В декартовой системе координат

Таким образом, при адиабатном процессе
или — уравнение Пуассона.
С учетом уравнения Клапейрона-Менделеева (, )
уравнение Пуассона может быть представлено в виде:
или
или .

41. Тепловые машины. Цикл Карно. Максимальное КПД тепловой машины.

1) Тепловые маши́ны — устройство, преобразующее тепло в механическую работу (тепловой двигатель) или механическую работу в тепло (холодильник). Преобразование осуществляется за счёт изменения внутренней энергии рабочего тела — на практике обычно жидкость или газ.

При работе часть тепла Q1 передается от нагревателя к рабочему телу, а затем часть энергии Q2 передается холодильнику, который охлаждает машину. КПД идеальной тепловой машины считается по формуле n=((Q1-Q2)/Q1)х100%.

Поскольку обратимые процессы могут осуществляться лишь с бесконечно малой скоростью, мощность тепловой машины в цикле Карно равна нулю. Мощность реальных тепловых машин не может быть равна нулю, поэтому реальные процессы могут приближаться к идеальному обратимому процессу Карно только с большей или меньшей степенью точности.

2) В термодинамике цикл Карно́ или процесс Карно — это обратимый круговой процесс, состоящий из двух адиабатических и двух изотермических процессов. В процессе Карно термодинамическая система выполняет механическую работу и обменивается теплотой с двумя тепловыми резервуарами, имеющими постоянные, но различающиеся температуры. Резервуар с более высокой температурой называется нагревателем, а с более низкой температурой — холодильником.

В цикле Карно тепловая машина преобразует теплоту в работу с максимально возможным коэффициентом полезного действия из всех тепловых машин, у которых максимальная и минимальная температуры в рабочем цикле совпадают соответственно с температурами нагревателя и холодильника в цикле Карно

3) Если абсолютная температура горячего тела равна Т1, а холодного — Т2, то максимальный КПД машины равен:

Как видно из формулы, радикальный путь повышения КПД теплового двигателя — это повышение температуры газа при начале рабочего хода, т. е. до расширения, и снижение его температуры после окончания расширения.

ПРИЛОЖЕНИЕ: просто так для справок

Количество теплоты, полученное рабочим телом от нагревателя при изотермическом расширении, равно

Аналогично, при изотермическом сжатии рабочее тело отдаёт холодильнику

Отсюда коэффициент полезного действия тепловой машины Карно равен

ПРИМЕРЫ

42) Энтропия. 2 закон темодинамики

1) Энтропия(S = 1Дж/К)-функция состояния термодинамической системы, определяющая меру необратимого рассеивания энергии Энтропия мера хаотичности, неупорядоченности системы.. В термодинамике энтропия выражает кол-во тепловой энергии пригодной для совершения работы.Чем энергия меньше, тем энтропия выше

Изменение энтропии термодинамической системы при обратимом процессе- это отношение общего количества тепла к величине абсолютной температуры T:

2). 2 закон темодинамики сформулировал Клаузиус теплота сама собой переходит лишь от тела с большей температурой к телу с меньшей температурой и не может самопроизвольно переходить в обратном направлении.

Второй закон связан с понятием энтропии, являющейся мерой хаоса (или мерой порядка). Второй закон термодинамики гласит, что для вселенной в целом энтропия возрастает.(все самопроизвольные процессы в природе идут с увеличением энтропии)

Связь между термодинамической вероятностью состояния системы и ее энтропией выражается формулой Больцмана где k-постоянная Больцмана (k=1,38*10^-23 Дж/К)

второе начало термодинамики (в формулировке Клаузиуса) основано на предположении о том, что вселенная является замкнутой системой,

Впервые его сформулировал Клаузиус теплота сама собой переходит лишь от тела с большей температурой к телу с меньшей температурой и не может самопроизвольно переходить в обратном направлении.

43) Эффективное сечение рассеяния. Средняя длина свободного пробега молекул

1)

2) Длина свободного пробега молекулы — это среднее расстояние (обозначаемое ), которое частица пролетает за время свободного пробега от одного столкновения до следующего.

Длина свободного пробега каждой молекулы различна, поэтому в кинетической теории вводится понятие средней длины свободного пробега (<λ>). Величина <λ> является характеристикой всей совокупности молекул газа при заданных значениях давления и температуры

Длину свободного пробега используют при расчётах различных процессов переноса, например вязкости, теплопроводности, диффузии, электропроводности и др.

44) Самодиффузия и перенос молекул. Закон Фика

1) Явление диффузии заключается в самопроизвольном перемешивании молекул различных газов или жидкостей. Явление диффузии наблюдается в твердых телах. В тех случаях, когда в химически чистом однородном газе концентрация молекул будет различной, наблюдается перенос молекул, приводящей к выравниванию плотностей (или концентраций) молекул. Это явление самодиффузии(коэф самодифузии это D).

2) Закон Фика первый:

плотность диффузионного потока вещества пропорционален градиенту изменения концентрации с коэффициентом пропорциональности D - кэфф. диффузии и направлен в другую от него сторону.

Закон Фика второй:

скорость изменения плотности диффузионного потока пропорциональна скорости изменения градиента концентрации с тем же коэффициентом D и так же напрвлена в другую сторону.

---

Дата добавления: 2015-08-03