Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатика
ИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханика
ОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторика
СоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансы
ХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника

Условия на границе раздела двух магнетиков

Читайте также:
  1. I. ОБЩИЕ УСЛОВИЯ
  2. I. Работы с тяжелыми и вредными условиями труда
  3. I.4.1. Общие условия службы.
  4. II. Назначение лекарственных препаратов при оказании медицинской помощи в стационарных условиях
  5. II. Организационно-педагогические условия реализации программы
  6. II. Порядок и условия принятия на учет для получения единовременной социальной выплаты
  7. II. РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ТРУДОЕМКОСТИ ПО РАЗДЕЛАМ, ТЕМАМ ДИСЦИПЛИНЫ И ВИДАМ УЧЕБНОЙ РАБОТЫ

Рассмотрим условия для векторов В и Н на границе раздела двух однород­ных магнетиков (магнитные проницаемо­сти m1 и m2) при отсутствии на границе тока проводимости.

Построим вблизи границы раздела магнетиков 1 и 2 прямой цилиндр ничтож­но малой высоты, одно основание которого находится в первом магнетике, другое — во втором (рис. 190). Основания DS на­столько малы, что в пределах каждого из них вектор В одинаков. Согласно теореме Гаусса (120.3),

B 2n DS-B 1n DS =0

(нормали n и n ' к основаниям цилиндра направлены противоположно). Поэтому

В1n=В2n. (134.1)

Заменив, согласно В =(m0m Н, проекции вектора В проекциями вектора Н, умно­женными на m0m получим

Hn1/Hn2=m2/m1. (134.2)

Вблизи границы раздела двух магне­тиков 1 и 2 построим небольшой замкну­тый прямоугольный контур ABCDA дли­ной l, ориентировав его так, как показано на рис.191. Согласно теореме (133.10) о циркуляции вектора Н,

(токов проводимости на границе раздела нет), откуда

H2tl-H 1 tl =0

(знаки интегралов по AB и CD разные, так как пути интегрирования противополож­ны, а интегралы по участкам ВС и DA ничтожно малы). Поэтому

H1t=H2t. (134.3)

Заменив, согласно B =m0m H, проекции вектора Н проекциями вектора В, делен­ными на m0m, получим

B1t/B2t=m1/m2. (134.4)

Таким образом, при переходе через границу раздела двух магнетиков нор­мальная составляющая вектора В (Вn) и тангенциальная составляющая вектора Н (Ht) изменяются непрерывно (не пре­терпевают скачка), а тангенциальная со­ставляющая вектора В (В t)и нормальная составляющая вектора Н (Hn) претерпева­ют скачок.

Из полученных условий (134.1) — (134.4) для составляющих векторов В и Н следует, что линии этих векторов испытывают излом (преломляются). Как и в случае диэлектриков (см. §90), можно найти закон преломления линий В (а зна­чит, и линий Н):

tga2/tga1=m2/m1. (предоставим это сделать по аналогии (см. §90) читателю). Из этой формулы следует, что, входя в магнетик с большей магнитной проницаемостью, линии В и Н удаляются от нормали.

Дата добавления: 2015-08-13; просмотров: 131 | Нарушение авторских прав

Читайте в этой же книге: Действие магнитного поля на движущийся заряд | Движение заряженных частиц в магнитном поле | Ускорители заряженных частиц | Эффект Холла | Циркуляция вектора В для магнитного поля в вакууме | Магнитное поле соленоида и тороида | Поток вектора магнитной индукции. Теорема Гаусса для поля В | Работа по перемещению проводника и контура с током в магнитном поле | Магнитные моменты электронов и атомов | Диа- и парамагнетизм |
<== предыдущая страница | следующая страница ==>
Намагниченность. Магнитное поле в веществе| Ферромагнетики и их свойства
mybiblioteka.su - 2015-2024 год. (0.007 сек.)