Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатика
ИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханика
ОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторика
СоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансы
ХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника

Вводная часть

Читайте также:
  1. I часть
  2. II часть
  3. II. Основная часть. Марксистская школа.
  4. II. Практическая часть
  5. II. Практическая часть
  6. II. Практическая часть
  7. II. Практическая часть

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА

ИССЛЕДОВАНИЕ ЗАВИСИМОСТИ ПАРАМЕТРОВ

ЛАЗЕРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ ОТ ГЕОМЕТРИИ РЕЗОНАТОРА

 

Москва – 2004 г.


Цель работы: ознакомление с основными конструктивными элементами гелий-неонового лазера и их влиянием на выходные характеристики лазерного излучения, овладение методикой измерения угла расходимости и допуска на разъюстировку; экспериментальное исследование влияния геометрических параметров резонатора (радиусов кривизны или расстояния между зеркалами, диаметра диафрагмы и т.п.) на работу лазера (выходную мощность, структуру поперечных мод, расходимость и допуск на взаимную юстировку зеркал) и сравнение с теоретическими результатами, полученными расчетным путем.

 

ВВОДНАЯ ЧАСТЬ

Из теории стационарных процессов лазерной генерации известно, что выходная мощность Pвых прямо пропорциональна эффективно зондируемому полем резонатора объему активной среды, т.е. тому пространству в активной среде, где напряженность поля превышает уровень 1/e (в долях от максимальной напряженности). Аналитически данное положение при круглой форме апертуры может быть записано в следующем виде:

 

, (1)

где l0 – длина активной среды по оптической оси,

- размер пятна в “ l ”-ом сечении,

- полярный угол.

При прямоугольных апертурах объем моды вычисляется еще проще:

 

, (2)

где - размер пятна по оси x в “ l ”-ом сечении,

- то же, но по оси y.

С целью упрощения аналитических зависимостей активная среда в данной лабораторной работе располагается так, что в первом приближении можно пренебречь изменением величины вдоль длины активной среды (т.е. при ).

Тогда эффективный объем моды

, (3)

где

- (4)

- эффективная площадь нормального сечения поля при круглых апертурах;

при прямоугольных апертурах:

. (5)

Числовое значение коэффициента пропорциональности между выходной мощностью лазера и эффективно зондируемым объемом активной среды определяется очень многими параметрами как активной среды (удельной мощностью Pуд или параметром насыщения β, а также распределением инверсной населенности по поперечному сечению и вдоль активной среды и т.п.), так и резонатора; поэтому в данной работе целесообразно исследовать лишь сохранение предполагаемой зависимости в возможно более широком диапазоне изменения эффективного объема V, и, следовательно, Pвых . Нетрудно понять, что изменение длины активной среды будет влиять на численное значение коэффициента пропорциональности и поэтому неприемлемо.

В то же время можно значительно изменять площадь поперечного сечения пучка путем изменения размера пятна . Такого изменения можно достигнуть двумя путями: либо изменением кривизны зеркал, либо изменением расстояния между ними. Первый способ существенно затруднит и усложнит эксперимент, т.к. потребуется набор зеркал с разной кривизной, но одинаковым зеркальным покрытием. Кроме того, каждое зеркало должно быть съюстировано с высокой степенью точности.

Второй же способ позволяет добиться желаемого результата с одним и тем же зеркалом, которое следует лишь слегка подъюстировать после перемещения по направляющим оптической скамьи. В то же время существенного (примерно на порядок) изменения размера пятна при сравнительно небольших перемещениях зеркала можно добиться лишь в почти концентричном резонаторе (или полурезонаторе, что и реализовано в данной работе). В почти плоскопараллельном резонаторе необходимые перемещения зеркал соизмеримы с их радиусами кривизны, что потребует для эксперимента протяженных помещений и ухудшит результаты за счет существенно разной толщины запыленного турбулентного воздушного слоя внутри резонатора.

В качестве активной среды для данного эксперимента наиболее удобна He-Ne смесь, возбуждаемая разрядом постоянного тока. Она является наиболее стабильной по всем параметрам. Единственным присущим ей недостатком следует считать сравнительно небольшой коэффициент усиления в видимой области (при λ=0,63 мкм константа ненасыщенного усиления k00 =20…30 ), что вынуждает тщательно протирать и защищать оптику, установленную внутри резонатора, от пыли и других налетов.

Таким образом, из вышеизложенного следует, что наиболее простым способом осуществления данного эксперимента является изменение расстояния между зеркалами полусферического резонатора, приводящее к существенному изменению размера пятна на вогнутом зеркале, и, следовательно, к изменению объема моды в газоразрядной трубке с He-Ne смесью, обеспечивающей генерацию в видимой области спектра (λ=0,63 мкм).

При изменении расстояния между зеркалами меняется также расходимость лазерного пучка и допуск на взаимную юстировку зеркал.

 


Дата добавления: 2015-10-21; просмотров: 56 | Нарушение авторских прав


Читайте в этой же книге: ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ | ПРАКТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ | ПО ВЫПОЛНЕНИЮ ЛАБОРАТОРНОЙ РАБОТЫ |
<== предыдущая страница | следующая страница ==>
Руна Вальда| ОПИСАНИЕ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЙ УСТАНОВКИ

mybiblioteka.su - 2015-2024 год. (0.006 сек.)