Угол клина

М
к =1,4	к =1,25
	0,92 0,78 0,68 0,58	0,94 0,83 0,73 0,62

Приближенно перепад давлений зависит линейно от числа М перед точкой отрыва: 1+0,5 М.

На основании изложенного по­следовательно рассчитываются следу­ющие параметры: М_т — число Маха перед точкой отрыва; d_T/d — место отрыва потока в сверхзвуковом сопле; Р_Т — тяга сопла при отрыве потока. В зоне свободной турбулент­ности, примыкающей к стенкам сопла, течение дозвуковое, градиенты давления относительно малы и давление приближенно равно давле­нию вокруг выходного среза. Следовательно, предполагается, что восстановление давления от р_Т (перед точкой отрыва) до р_Н происходит полностью в косом скачке (см. рис. 4.11). Тогда имеем

;

;

.

Приближено

.

Условие безотрывного течения на протяжении всего сопла имеет вид d_a/d d /d для заданного р_о/р_Н; условию запуска сопла соответст­вует равенство d_a=d_T.

До момента запуска сопла на участок, ограниченный снизу по тече­нию линией отрыва, а сверху - сечением, в котором давление равно наружному р_Н, действует сжимающий перепад давлений.

В момент запуска сопла линия отрыва потока совпадает с выходным срезом, а концевой участок находится под действием сжимающего пе­репада давлений

,

где р _оп — давление в двигателе при запуске сопла.

В действительности возрастание давления от р_Т до р происходит не скачкообразно, а постепенно, на участке длиной около 10 , причем рост давления начинается еще до точки отрыва на расстоянии примерно 2,5 , и к точке отрыва давление достигает уровня 0,6 (р ₂ - )+ .

Если давление вокруг среза сопла превышает давление на срезе (), но еще не возник отрыв потока, то вблизи выходного среза сопла имеется зона с повышенным давлением, распределение которого описывается эмпирической формулой

.

Относительная длина возмущенной зоны зависит от степени нерасчетности и числа Маха на срезе сопла: , где К уменьшается с ростом М_а:К =6,3; 2,5 и 2 при М_а= 2; 2,5; 3 и 3,5 соответственно.

Экспериментально установлено, что прирост давления при отрыве вблизи выходной кромки сопла меньше, чем в том случае, когда скачок находится достаточно глубоко в сопле. Это особенно заметно в случае сопел, имеющих параболический профиль с малыми углами наклона стенки вблизи среза к оси сопла (например, _а =6,5°). В этом случае повышение давления описывается эмпирическим соотношением

,

где l _т — расстояние от среза сопла до места отрыва.

По-видимому, в пределе () 0 сопло параболического типа с большой степенью расширения не будет полностью омываться потоком до тех пор, пока давление на стенке сопла не достигнет противодавления.

В процессе холодных испытаний модели параболического сопла при увеличении и снижении давления в камере наблюдался гистерезис относительной высотной характеристики сопла (отношения тяги к идеальной пустотной тяге). Это связано с тем, что кроме отрыва потока с разомкнутой, сообщающейся с окружающей средой отрывной зоной (см. рис. 4.11) в параболических соплах с малыми углами наклона конечного участка контура к оси сопла возможно существование замкнутой кольцевой отрывной зоны, не сообщающейся с окружающей средой; после отрыва поток вновь присоединяется к стенке.

Кроме того, наблюдались нестационарные боковые усилия (из-за нарушения симметричности линии отрыва потока, расположенной в
глубине сопла), достигающие 4 % номинальной тяги при замкнутой
кольцевой отрывной зоне.

Звуковое течение в критическом сечении сопла с расширяющейся частью устанавливается при давлении окружающей среды р ,большем критического давления и при расход через сопло не зависит от р_Н. В области расход газа приближенно определяется с помощью формулы

.

Дата добавления: 2015-07-16