Принцип и метод наложения (суперпозиции)

Для линейных электрических цепей постоянного тока с' источни­ками ЭДС, тока и резистивными элементами согласно принципу на­ложения ток в любой ветви равен алгебраической сумме токов в этой ветви (частичных токов) при действии каждого источника в отдель­ности, остальные источники заменяются резистивными элементами с сопротивлениями, равными внутренним сопротивлениям соответ­ствующих источников"*¹.

Для самых различных расчетов линейных цепей часто применяется метод наложения(суперпозиции), который может быть применен ко всем электрическим процессам, описываемым линейными уравнениями.

Рис 1.15

На рис. 1.15а, и показана последовательность расчета с примене­нием метода наложения электрической цепи, содержащей источники ЗДС в двух ветвях.

После исключения ЭДС Е_г получается простое смешанное сое­динение резистивных элементов (рис. 1.15б). Ток в неразветвленной части.

токи в двух параллельных ветвях

Затем исключается ЭДС Е₁ (рис. 1.15, в) и аналогично рассчиты­ваются токи I₂^II, I₁^II и I₃^II

По методу наложения токи в ветвях электрической цепи рис. 1.15 а

I₁=I^I₁- I^II₁; I₂=I^I₂- I^II₂; I₃=I^I₃- I^II₃;

Существенным недостатком метода наложения является необхо­димость повышенной точности расчета в том случае, когда частичные токи имеют противоположное направление и близки по значениям. Повышенная точность необходима из-за того, что относительно неболь­шая погрешность при расчете частичного тока может привести к боль­шой погрешности в окончательном результате.

Дата добавления: 2015-08-02