Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АрхитектураБиологияГеографияДругоеИностранные языки
ИнформатикаИсторияКультураЛитератураМатематика
МедицинаМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогика
ПолитикаПравоПрограммированиеПсихологияРелигия
СоциологияСпортСтроительствоФизикаФилософия
ФинансыХимияЭкологияЭкономикаЭлектроника

Ионизация следа

Определение плотности падающего потока метеоров | Глоссарий | Список обозначений | Введение | Эффект Пойтинга-Робертсона | Структура метеорных потоков | Отражение радиоволн от недоуплотненных следов. | Рассеивания на переуплотненных метеорных следах. | Отражение радиоволн от переуплотненных метеорных следов | Переходная линейная электронная плотность. |


Читайте также:
  1. Глава 16 По следам трагедии
  2. Глава 16. По следам трагедии
  3. Доклад РОДИНА Александра Вячеславовича (ФАЛТ, МФТИ). Детектирование и визуализация спутного следа летательного аппарата при помощи гетеродинной спектроскопии ИК диапазона.
  4. Журнал исследа
  5. По следам нейромедиаторов
  6. По следам одной публикации

Испарившиеся атомы метеороида продолжают движение относительно окружающей атмосферы со скоростью метеороида и, сталкиваясь с молекулами атмосферы, производят свободные электроны. Скорость производства свободных электронов пропорциональна скорости испарения частиц n:

 

(4)

 

где C –некоторый коэффициент, σ – площадь поперечного сечения метеороида и p - атмосферное давление. В течении процесса абляции метеороида σ - уменьшается, а p – увеличивается. Число свободных электронов на единицу длины метеорного следа называется линейной электронной плоскостью α. Она изменяется вдоль метеорного следа как (Herlofson, 1948; Kaiser, 1953; Белькович 1971):

, (5)

где

(6)

 

Функция показана на Рис.1.

 

Рис 1. Функция . При t= 1,7 метеороид разогрелся достаточно, чтобы начался процесс абляции и началась ионизация атмосферы. При t= -ln 3 метеорное тело полностью испарилось. Обратите внимание, что t уменьшается в процессе входа метеорного тела в атмосферу.

 

В формуле (6) мы ввели относительную высоту t, как:

(7)

где h высота атмосферы (км) в рассматриваемой точке на следе, hmax – высота точки следа с максимальной линейной электронной плотностью α max, и Hприведённая высота атмосферы. Введение относительной высоты позволяет нам использовать единую функцию z(t) для всех метеоров, зависящую только от одной переменной t. и не зависимую от зенитного угла χ метеора. Подобный же метеороид с зенитным углом χ создаст метеорный след с той же самой разницей высот в начальной и конечной точке. Таким образом его след будет длиннее на множитель и скорость производства свободных электронов будет размазана по всей длине следа. Это означает, что:

(8)

Рассмотрим вертикальный метеорный след, формируемый метеороидом с массой m (в кг) и скоростью v (в км/с). Максимальная линейная электронная плотность αmax0 (в m-1) получается из следующего эмпирического уравнения (Тохтасьев, 1977) с некоторыми поправками

[в m-1] (9)

бъединяя все уравнения, полученные в этой части, мы получим общее уравнение линейной электронной плотности (в m-1) как функцию высоты:

[в m-1] (10)

 


Дата добавления: 2015-07-16; просмотров: 65 | Нарушение авторских прав


<== предыдущая страница | следующая страница ==>
Атмосфера Земли| Радиус метеорного следа.

mybiblioteka.su - 2015-2024 год. (0.006 сек.)