IV. Обработка результатов

1. Рассчитать R_i по формуле (7.7) для всех серий опытов.

2. По трем найденным значениям в каждой серии рассчитать среднее значение .

3. Найти абсолютные погрешности измерения сопротивлений как среднее значение модулей разностей между каждым сопротивлением в серии и их средним значением (см. введение (В.3) и (В.4)). Занести для каждой серии Δ R_i и Δ R_ср в таблицу.

4. Для сравнения с опытными данными рассчитать эквивалентное (общее) сопротивление последовательно соединенных сопротивлений и по формуле:

5. (7.10)

6. Рассчитать эквивалентное сопротивление при параллельном соединении:

7. (7.11)

V. Выводы:

1) Измеренные сопротивления: R_х1 = … ± … Ом;

R_х2 = … ± … Ом;

R_пар = … ± … Ом;

R_посл = … ± … Ом;

2) Измеренные и вычисленные эквивалентные (общие) сопротивления при последовательном и параллельном соединении сопротивлений R₁ и R₂ совпадают в пределах погрешности измерений.

Контрольные вопросы

1. Что называется "силой тока", "плотностью тока"? Каковы единицы их измерения в системе СИ?

2. Как связано электрическое сопротивление проводника с его длиной и поперечным сечением?

3. Напишите законы Ома в интегральной и дифференциальной формах.

4. Закон Джоуля-Ленца в интегральной и дифференциальой формах.

5. Что представляет собой мостовая схема постоянного тока?

6. Сформулируйте правила Кирхгофа.

7. Каковы особенности моста Уитстона? Почему для изготовления реохорда берут однородную калиброванную проволоку?

8. Напишите формулы для расчета эквивалентного сопротивления при последовательном соединения сопротивлений и и при их параллельном соединении.

Литература

1. Белановский А.С. Основы биофизики в ветеринарии/ М.: Агропромиздат, 1989. – 272 с.

2. Ремизов А.Н. Медицинская и биологическая физика/ М.:Высшая школа, 1987. – 638 с.

3. Трофимова Т.И. Курс физики: Учеб. пособие. М: Высшая школа, 1985. 432 с.

Вопросы для защиты в форме круглого стола

По III разделу

«Электростатика. Постоянный ток»

№ Пп	Вопросы	Рекомендов. Литература
№	Стр.
	Электрический заряд. Закон сохранения заряда. Закон Кулона для взаимодействия точечных зарядов.		128-129
	Напряженность и потенциал электрического поля.		265-267
	Принцип суперпозиции для электрического поля. Диполь.		132-133 270-271
	Клеточная мембрана. Калий – натриевый насос.		132-137
	Биопотенциалы покоя и действия. Примеры мембранного потенциала для различных клеток.		138-143
	Механизм передачи нервного импульса.		141-144
	Методы измерения биопотенциалов.		144-148
	Поляризация диэлектриков в электрическом поле.		178-281 148-151
	Диэлектрическая проницаемость диэлектриков. Пьезоэлектрический эффект.		141-143 282-284
	Конденсаторы. Электроемкость конденсаторов.		149-151
	Энергия электрического поля.		284-285 15-152
	Электрические свойства тканей организма.		160-162
	Электрический ток, плотность тока.		155-156
	Электросопротивление, электропроводность, удельное сопротивление, правила нахождения эквивалентного сопротивления при соединении проводников.		156-157
	Закон Ома для тока I и плотности тока j.
	Тепловое действие электрического тока, закон Джоуля-Ленца.		158-159
	Действие постоянного электрического тока на живой организм. Электрофорез.		162-164
	Методы электровоздействия в ветеринарии и животноводстве.		169-172

Рекомендуемая таблица вариантов вопросов для проведения круглого стола

	В1	В2	В3	В4	В5	В6	В7	В8	В9	В10

РАЗДЕЛ IV. ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ

ВВЕДЕНИЕ

Общие положения

Подобно тому, как в пространстве, окружающем электрические заряды, возникает электростатическое поле, так и в пространстве, окружающем токи (движущиеся заряды) и постоянные магниты, возникает силовое поле, называемое магнитным. Однако, в отличие от электростатического поля, магнитное поле не является потенциальным, его работа на замкнутой траектории не равна нулю, магнитное поле имеет вихревой характер. Если индикатором наличия электрического поля является точечный положительный заряд, то индикатором магнитного поля является элементарный магнитный момент , которым обладает миниатюрный замкнутый плоский контур (рамка) площадью S с током I:

, (IV.1)

где - единичный вектор нормали к плоскости рамки. (В постоянных магнитах суммарный магнитный момент атомов отличен от нуля и в отсутствии внешнего магнитного поля.)

