Билет 31. Условия на границе двух сред для векторов B и H.

Выберем замкнутую поверхность в виде цилиндрической с основаниями, || границе раздела диэлектриков, высоту устремим к нулю, но 2 основания – в разных средах

-B1nS + B2nS = 0 Bn1 = Bn2 = =

Выберем контур в виде прямоугольника с 2-мя сторонами, || на границе раздела и 2-мя перпендикулярными ей

-H1 l1 + -H2 l2 = 0 => H1 + H2 = =

На границе раздела 2-х однородных изотропных магнетиков силовые линии B и H преломляются одинаково

Билет 32. Индуктивность и емкость в цепи переменного токаю Активное и реактивное сопротивление. Колебательный контур. Гармонические электромагнитные колебания и их характеристики. Дифференциальное уравнение гармонических колебаний и его решение

Переменный ток, текущий в замкнутом контуре, создает вокруг себя магнитное поле, индукция которого, по закону Био-Савара пропорциональна току. Поэтому сцепленный с контуром магнитный поток пропорционален току в контуре

, где коэф. Пропорциональности L называется индуктивностью контура

Индуктивность контура, в общем случае, зависит только от геометрической формы контура, его размеров и магнитной проницаемости той среды, в которой он находится.

В этом смысле индуктивность контура – аналог электрической емкости уединенного проводника.

Активное сопротивление - величина, характеризующая сопротивление электрической цепи (ее участка) электрическому току, обусловленное необратимыми превращениями электрической энергии в др. формы. выражается отношением активной мощности, поглощаемой на участке цепи, к квадрату действующего значения тока на этом участке.

Реактивное сопротивление - величина, характеризующая сопротивление, оказываемое переменному току э лектрическойёмкостью и индуктивностью цепи (её участка). В случае синусоидального тока при последовательном соединении индуктивного и ёмкостного элементов цепи р.с. выражается в виде разности сопротивления индуктивного и сопротивления ёмкостного: , где w - угловая частота тока, L и С - индуктивность и ёмкость цепи

Среди различных электрических явлений особое место занимают электромагнитные колебания, при которых электрические величины периодически изменяются и которые сопровождаются взаимными превращениями электрического и магнитного полей. Для возбуждения и поддержания электромагнитных колебаний используется колебательный контур – цепь, состоящая из включенных последовательно катушки индуктивностью L, конденсатор емкостью С, и резистора сопротивлением R.

Уравнение гармонического колебания:

Выражение 1 , где - циклическая частота (величина обратная периоду)

Дифференциальное уравнение свободных гармонических колебаний величины s

Решением этого уравнения является выражение 1

Период колебаний физического маятника

Период колебаний математического маятника

Формула Томпсона

Дата добавления: 2015-07-20