Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатика
ИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханика
ОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторика
СоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансы
ХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника

Метод кусочно-линейной аппроксимации

Читайте также:
  1. A. Методы измерения мертвого времени
  2. HR– менеджмент: технологии, функции и методы работы
  3. I метод.
  4. I. 2. 1. Марксистско-ленинская философия - методологическая основа научной психологии
  5. I. 2.4. Принципы и методы исследования современной психологии
  6. I. Анализ методической структуры и содержания урока
  7. I. Методические указания к изучению курса

Основой данного метода является замена вольтамперной характеристики нелинейного элемента для мгновенных значений отрезками прямых линий. При этом как обычно составляются расчетные схемы, в которых имеются только линейные элементы. По каждой расчетной схеме составляются уравнения по тому или иному методу. Решая полученные системы уравнений получают соответствующие закон изменения токов и напряжений. Определяются также моменты перехода из одного участка на другой, при этом в качестве начальных условий необходимо учитывать значения в конце предыдущего интервала. Рассмотрим, в качестве примера, расчет цепи (рис. 4.38). Цепь содержит катушку индуктивности с прямоугольной кривой намагничивания (без петли гистерезиса).

Заданы параметры цепи и характеристика нелинейного элемента с проведенной кусочно-линейной аппроксимацией. Требуется определить закон изменения тока, напряжения на элементах и потокосцепление.

Пусть в начале процесса магнитное состояние магнитопровода находится в точке со значением - y. Напряжение источника изменяется по закону

.

С увеличением приложенного напряжения сердечник начинает перемагничиваться. Ток согласно характеристике остается без изменения, т.е равен нулю и нет падения напряжения на активном сопротивлении. Все напряжение приложено к катушке. В общем случае

,

или .

Отсюда

 

, (4.51)

где С – постоянная интегрирования, которая может быть определена исходя из начальных условий.

При t = 0 y = – ym . В этом случае

, (4.52)

. (4.53)

Окончательно закон изменения потокосцепления имеет вид:

. (4.54)

Кривая изменения потокосцепления изображена на рис. 4.39, б. Она представляет собой косинусоиду с отрицательным знаком и поднятая так, что ее амплитудное значение совпадает с максимальным значением потокосцепления.

Процесс перемагничивания продолжается до тех пор, пока потокосцепление не достигнет максимального значения + y. Конец интервала ωt1, который именуется первым, определяется из уравнения (4.51) при подстановке + y.

. (4.55)

На следующем втором интервале магнитный поток не изменяется, падение напряжения на катушке нет. Поэтому все напряжение приложено к активному сопротивлению (рис. 4.39, в). Конец второго интервала находится в конце первого полупериода питающего напряжения, меняющего свою полярность. Далее процесс повторяется с обратными знаками. Кривая изменения тока представлена на рис. 4.39, г.

 

 


Дата добавления: 2015-07-24; просмотров: 168 | Нарушение авторских прав


Читайте в этой же книге: Нелинейные цепи переменного тока | Форма кривой тока и напряжения | Катушка со стальным сердечником. Схема замещения | Определение намагничивающего тока |
<== предыдущая страница | следующая страница ==>
Трансформатор со стальным сердечником| Неорганические наноматериалы

mybiblioteka.su - 2015-2024 год. (0.006 сек.)