Переходная линейная электронная плотность.

Теперь рассмотрим переходную область между недоуплотненным

и переуплотненным радио эха. Первое приближение мы выбираем как

критерий перехода, что Au,max=Aо,maх и выбираем R = 1. Это

идеальный случай, т.к мы не учитываем начальный радиус, диффузию и

эффект конечного времени между двумя импульсами (Белькович, 1971).

(18)

(19)

(20)

Эта оценка однако, слишком приблизительна. Поэтому мы получим

более точное уравнение для переходной линейной электронной плотности

между недоуплотненным и переуплотненным отражениями,

основанными на физике плазмы.

Мы знаем из уравнения 11 на странице 23, что

электронная объемная плотность в метеорном следе изменяется во

времени t после формирования, и на расстоянии r от оси следа:

(21)

Из физики плазмы мы знаем, что диэлектрическая постоянная в плазме,

, (22)

где k = .

Согласно (Кайзер, 1953), для узкого следа с большой отрицательной

диэлектрической постоянной к на оси, условие проникновения

падающей волны для недоуплотненного отражения:

(23)

Рассмотрим след метеора в момент времени t = ()/2

после его формирования. Электронная объемная плотность на

оси следа метеора (r = 0) тогда:

(24)

Используя уравнения 2 и 6, что приводит к выражению:

n(0,t)= (25)

Отражение от метеора будет недоуплотненное, если падающая волна

может проникнуть через след полностью к оси следа с момента

формирования следа t = 0.Из уравнений 22, 23, и 25, мы получаем:

, (26)

или

, (27)

Физическое значение _aCn и _ac можно рассмотреть на рисунке 4. Как

показывалось ранее, изменяется вдоль следа метеора, то есть,

(28)

так что один и тот же след метеора может быть зарегистрирован как

недоуплотненным или переуплотненный, в зависимости от положения

точки отражения (см. рисунок 5).

Рисунок 5 - Некоторые части следа метеора будут вести себя как

недоуплотненные следы, в то время как в районе максимума ионизации

отражения могут быть как и от переуплотненных. За счет влияния

начального радиуса и диффузии, границы будут большими

на больших высотах, более высокая электронная плотность

необходима для больших высот, чтобы отражения

были переуплотненными.

Литература

Белькович 0. И. (1971). Статистическая теория радиолокации метеоров.

Казанский Университет, Россия, 104 страницы.

Kaiser T. R. (1953). "Radio echo studies of meteoric ionization". Adv. Физика,

2, 495.

Manning L. A. (1953). "The strength of meteoric echoes from dense columns

". J. Atm. Terr. Физика, 4, 219-225.

Обработка радиолокационных наблюдений 2:

Дата добавления: 2015-07-16