Читайте также:
|
|
Характер влияния неоднородностей на точность определения скоростей зависит от вида неоднородностей, их местоположения в разрезе, их размеров (в сопоставлении с длиной расстановки сейсмоприемников), способа определения Vэф и поэтому в общем виде исследован быть не может.
Рассмотрим частный (но часто встречающийся) случай – влияние высокоскоростной локальной неоднородности (V2 > V1) при определении VОГТ волн, отраженных от
границы R.
На рисунке приведены:
- лучевая схема для трех ОГТ (А,В и С), где показаны траектории нормальных и крайних лучей;
- графики годографов ОГТ для этих точек;
- графики линий t0, средней скорости и скорости VОГТ
Нетрудно видеть, что лучи, формирующие годограф ОГТ в точке А, не захватывают скоростную неоднородность. Соответственно по этому годографу будет определяться скорость VОГТ = Vэф» Vср .
В точке В центральный луч проходит через центр неоднородности и время t0 для этого годографа будет меньше, чем для годографа в точке А. Крайний же луч не захватывает неоднородности, следовательно, время прихода волны в крайних точках годографов А и В будет одинаковым, т.е. годограф В будет иметь бóльшую стрелу прогиба, чем годограф А и, соответственно, определенная по нему скорость VОГТ будет меньше VОГТ в точке А, и тем более меньше средней скорости в точке В.
В точке С лишь центральный луч не попадает в область неоднородности и
t0(C) = t0(А), Крайние лучи рассматриваемого годографа проходят через неоднородность, следовательно времена регистрации отраженных волн будут меньше, чем времена в соответствующих точках годографа А, соответственно стрела прогиба годографа С будет меньше стрелы прогиба годографа А и VОГТ (С ) > VОГТ (A).
Рассмотренный пример показывает, что по поведению параметра VОГТ в области скоростной неоднородности (область аномальных значений t0) трудно судить о характере изменения скоростной характеристики разреза даже в таком простом случае, как рассмотренный выше.
Построение одномерной скоростной модели Vэф
В настоящее время при обработке сейсморазведочных материалов чаще всего определяются скорости VОГТ = Vэф / cos j, (10)
т.е. для пересчета VОГТ в Vэф надо знать косинус угла наклона отражающей границы.
Для определения угла наклона границы j используется временной разрез.
В точках х1 и х2 по исследуемому горизонту в окрестности точки анализа скоростей в определяются времена t0,1 и t0,2. (Условие: на интервале определения угла наклона граница должна быть плоской).
Из лучевой схемы видно, что Sin j = (h2 – h1) / (x2 – x1) = Dh/Dx.
Величины h1 и h2 неизвестны, но Dh может быть найдено из разности времён t0,2 – t0,1. Если скорость в толще над отражающей границей равна V, то
Dt0 = t0,2 – t0,1 =(2 h2/V) – (2h1/V) = (2h1/V)+ (2Dh/V) – (2h1/V), откуда: Dh = (Dt0·V)/2 и, следовательно, Sin j = (Dt0·V)/2Dx
Из выражения (10)следует, что cos j = Vэф / VОГТ и, полагая Vэф » V, можно записать (cos j)2 = (Vэф / VОГТ)2 = 1 – (Dt0·V)2/(2Dx)2, т.е. пересчет VОГТ в Vэф может быть выполнен в соответствии с Vэф (11)
Как известно, годограф отраженной волны имеет форму гиперболы только тогда, когда толща пород над отражающей границей однородна и изотропна и сейсмические лучи, соответственно, прямолинейны. Слоистый характер разреза предполагает излом луче на границах раздела и приводит негиперболичному годографу. Скорости, вычисляемые путем гиперболической аппроксимации наблюдённых годографов оказываются зависимыми от их длины, а именно – Vэф возрастает с увеличением длины аппроксимируемого годографа. Максимально близкой к значению Vсред будет предельная эффективная скорость: (12)
Есть ряд зависимостей, связывающих Vе (VRMS в зарубежной литературе) и Vэф. Достаточно широко используется формула Брауна (Brown):
(13)
где t – нормальное приращение времени на интервале l определения Vэф по годографу
отраженной волны (стрела прогиба годографа);
s – дисперсия пластовых скоростей по отношению к Vсред.
Предельные эффективные скорости пересчитываются в интервальные на основании ранее полученного выражения для Vе: , или
Учтём, что:
- t0(i = 0) = 0;
- ;
-
Тогда: ,
Откуда следует, что
Разрешая полученное равенство относительно интервальной скорости в m -ном интервале получим: (14)
здесь t0,(m-1), Ve,(m-1) – значения t0 и Ve на кровле m -ного слоя,
t0,(m), Ve,(m) – значения t0 и Ve на подошве m -ного слоя.
Выражение (14) называется формулой Урупова-Дикса и широко используется для пересчета предельных эффективных скоростей в интервальные и, соответственно, построения одномерной скоростной модели исследуемой среды. Ограничением его является то, что исходное выражение для Ve получено в предположении квазигоризонтального залегания слоёв.
Дата добавления: 2015-08-02; просмотров: 76 | Нарушение авторских прав
<== предыдущая страница | | | следующая страница ==> |
Влияние промежуточных границ | | | Условия состязания |