Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АрхитектураБиологияГеографияДругоеИностранные языки
ИнформатикаИсторияКультураЛитератураМатематика
МедицинаМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогика
ПолитикаПравоПрограммированиеПсихологияРелигия
СоциологияСпортСтроительствоФизикаФилософия
ФинансыХимияЭкологияЭкономикаЭлектроника

Потенциал поля в данной точке пространства равен работе, которую совершают электрические силы при удалении единичного положительного заряда из данной точки в бесконечность.

Электрический заряд. Закон сохранения электрического заряда. Проводники, диэлектрики, полупроводники. | Закон сохранения электрического заряда. Проводники, диэлектрики, полупроводники. | Электрическое поле и его характеристики. Закон Кулона. Электрическое поле точечного заряда. Принцип суперпозиции. | Модели заряженных тел. | Два заряженных тела взаимодействуют между собой с силами, пропорциональными произведению этих зарядов и обратно пропорциональны квадрату расстояния между ними. | Принцип суперпозиции | Теорема Гаусса | Пример. | Таким образом, при параллельном соединении электроемкости складываются. | При последовательном соединении конденсаторов складываются обратные величины емкостей. |


Читайте также:
  1. Gt; глава I использование положительного опыта 35
  2. I. Творческий потенциал личности и условия его развития
  3. II. Идентификация потенциально вредных и (или) опасных производственных факторов
  4. VI. Социальная энтропия (i) и равенство в индустриальном обществе
  5. VIII. Информация утверждений по содержанию текста; a) верна, b) неверна, c) текст не содержит данной информации.
  6. А кто будет пить воду, которую Я дам ему, тот не будет жаждать вовек; но вода, которую Я дам ему, сделается в нем источником воды, текущей в жизнь вечную.
  7. Автономные фотоэлектрические системы (АФС)

Потенциал φ поля точечного заряда Q на расстоянии r от него относительно бесконечно удаленной точки вычисляется следующим образом:

Как следует из теоремы Гаусса, эта же формула выражает потенциал поля однородно заряженного шара (или сферы) при rR, где R – радиус шара.

Для наглядного представления электростатическое поля наряду с силовыми линиями используют эквипотенциальные поверхности.

Поверхность, во всех точках которой потенциал электрического поля имеет одинаковые значения, называется эквипотенциальной поверхностью или поверхностью равного потенциала.

Силовые линии электростатическое поля всегда перпендикулярны эквипотенциальным поверхностям.

 

 

Рис. 1.4.2а. Эквипотенциальная поверхность и силовая линия

Написать уравнение эквипотенциальной поверхности исходя из условия, что векторы напряженности поля и направления силовой линии коллинеарны!!!!

Эквипотенциальные поверхности кулоновского поля точечного заряда – концентрические сферы. На рис. 1.4.3 представлены картины силовых линий и эквипотенциальных поверхностей некоторых простых электростатических полей.

Рисунок 1.4.3. Эквипотенциальные поверхности (синие линии) и силовые линии (красные линии) простых электрических полей: a – точечный заряд; b – электрический диполь; c – два равных положительных заряда

В случае однородного поля эквипотенциальные поверхности представляют собой систему параллельных плоскостей.

Если пробный заряд q совершил малое перемещение вдоль силовой линии из точки (1) в точку (2), то можно записать:

Δ A 12 = qE Δ l = q1 – φ2) = – q Δφ,

где Δφ = φ1 – φ2 – изменение потенциала. Отсюда следует

Это соотношение в скалярной форме выражает связь между напряженностью поля и потенциалом. Здесь l – координата, отсчитываемая вдоль силовой линии.

Из принципа суперпозиции напряженностей полей, создаваемых электрическими зарядами, следует принцип суперпозиции для потенциалов:

φ = φ1 + φ2 + φ3 +...


document.write(' \n'); document.write('on error resume next \n'); document.write('Sub testbar_FSCommand(ByVal command, ByVal args)\n'); document.write(' call testbar_DoFSCommand(command, args)\n'); document.write('end sub\n'); document.write(' \n'); d:\Program Files\Physicon\Open Physics 2.6. Part 2\content\chapter1\section\paragraph5\test1.htmld:\Program Files\Physicon\Open Physics 2.6. Part 2\content\chapter1\section\paragraph5\task1.htmld:\Program Files\Physicon\Open Physics 2.6. Part 2\content\chapter1\section\paragraph5\tsol1.htmld:\Program Files\Physicon\Open Physics 2.6. Part 2\content\chapter1\lab1.html 1.5. Проводники и диэлектрики в электрическом поле window.top.document.title = "1.5. Проводники и диэлектрики в электрическом поле";

Вещество, внесенное в электрическое поле, может существенно изменить его. Это связано с тем, что вещество состоит из заряженных частиц. В отсутствие внешнего поля частицы распределяются внутри вещества так, что создаваемое ими электрическое поле в среднем по объемам, включающим большое число атомов или молекул, равно нулю. При наличии внешнего поля происходит перераспределение заряженных частиц, и в веществе возникает собственное электрическое поле. Полное электрическое поле складывается в соответствии с принципом суперпозиции из внешнего поля и внутреннего поля создаваемого заряженными частицами вещества.

Вещество многообразно по своим электрическим свойствам. Наиболее широкие классы вещества составляют проводники и диэлектрики.

Основная особенность проводников – наличие свободных зарядов (электронов), которые участвуют в тепловом движении и могут перемещаться по всему объему проводника. Типичные проводники – металлы.

В отсутствие внешнего поля в любом элементе объема проводника отрицательный свободный заряд компенсируется положительным зарядом ионной решетки. В проводнике, внесенном в электрическое поле, происходит перераспределение свободных зарядов, в результате чего на поверхности проводника возникают нескомпенсированные положительные и отрицательные заряды (рис. 1.5.1). Этот процесс называют электростатической индукцией, а появившиеся на поверхности проводника заряды – индукционными зарядами.

Индукционные заряды создают свое собственное поле которое компенсирует внешнее поле во всем объеме проводника: (внутри проводника).


Дата добавления: 2015-07-20; просмотров: 129 | Нарушение авторских прав


<== предыдущая страница | следующая страница ==>
Работа сил электростатического поля при перемещении заряда по любой замкнутой траектории равна нулю.| Полное электростатическое поле внутри проводника равно нулю, а потенциалы во всех точках одинаковы и равны потенциалу на поверхности проводника.

mybiblioteka.su - 2015-2024 год. (0.006 сек.)