В магнитном поле рамка с током поворачивается, пока вектор не установится вдоль силовых линий магнитно поля, при этом механический вращающий момент пропорционален как силе поля, характеризуемой вектором индукции , так и величине магнитного момента и равен их векторному произведению:

. (IV.2)

Это соотношение может служить для определения величины вектора индукции магнитного поля:

В=М_макс/р_m. (IV.3)

Единицей измерения индукции магнитного поля в системе СИ является Тесла: [B] = 1 Тл. Для магнитного поля, как и для электрического справедлив принцип суперпозиции:

. (IV.4)

Как установил Ампер, на элемент проводника длиной dl с током I в магнитном поле с индукцией действует сила, равная векторному произведению:

. (IV.5)

Частным случаем этой силы является сила Лоренца, действующая на движущийся со скоростью в магнитном поле c индукцией заряд q:

. (IV.6)

Но не только внешнее магнитное поле действует на движущиеся заряды и токи, но сами токи и движущиеся заряды создают вокруг себя магнитное поле. Согласно закону Био-Савара-Лапласа элемент проводника с током создает в точке наблюдения магнитное поле c индукцией , определяемой векторным произведением:

, (IV.7)

где – радиус вектор, проведенный от элемента тока в точку наблюдения. Свободно движущийся со скоростью заряд q создает магнитное поле с индукцией:

. (IV.8)

Здесь μ₀ = 4π·10^-7 Гн/м – магнитная постоянная; μ – относительная магнитная проницаемость среды. Для вакуума и воздуха μ = 1.

Однако, для характеристики магнитного поля, создаваемого токами, удобнее пользоваться понятием вектора напряженности , который связан с вектором соотношением:

. (IV.9)

Единицей измерения напряженности магнитного поля в системе СИ является 1 А/м.

Индукция и напряженность магнитного поля в центре кругового витка радиуса R с током I равны соответственно:

, . (IV.10)

Величина вектора индукции и вектора напряженности магнитного поля, создаваемого длинным прямым проводом с током I на расстоянии r от него:

, . (IV.11)

Величина напряженности магнитного поля в середине соленоида (узкая длинная катушка) или тороида (катушка, намотанная на тор) равна:

, (IV.12)

где n_м – плотность намотки (количество витков на 1 м длины катушки).

Атомы всех веществ обладают собственными магнитными моментами , которые во внешнем магнитном поле упорядочиваются. Возникающий при этом результирующий магнитный момент (называемый для единицы объема намагниченностью вещества) может быть направлен как навстречу внешнему полю (в диамагнетиках, μ<1), так и по направлению внешнего поля (в парамагнетиках, μ>1, и в ферромагнетиках, μ>>1). В случае ферромагнетика индукция внутри него намного больше, чем индукция, созданного теми же внешними токами магнитного поля в вакууме, что используется при изготовлении электромагнитов и трансформаторов.

Принципом работы трансформатора служит явление электромагнитной индукции, которое заключается в возникновении в магнитном контуре э.д.с. индукции при изменении во времени величины магнитного потока Ф_м. Это явление описывается законом Фарадея:

, (IV.13)

где – электродвижущая сила, возникающая в контуре при изменении в нем магнитного потока, которым называют скалярное произведение:

, (IV.14)

где – единичный вектор нормали к поверхности S, B_n – нормальная к поверхности составляющая вектора индукции магнитного поля. Единицей измерения магнитного потока в СИ является Вебер: [Ф]=1 Вб

Знак «минус» в (IV.13) означает, что возникающий в замкнутом контуре индукционный ток стремится скомпенсировать или уменьшить изменение магнитного потока в соответствии с принципом Ле Шателье-Брауна.

При прохождении тока в контуре в нем создается магнитное поле, которое пересекает плоскость самого контура, и так возникает магнитный поток через этот контур (явление самоиндукции):

, (IV.15)

где L – индуктивность контура, которая в системе СИ измеряется в Генри:

[ L ] = 1 Гн. Тогда (IV.13) можно переписать:

. (IV.13а)

Энергия магнитного контура:

, (IV.16)

а энергия магнитного поля:

. (IV.17)

Дж. Максвелл создал единую теорию электромагнитного поля, сконцентрированную в системе уравнений, которые показывают, как изменяющееся магнитное поле создает электрическое поле, а движущиеся электрические заряды (т.е. изменение электрического поля) создают магнитное поле. Таким образом, в природе существует единое электромагнитное поле, которое распространяется в виде электромагнитных волн.

В живом организме циркулируют жидкости, которые являются электролитами, т.е. происходит направленное движение зарядов. Так что, с одной стороны, организм создает вокруг себя магнитное поле малой напряженности, которое может служить характеристикой его состояния, а с другой стороны – биотоки организма реагируют на внешнее магнитное поле. Последнее обстоятельство нашло широкое применение в физиотерапии. Однако, механизмы воздействия магнитного поля на работу тех или иных органов еще недостаточно изучены. Рассматриваются разные подходы: как через воздействие структурированной в магнитном поле воды, так и через воздействие силы Ампера на биотоки.

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 8 (2-12)

Дата добавления: 2015-10-30