пейроу для π^-р-столкновения: точки − π^-- и π⁺-мезоны; крестики − протоны.

Дата добавления: 2015-07-12