Читайте также:
|
|
Переходы между энергетическими, в данном случае спиновыми, уровнями удовлетворяют общему условию:
(10)
т.е. могут происходить с испусканием или поглощением кванта электромагнитного излучения с частотой n. При равновесной заселенности уровней избыток частиц в более низком энергетическом состоянии достаточен для того, чтобы при облучении образца экспериментально наблюдались спектры поглощения. При одинаковой заселенности уровней никаких сигналов ЯМР не будет наблюдаться, так как вероятность переходов в обоих направлениях одинакова (|a ®|b и |b ®|a). При неравновесно высокой заселенности верхнего энергетического уровня могут фиксироваться сигналы эмиссии.
Для возбуждения переходов на образец, помещенный в постоянное однородное магнитное поле, необходимо воздействовать переменным магнитным полем Bv =B0vcos(2pnt +d)сравнимым по энергии с DE зеемановских уровней системы. Резонансное поглощение электромагнитного излучения происходит при условии, что вектор осциллирующего магнитного поля перпендикулярен направлению постоянного магнитного поля Bn ^ B и для рассматриваемой двухуровневой системы удовлетворяется равенство:
(11)
представляющее так называемое условие ядерного магнитного резонанса. Порядок значений разности энергий спиновых состояний ядер в магнитных полях порядка 1Т таков, что резонансные частоты лежат в радиодиапазоне
(1-100 МГц), поэтому спектроскопия ЯМР и относится к методам радиоспектроскопии. Поскольку gn, gn,I - это характеристики ядер, значения резонансных n и B изотопов отличаются (таблица №2).
Таблица №2. Резонансные частоты некоторых ядер в магнитном поле 2,35 Т
Ядро | V, МГц | Ядро | V, МГц | Ядро | V, МГц |
1H | 100,0 | 14 N | 7,22 | 19 f | 94,07 |
2 H | 15,35 | 15 N | 10,13 | 29 Si | 19,86 |
13C | 25,14 | 17 O | 13,56 | 31P | 40,48 |
Из выше приведенного уравнения, что условие резонанса выполняется двумя путями: 1) изменением частоты n переменного электромагнитного поля, например, при переключении диапазонов частот источников и (приемников) при неизменной напряженности постоянного магнитного поля H = const; 2) изменением напряженности постоянного поля (полевая развертка) при неизменной частоте n=const переменного поля. На старых моделях спектрометров обычно регистрируется зависимость интенсивности поглощения электромагнитного излучения постоянной частоты от значения напряженности постоянного магнитного поля. ЯМР спектрометры с разверткой по полю имеют обычно источники электромагнитного излучения постоянной частоты порядка 107 -108 Гц (60, 100, 200, … МГц).
Частота связана с индукцией постоянного поля простым соотношением n = gB / 2p и в некоторых случаях более удобно использовать угловую резонансную частоту w = 2pn = gB, единица измерения которой рад с-1. Эта частота совпадает с частотой прецессии вектора магнитного момента вокруг направления магнитного поля B в классической модели ЯМР, предложенной Ф. Блохом, которая позволяет объяснять некоторые экспериментальные факты, например, форму резонансной линии.
В названной модели рассматривается вектор макроскопического магнитного момента (намагниченности), представляющего векторную сумму отдельных ядерных моментов:
Вектор M в постоянном магнитном поле: M =Хn B, где коэффициент
пропорциональности Хn называется ядерной магнитной восприимчивостью.
Рисунок 5: Прецессия протона в магнитном поле.
2.2. Экранирование ядер электронами. Константа экранирования.
Для химии метод ЯМР важен прежде всего именно потому, что
резонансные частоты ядер зависят от тонких магнитных взаимодействий, т.е.
в конечном счете от особенностей строения и распределения электронной
плотности в молекулах.
Движение электронов вокруг ядра в условиях внешнего магнитного
поля B создает на ядре дополнительное магнитное поле B’, которое
пропорционально и направлено противоположно приложенному
поляризующему полю:
Таким образом, реально на ядро действует некоторое эффективное поле
безразмерная величина, называемая константой экранирования. В изолированных атомах причиной появления поля B’ являются диамагнитные токи, и эффективное поле Bn всегда меньше приложенного B,т.е. σп< 0 Такое экранирование называют
диамагнитным, как и константу экранирования σд. В молекулах при
наложении внешнего поляризующего поля возникает слабый парамагнетизм,
т.е. константу экранирования можно представить как сумму двух вкладов:
причем парамагнитный вклад σп>0 (направление парамагнитного тока противоположно диамагнитному). Это значит, что в молекуле σ ядер может быть как положительна, так и отрицательна. Константы экранирования для ядер трех важнейших изотопов в изолированных атомах и простых молекулах приведены в таблице №3.
Таблица №3. Константы экранирования ядер некоторых изотопов в атомах и простых молекулах, м.д
Дата добавления: 2015-11-14; просмотров: 130 | Нарушение авторских прав
<== предыдущая страница | | | следующая страница ==> |
Магнитный момент ядра и его взаимодействие с магнитным полем. | | | Химические сдвиги сигналов ЯМР. |