Читайте также:
|
|
В современной физике существует 3 типа магнитных моментов атомов ответственных за магнитные свойства вещества:
1) Орбитальный
е-движется ток магн. Момент по правилу буравчика
Pm = J R = e R
= => Pm = Pm = =>
- момент импульса при вращении
m = - - гиромагнитное отношение m =
М.м атома: М.м. молекулы::
2) Собственный
Эйнштейн и де Гааз
Цилиндр реал. На внешн. Магн поле =Ю в нем есть нечто, что имеет собств магн импульс, а т.к. e движутся, то это электроны
При проп. Эл. Тока – отражение движется => цилиндр поворач. => он имеет собств магн. момент. Из опыта => е имеет собств момент импульса и собств. магнитный момент
ms = Ls = ms = = б –магнетон Бора
3) Прецессионный
Возникает в рез-те прецессии в электронной орбите в магн. поле
=> е-я орбита начинает прецессировать вокруг оси совпадаюшей
- все е-ны прецессируют с одинаковой угл. скор.
- они создают одинаковые токи
В рез-те прецессионного движения созд. доп. ток , к-й определяет дополн. Прецессионный магнитный момент, к-й всегда направлен против внешнего магн. поля
Теорема Лармора:
Единственным следствием действия магн. поля на е-ую орбиту является его прецессия вокруг оси, совпад. С внешним магн. полем, причем частота прецессии вех е-ых орбит в магн. поле одинакова, как бы они не были ориентированны
Pm` = B= H Pm` = Pma` =
Типы магнетиков:
1) Pma = 0 у Ag
H= 0 => Pma = 0 Такие в-ва диамагнетики (Ag, Cu, Hg)
2) Pms=0 Pm Такие в-ва парамагнетики Al,Pt,щелю металлы
3) Такие в-ва ферромагнетики
Теоpема о циpкуляции относится к любому случаю магнитного поля пpи условии, если оно создано постоянными токами. Она выполняется и пpи наличии магнетика, в котоpом в пpисутствиии внешнего поля возникают связанные токи. В этом случае в пpавую часть уpавнения для циpкуляции вектоpа В должны войти как свободные, так и связанные токи. Рассмотpим такой случай. Пусть пpоводник с током помещен в магнетик (pис. 3.30). Магнетик может быть неодноpодным и иметь гpаницы (мы pассматpиваем общий случай). Какова циpкуляция вектоpа индукции магнитного поля по контуpу L? Она пpопоpциональна сумме токов, сцепленных с контуpом. Кpоме тока J нужно учесть связанные токи молекул магнетика. Молекулы мы уподобляем магнитным диполям. Только часть диполей-молекул нанизаны на контуp. Эти диполи как бы обpазуют некую тpубку, по повеpхности котоpой течет ток. Уpавнение для циpкуляции вектоpа В будет иметь вид:
Где I и I` - соответственно алгебраические суммы токов проводимости и молекулярных токов, охватываемых произвольным замкнутым контуром L.
Из теории известно, что циркуляция намагниченности J, по произвольному замкнутому контуру L равна алгебраичской сумме молекулярных токов, охватываемых эти контуром:
Тогда закон полного тока для магнитного поля в веществе моно записать также в виде
, где выражение в скобках есть не что иное как вектор напряженности магнитного поля.
Значит циркуляция вектора H по произвольному замкнутому контуру L равна алгебраической сумме токов проводимости, охватываемых этим контуром
Дата добавления: 2015-07-20; просмотров: 292 | Нарушение авторских прав
<== предыдущая страница | | | следующая страница ==> |
Индуктивность в контуре. Самоиндукция | | | Билет 29. Теория диа- и парамагнетизма. Магнитная восприимчивость вещества и ее зависимость от температуры, ее связь с магнитной проницаемостью |