Краткая теория. Комитет Российской Федерации

КОМИТЕТ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ

ПО РЫБОЛОВСТВУ

АСТРАХАНСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ

кафедра физики

Кушкин С.А.

Методические рекомендации для выполнения лабораторной работы

по физике:

«ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ И МОДУЛЯ КРУЧЕНИЯ ТЕЛ

МЕТОДОМ КРУТИЛЬНЫХ КОЛЕБАНИЙ».

Для студентов всех специальностей

очной и заочной формы обучения.

астрахань – 2010 г.

Автор: Кушкин С.А.

Рецензент:

Методические рекомендации составлены для выполнения лабораторных работ студентами всех специальностей изучающих общей курс физики. В ней собраны необходимые теоретические сведения для студентов, которые позволят им справится с выполнением данной лабораторной работы даже если лекция по этому разделу еще не прочитана, и подготовится к ответам на контрольные вопросы. Изложенный материал рекомендован для студентов всех специальностей и всех форм обучения.

Лабораторная работа № 1

ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ И МОДУЛЯ КРУЧЕНИЯ ТЕЛ

МЕТОДОМ КРУТИЛЬНЫХ КОЛЕБАНИЙ

Цель работы: освоить метод крутильных колебаний для измерения момента инерции тела, измерить моменты инерции тел с осевой симметрией

Оборудование: устройство для поучения крутильных колебаний, набор тел с различным моментом инерции, масштабная линейка, микрометр, секундомер.

Краткая теория

Моментом инерции I называется физическая величина, характеризующая способность данного тела запасать количество вращательного движения (то есть момента импульса L).
Определяющей формулой для I является:

, (1.1)

где L – момент импульса, I – момент инерции тела, w – угловая скорость.

Можно показать, что момент инерции тела относительно некоторой оси вращения зависит от распределения массы данного тела вокруг выбранной оси и может быть рассчитан по формуле:

, (1.2)

где m_i – масса точки тела, r_i – расстояние этой точки до оси вращения.

Момент импульса относительно любой оси можно рассчитать, пользуясь теоремой Штейнера: момент инерции I_а тела относительно произвольной оси а равен сумме момента инерции I_c тела относительно параллельной ей оси, проходящей через центр масс С тела и произведения массы тела m на квадрат расстояния d между этими осями:

. (1.3)

		Рис.1.1. К теореме Штейнера

Докажем эту теорему. На рис.1.1. оси а и а_с направлены перпендикулярно плоскости чертежа, а расстояние от малого элемента тела массой dm до этих осей обозначены соответственно r и r_c. По теореме косинусов, . и ,

где x^*= r_c cosj - абсцисса элемента dm тела в системе координат с началом в центре масс тела и осью абсцисс, пересекающей оси а и а_с и лежащей в перпендикулярной им плоскости. Из определения центра масс следует, что

,

так как центр масс тела совпадает с началом координат. Таким образом справедливость соотношения (1.3) доказана.

Рассмотрим несколько примеров расчета момента инерции для тел простейшей формы.

Пример 1. Момент инерции сплошного однородного кругового цилиндра массой m и радиусом R относительно его оси.

Разобьем мысленно цилиндр на очень большое число соосных тонкостенных цилиндров. Пусть r – радиус какого-либо из них, а толщина его стенки dr << r (рис.1.2.). Тогда момент инерции этого элемента сплошного цилиндра равен

,

	m
			H
		Рис.1.2. Сплошной цилиндр

так как все малые элементы его находятся на одном и том же расстоянии R от его оси. . (*) где Н – высота цилиндра; r - его плотность. Искомый момент инерции сплошного цилиндра находим, суммируя моменты инерции всех его малых элементов, т.е. интегрируя выражение (*) по r от 0 до R:

, (1.4)

так как масса цилиндра .

Пример 2. Момент инерции однородного тонкого стержня массой m и длиной l относительно оси, проходящей через его середину.

Разобьем мысленно стержень на малые отрезки. Пусть x – расстояние от одного из таких элементов до оси, а dx – его длина. Тогда момент инерции этого элемента

, (**)

где S – площадь поперечного сечения стержня (); r - его плотность. Момент инерции одной половины стержня находим интегрируя выражение (**) от 0 до , а искомый момент всего стержня вдвое больше:

, (1.5)

так как масса стержня m = r l S.

Однако если тело имеет сложную форму, то расчёт его момента инерции по формуле (1.2) становится трудным и в ряде случаев его проще определить опытным способом.

Одним из методов опытного экспериментального определения момента инерции тела является метод крутильных колебаний.

Схема крутильного маятника изображена на рис. 1.3.

