Главнейшие породообразующие минералы. м..11.1.килограммами

м..11.1.килограммами. Здесь уже нет никаких простых элементов симметрии; имеется только сложная симметрия, но операции, обусловленные последней, не дают, как видно из рис. 7 *, новых, т. е. не параллельных первому выбранному, направлений, а потому в триклинной сингонии все направления единичны.

В триклинной сингонии все пинакоиды — параллелограммы, а также все пинакоиды и все координатные оси пересекаются под косыми углами; ни взаимно перпендикулярных граней, ни таких же ребер, ни ребер, перпендикулярных к граням, нет.

7. Дальнейшие подразделения на классы [или виды симметрии] внутри каждой сингонии производятся на основании имеющихся элементов симметрии. При обычных микроскопических исследованиях таким разделением на классы пользоваться приходится редко. Однако даже при массовых методах работы мы иногда совершенно определенно гб-р_ис-₇ ворим, что перед нами может быть только тур-

малин, если заметим призмочку, хорошо ограненную, но с различным, несимметричным, развитием граней на ее концах: в таком случае мы пользуемся тем, что турмалин относится к пирамидальному, а не бипирами-дальному виду симметрии [ср. со сказанным и в 3), в конце]; зная что пирит принадлежит к дидодекаэдрическому классу симметрии кубической сингонии и заметив, что непрозрачный минерал дает правильный пятиугольный разрез, мы относим его уверенно к пириту. Так как подавляющее количество породообразующих минералов относится к низшим видам сингонии, то в этих последних следует обязательно запомнить разделение на классы.

В ромбической сингонии три класса: 1) ромбобипирамидальный, или ромбодипирамидальный, где имеются ЗЬ₂ и ЗР; 2) ромбосфено-эдрический, или ромботетраэдрический, где имеются ЗЬ₂, и 3) ром-бопирамидальный с Ь₂ и 2Р. В моноклинной сингонии тоже три класса: 1) ромбопризматический, или просто призматический с Ь₂ и Р; 2) гемипризматический, или диэдрический безосный — только

¹ Из рисунка видно, что две последовательные операции сложной симметрии—поворот около 1,₂ на 180° и отражение в перпендикулярной к L₂ плоскости Р_г [что отвечает центру симметрии] — не дают новых направлений, меняя только имеющиеся на обратнопараллельные. С первого взгляда кажется, что положение 2 можно получить из положения 1, повернув просто фигуры 1 на 180" около оси, перпендикулярной к плоскости чертежа и проходящей через точку 0. Однако, если стороны передняя (незаштрихованная) и задняя рис. 7 различны, то первая операция — поворот около £₂ на 180° — приведет фиг. 1 в положение 1', причем к нам будет обращена задняя (заштрихованная) сторона фиг. 1, а последующее отражение в Р₂ не оборачивает фигуру Г. Отсюда понятно, почему наличие сложной симметрии второго порядка тождественно центру обратного равенства, или центру инверсии: после симметричной операции все направления, оставаясь параллельными первоначальным, сделались обратными.

2(1

Дата добавления: 2015-07-08