Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатика
ИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханика
ОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторика
СоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансы
ХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника

Закон для участка цепи. Электрическое сопротивление проводников и его зависимость от температуры. Сверхпроводимость.

Читайте также:
  1. A) надо закончить ввод содержимого в ячейке, далее выделить ее и задать форматирование
  2. Bastard - ублюдок, байстрюк, незаконнорожденный. (довольно частое словцо).
  3. I. Недостаток нормативно-правовой база к закону о медицинском страховании граждан РФ.
  4. II закон термодинамики. Характеристические функции системы. Уравнение энергетического баланса системы, его анализ.
  5. II. Закончите фразу.
  6. II.1. ЗАКОН КАРМЫ
  7. II.2. ЗАКОН ПРИЧИНЫ

Немецкий физик Г. Ом (1787—1854) эк­спериментально установил, что сила то­ка I, текущего по однородному металличе­скому проводнику (т. е. проводнику, в ко­тором не действуют сторонние силы), пропорциональна напряжению Uна кон-

цах проводника:

I=U/R, (98.1)

где R — электрическое сопротивление про­водника. Уравнение (98.1) выражает за­кон Ома для участка цепи (не содержаще­го источника э.д.с.): сила тока в проводни­ке прямо пропорциональна приложенному напряжению и обратно пропорциональна сопротивлению проводника. Формула (98.1) позволяет установить единицу со­противления — ом (Ом): 1 Ом — сопро­тивление такого проводника, в котором при напряжении 1 В течет постоянный ток 1 А. Величина

G=1/R

называется электрической проводимостью

проводника. Единица проводимости — сименс (См): 1 См — проводимость участка электрической цепи сопротивлением 1 Ом. Для однородного линейного про­водника сопротивление R прямо пропор­ционально его длине l и обратно пропор­ционально площади его поперечного сече­ния 5:

R=rl/S. (98.2)

где r — коэффициент пропорционально­сти, характеризующий материал провод­ника. Он называется удельным электриче­ским сопротивлением. Единица удель­ного электрического сопротивления — ом-метр (Ом•м). Наименьшим удельным сопротивлением обладают серебро (1,6•10-8 Ом•м) и медь (1,7•10-8Ом•м). j =g E. (98.5)

Выражение (98.5) — закон Ома в диффе­ренциальной форме, связывающий плот­ность тока в любой точке внутри провод­ника с напряженностью электрического поля в этой же точке. Это соотношение справедливо и для переменных полей.

Опыт показывает, что в первом прибли­жении изменение удельного сопротивле­ния, а следовательно, и сопротивления, с температурой описывается линейным законом:

где r и r0, R и R 0— соответственно удель­ные сопротивления и сопротивления про­водника при t и 0 °С, a — температурный коэффициент сопротивления, для чистых металлов (при не очень низких температу­рах) близкий к 1/273 К-1. Значит, тем­пературная зависимость сопротивления может быть представлена в виде

R=aR0T,

где Т — термодинамическая температура. Качественная температурная зависи­мость сопротивления металла представле­на на рис. 147 (кривая 1). Впоследствии было обнаружено, что сопротивление мно­гих металлов (например, Al, Pb, Zn и др.) и их сплавов при очень низких температу­рах Тк (0,14 — 20 К), называемых крити­ческими, характерных для каждого ве-

 

щества, скачкообразно уменьшается до нуля (кривая 2), т.е. металл становится абсолютным проводником. Впервые это явление, называемое сверхпроводимостью, обнаружено в 1911 г. Г. Камерлинг-Оннесом для ртути. Явление сверхпроводимо­сти объясняется на основе квантовой тео­рии. Практическое использование сверхпроводящих материалов (в обмотках сверхпроводящих магнитов, в системах памяти ЭВМ и др.) затруднено из-за ни­зких их критических температур. Правда, в настоящее время обнаружены и активно исследуются керамические материалы, об­ладающие сверхпроводимостью при темпе­ратуре выше 100 К.

На зависимости электрического сопро­тивления металлов от температуры осно­вано действие термометров сопротивле­ния, которые позволяют по градуирован­ной взаимосвязи сопротивления от темпе­ратуры измерять температуру с точно­стью до 0,003 К. Применение же в ка­честве рабочего вещества термометра сопротивления полупроводников, приго­товленных по специальной технологии,— термисторов — позволяет отмечать изме­нение температуры в миллионные доли кельвин и использовать термисторы для измерения температур в случае малых га­баритов полупроводников.


Дата добавления: 2015-10-30; просмотров: 210 | Нарушение авторских прав


Читайте в этой же книге: Электростатическое поле. Напряженность поля. Поле точеного заряда и системы зарядов. Приницп суперпозиции. | Графическое изображения электростатичеких полей. Направление вектора напряженности. | Теорема Остроградского-Гаусса для электростатического поля. | Применение теоремы Гаусса для расчета полей. | Потенциал и разность потенциалов точек электростатического поля. Потенциалы полей точечного заряда и системы зарядов. | Эквипотенциальные поверхности и их свойства. Связь напряженности электрического поля с его потенциалом. | Вычисление разности потенциалов по напряженности поля | Напряженность диэлектрического поля в диэлектрике. Относительная диэлектрическая проницаемость и ее связь с диэлектрической восприимчивостью. | Электростатическое поле на границе двух диэлектриков. Вектор электростатической индукции. Теорема Гаусса для электростатической индукции. | Условия на границе раздела двух диэлектрических сред |
<== предыдущая страница | следующая страница ==>
Электрический ток. Условия его существования. Сила и плотность тока. Единицы силы тока в системе СИ.| Правила Киргхофа и их применение для расчета разветвленных электрических цепей.

mybiblioteka.su - 2015-2024 год. (0.006 сек.)