Он представляет собой упругую проволоку с закреплённым верхним концом, к нижнему концу которой жёстко присоединено изучаемое тело. Поворачивая тело на угол j, мы создаём в проволоке вращающий момент упругой силы М_упр, который по закону Гука пропорционален деформации кручения j:

. (1.6)

Коэффициент пропорциональности в законе Гука называется модулем кручения и зависит от параметров проволоки:

, (1.7)

где d – диаметр проволоки, l – длина проволоки, N – модуль сдвига материала проволоки.

По второму закону Ньютона, момент упругой силы создаёт угловое ускорение, пропорциональное этому моменту:

. (1.8)

Таким образом, свободное вращение крутильного маятника при пренебрежении силами трения, будет описываться дифференциальными уравнениями, объединяющими второй закон Ньютона и Гука:

. (1.9)

Интегрируя это выражение получим его решение

. (1.10)

Следовательно, при допустимости сделанных нами упрощений, маятник будет совершать гармонические колебания с периодом

. (1.11)

Как видно из формулы (1.11), используя колебания крутильного маятника, зная любые две величины из (T, f, I) рассчитать оставшуюся.

Задание 1. Калибровка крутильного маятника.

Порядок выполнения задания.

1. Закрепить эталон (цилиндрическое тело) на проволоке.

2. Повернуть тело на небольшой угол вокруг оси и отпустить его. Тело будет совершать колебания.

3. Измерить (не менее 3 раз) время t 10-20 колебаний (n).

4. Рассчитать средний период колебаний по формуле T = t / n.

5. Результаты занести в таблицу 1.

Таблица № 1

N	n	t	Tэ	DTэ
	c	с	c
1.
2.
3.
Среднее значение

6. Содержание последней строки таблицы 1 занести в таблицу 2.

7. Записать в таблицу № 2 массу эталона, с указанием максимальной абсолютной ошибки.

8. Измерить радиус R эталона штангенциркулем и оценив абсолютную ошибку данного измерения записать полученные результаты в таблицу № 2.

9. Используя формулу (1.4) рассчитать I_э. Относительная ошибка E_I рассчитывается по формуле:

. (1.12)

Абсолютная ошибка определяется из соотношения:

. (1.13)

Результаты заносятся в таблицу № 2.

10. Из формулы (1.11) следует, что модуль кручения проволоки f, можно рассчитать, зная I_э и Т_э. Рассчитать f, его относительную E_f и абсолютную Df ошибки, используя формулы, приведенные ниже, записывают результаты в таблицу № 2.

. (1.14)

. (1.15)

11. Измерить длину проволоки l линейкой. Оценить ошибку измерения. Результат занести в таблицу 2.

12. Измерить диаметр проволоки d при помощи микрометра, взяв за ошибку измерения диаметра Dd ошибку микрометра. Записать результаты в таблицу 2.

Таблица № 2

a	Единицы измерения	a ± D a	%
m
R
Iэ
Тэ
f
l
d
N

13. Рассчитать по формуле (1.7) модуль сдвига N и материала проволоки. Относительная ошибка модуля сдвига рассчитывается по формуле:

. (1.16)

Затем находится абсолютная ошибка по формуле:

. (1.17)

Результаты занести в таблицу 2

14. Сравнивая полученное значение N с данными, приведёнными в справочниках, можно определить материал проволоки.

Задание 2.Определение момента инерции заданных тел.

Порядок выполнения задания.

1. Закрепить тело сложной формы на эталоне. Повернув его на небольшой угол, заставить его совершать колебания. Измерить время t 10-20 колебаний не менее 3 раз. Результаты занести в таблицу 3.

Таблица № 3

N п/п	n	t	Tэ	DTэ
	с	с	c
1.
2.
3.
Среднее значение

2. В таблицу № 4 занести значения f, T и их абсолютные и относительные погрешности из таблицы № 3.

Таблица № 4

а	Единица измерения	a ± D а	%
f
T
I

Контрольные вопросы.

1. Дать определение момента инерции тела.

2. Как рассчитывается момент инерции тела произвольной точки?

3. Если ввести понятие момента инерции материальной точки, то как его можно рассчитать?

4. Вывести формулу периода для крутильного маятника.

5. Если увеличить в два раза только длину проволоки, то как измениться период колебаний маятника?

6. Если увеличить в два раза только диаметр проволоки, то как измениться период колебаний маятника?

7. Вывести теорему Штейнера.

8. Вывести формулу момента инерции для тела, представляющего собой: цилиндр, стержень, шар.

9. Деформация кручения. Закон Гука для этого вида деформации.

10. Коэффициенты кручения и модуль сдвига, их физический смысл.

Литература.

1. Савельев И.В. Курс общей физики. Т.I.

2. Зисман Г.А., Тодес О.М. Курс общей физики. Т.I.

3. Д. В. Сивухин. Общий курс физики.

4. А. Ф. Сорокин, М. И. Сурков, С. А. Кушкин. Методические рекомендации по курсу

физики. АГТУ. 1998 г.

Дата добавления: 0000-00-00