Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатика
ИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханика
ОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторика
СоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансы
ХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника

Билет 28. Магнитное поле в веществе. Магнитные моменты атомов и молекул (орбитальный, спиновый и прецессионный). Типы магнетиков. Теорема Лармора

Читайте также:
  1. Билет 33. Затухающие электромагнитные колебания. Дифференциальное уравнение затухающих колебаний и его решение. Апериодический разряд
  2. Бимолекулярное нуклеофильное замещение
  3. Важные моменты.
  4. Важные моменты.
  5. Вакуумные колебания при химическом возбуждении атомов, молекул и хаотичность силовых линий электромагнитного и гравитационного поля.
  6. Ведь неклонируемы конечные эффекты, показатели феномена РИНГ, а не его молекулярные причины.

В современной физике существует 3 типа магнитных моментов атомов ответственных за магнитные свойства вещества:

1) Орбитальный

е-движется ток магн. Момент по правилу буравчика

Pm = J R = e R

= => Pm = Pm = =>

- момент импульса при вращении

m = - - гиромагнитное отношение m =

М.м атома: М.м. молекулы::

2) Собственный

Эйнштейн и де Гааз

Цилиндр реал. На внешн. Магн поле =Ю в нем есть нечто, что имеет собств магн импульс, а т.к. e движутся, то это электроны

При проп. Эл. Тока – отражение движется => цилиндр поворач. => он имеет собств магн. момент. Из опыта => е имеет собств момент импульса и собств. магнитный момент

ms = Ls = ms = = б –магнетон Бора

3) Прецессионный

Возникает в рез-те прецессии в электронной орбите в магн. поле

=> е-я орбита начинает прецессировать вокруг оси совпадаюшей

- все е-ны прецессируют с одинаковой угл. скор.

- они создают одинаковые токи

В рез-те прецессионного движения созд. доп. ток , к-й определяет дополн. Прецессионный магнитный момент, к-й всегда направлен против внешнего магн. поля

Теорема Лармора:

Единственным следствием действия магн. поля на е-ую орбиту является его прецессия вокруг оси, совпад. С внешним магн. полем, причем частота прецессии вех е-ых орбит в магн. поле одинакова, как бы они не были ориентированны

Pm` = B= H Pm` = Pma` =

Типы магнетиков:

1) Pma = 0 у Ag

H= 0 => Pma = 0 Такие в-ва диамагнетики (Ag, Cu, Hg)

2) Pms=0 Pm Такие в-ва парамагнетики Al,Pt,щелю металлы

3) Такие в-ва ферромагнетики

Теоpема о циpкуляции относится к любому случаю магнитного поля пpи условии, если оно создано постоянными токами. Она выполняется и пpи наличии магнетика, в котоpом в пpисутствиии внешнего поля возникают связанные токи. В этом случае в пpавую часть уpавнения для циpкуляции вектоpа В должны войти как свободные, так и связанные токи. Рассмотpим такой случай. Пусть пpоводник с током помещен в магнетик (pис. 3.30). Магнетик может быть неодноpодным и иметь гpаницы (мы pассматpиваем общий случай). Какова циpкуляция вектоpа индукции магнитного поля по контуpу L? Она пpопоpциональна сумме токов, сцепленных с контуpом. Кpоме тока J нужно учесть связанные токи молекул магнетика. Молекулы мы уподобляем магнитным диполям. Только часть диполей-молекул нанизаны на контуp. Эти диполи как бы обpазуют некую тpубку, по повеpхности котоpой течет ток. Уpавнение для циpкуляции вектоpа В будет иметь вид:

Где I и I` - соответственно алгебраические суммы токов проводимости и молекулярных токов, охватываемых произвольным замкнутым контуром L.

Из теории известно, что циркуляция намагниченности J, по произвольному замкнутому контуру L равна алгебраичской сумме молекулярных токов, охватываемых эти контуром:

Тогда закон полного тока для магнитного поля в веществе моно записать также в виде

, где выражение в скобках есть не что иное как вектор напряженности магнитного поля.

Значит циркуляция вектора H по произвольному замкнутому контуру L равна алгебраической сумме токов проводимости, охватываемых этим контуром


Дата добавления: 2015-07-20; просмотров: 292 | Нарушение авторских прав


Читайте в этой же книге: Билет №17 | Закон Джоуля-Ленца | Закон Видемана-Франца | Магнитное поле. Вектор магнитной индукции. Опыт Эрстеда. Магнитный поток. Теорема Остроградского-Гаусса. Магнитный момент контура с током. Графическое изображение магнитных полей. | Магнитное поле и его характеристики | Закон Ампера | Действие магнитного поля на движущийся заряд | Ускорители заряженных частиц | Работа по перемещению проводника и контура с током в магнитном поле | Явление электромагнитной индукции (опыты Фарадея) |
<== предыдущая страница | следующая страница ==>
Индуктивность в контуре. Самоиндукция| Билет 29. Теория диа- и парамагнетизма. Магнитная восприимчивость вещества и ее зависимость от температуры, ее связь с магнитной проницаемостью

mybiblioteka.su - 2015-2024 год. (0.017 сек.)