Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатика
ИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханика
ОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторика
СоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансы
ХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника

Самоподдерживающаяся цепная реакция деления

Читайте также:
  1. A. Увеличение выделения ионов натрия и воды
  2. XV. Синтезируя приведенные определения, установите сущность учебного процесса.
  3. Аварии на объектах системы газораспределения и газопотребления
  4. Алгоритм деления без восстановления остатков
  5. Алгоритм делениЯ в дополнительном коде
  6. Алгоритм деления с восстановлением остатков
  7. Алгоритм определения результатов закрытой подписки

Ядерная безопасность

Ядерная безопасность. 1

1.4.1 Влияние замедлителей на критические параметры нуклидов. 2

1.4.2 Граничные условия возникновения критического состояния. 3

1.4.3 Допустимые и безопасные параметры.. 4

Коэффициенты запаса. 4

Нормативные параметры.. 4

Безопасные концентрации нуклидов в растворах. 5

Способы обеспечения ядерной безопасности.. 5

1.4.4 Радиационные последствия СЦРД.. 6

ПРИЛОЖЕНИЕ 1. Примеры использования нормативных, допустимых и безопасных параметров при обеспечении ядерной безопасности.. 8

ПРИЛОЖЕНИЕ 2. 9

ПРИЛОЖЕНИЕ 3 Описание аварий с возникновением СЦРД.. 11

Самоподдерживающаяся цепная реакция деления

Ядерноопасными делящимися веществами называют материалы, содержащие нуклиды, при работе с которыми может возникнуть самоподдерживающаяся цепная реакция деления (СЦРД). К таким нуклидам относятся изотопы урана, нептуния, плутония, америция и др. (таблица 1.4.1). Принципиальная возможность полученияСЦРД обусловлена двумя основными факторами.

Во-первых, соотношением величины энергии, привносимой нейтроном Е* (энергия связи + кинетическая энергия), и высотой барьера деления Еf - при (Е* - Еf) £ 0 - СЦРД невозможна, если (Е* - Еf) > 0 - СЦРД возможна; как правило, у нуклидов с нечетным числом нейтронов барьер деления ниже Е* даже для тепловых нейтронов – такие нуклиды называют делящимися (235U, 235U, 239Pu, 241Pu), для нуклидов с четным числом нейтронов (237Np, 238U, 238Pu, 240Pu и др.) критическое состояние может быть достигнуто только при очень высокой концентрации и в отсутствие замедлителей нейтронов.

Во-вторых, соотношением сечений деления sf и захвата нейтрона без деления sn,g при sf<<sn,g - СЦРД невозможна, если sf ³sn,g - СЦРД возможна.

Таблица 1.4.1 - Возможность получения СЦРД для различных нуклидов

Нуклид Период полураспада [6] Тип ядра Сечение взаимодействия с тепловыми нейтронами, барн [6] Возможность получения СЦРД [2]
sn,g s f в системе с nth в системе с nf
1,9116 лет Четно-четное   0,3 Нет Нет
7,340×103 лет Четно-нечетное 61±6 30,8±1,5 Нет Нет
7,5380×104 лет Четно-четное 23,0±0,3 0,0012 Нет Нет
1,405×1010 лет Четно-четное 7,37±0,06 2,5×10-6 Нет Нет
3,276×104 лет Нечетно-четное 200,6±2,3 0,020±0,001 Нет Да
68,9 лет Четно-четное 74,9±1,6 76,8±4,8 Нет Нет
1,592 ×105 лет Четно-нечетное 45,5±0,7 529,1±1,2 Да Да
2,455 ×105 лет Четно-четное 99,8±1,3 0,65 Нет Нет
7,038×108 дет Четно-нечетное 98,3±0,8 582,6±1,1 Да Да
2,342×107 лет Четно-четное 5,11±0,21 0,07 Нет Нет
4,468 ×109 лет Четно-четное 2,680±0,019 4,0.10-6 Нет Нет
2,144×106 лет Нечетно-четное 175,9±2,9 0,0215±0,024 Нет Да
87,74 лет Четно-четное 540±7 17,9±0,4 Нет Да
24110 лет Четно-нечетное 269,3±2,9 748,1±2,0 Да Да
6,564×103 лет Четно-четное 289,5±1,4 0,056±0,080 Нет Да
14,4 года Четно-нечетное 358,2±5,1 1011,1±6,2 Да Да
3,75×105 лет Четно-четное 18,5±0,5 0,2 Нет Да
8,00 ×107 лет Четно-четное 1,7±0,1 - Нет -
432,2 года Нечетно-четное 533±13 3,20±0,09 Нет Да
141 год Нечетно-нечетное 2000±600 6950±280 Да Да
7,370×103 лет Нечетно-четное 3,8±0,4 0,1983±0,0043 Нет Да
29,1 лет Четно-нечетное 130±10 617±20 Да Да
18,10 лет Четно-четное 15,2±1,2 1,04±0,20 Нет Да
8,500×103 лет Четно-нечетное 369±17 2145±58 Да Да
l,56×107 лет Четно-нечетное 57±10 84,9±4,4 Да Да
351 год Четно-нечетное 497±21 1642±33 Да Да
13,08 года Четно-четное 2034±200 - Нет Да
898 лет Четно-нечетное 2850±150 4895±250 Да Да
2,645 года Четно-четное 20,4±1,5 32±4 Нет Да
275,7 дня Нечетно-нечетное 28,3±2,5 1826±80 Да Да

 

Величина критической массы зависит от физической природы вещества (металл, окисел, соли), наличия в системе отражателей, замедлителей и поглотителей нейтронов, геометрических параметров (формы и размеров). Отсюда, основные критические параметры: объем, масса, геометрия, концентрация, содержание поглотителей нейтронов.

Для того чтобы система была безопасной достаточно, чтобы хотя бы один из критических параметров не превышал критического значения.


Дата добавления: 2015-10-16; просмотров: 115 | Нарушение авторских прав


Читайте в этой же книге: Граничные условия возникновения критического состояния | Безопасные концентрации нуклидов в растворах | Радиационные последствия СЦРД |
<== предыдущая страница | следующая страница ==>
ЗУСТРІЧ ЗИМИ ТА ВЕСНИ| Влияние замедлителей на критические параметры нуклидов

mybiblioteka.su - 2015-2024 год. (0.005 сек.)