Средства и способы измерения ускорения

Измеряется Акселерометрами. Сигналы акселерометров используются для определения сил и напряжений в подвижных частях машин и сооружений, а так же для определения скоростей и координат. F=ma, a=F/m

Метод основан на развиваемой силе при ее движении с ускорением. Инерционная масса связана с корпусом (1) и с помощью пружины (2) может перемещаться вдоль оси (3)- ось чувствительности.

Перемещение фиксируется датчиком перемещения (5). На одной оси с ним находится электромагнитный. При равноускоренном движении инерционная масса перемещается вдоль оси, ее перемещение фиксируется датчиком положения и через усилитель подается на регулятор тока электромагнита. Электромагнит развивает усилие, препятствующее перемещению инерционной массы. Усилие, развиваемое электромагнитом F=Iw=ma.

w- кол-во витков в электромагнитной обмотке. => a=Iw/m.

Акселерометр со струнным преобразователем.

Разность частот струн прямопропорциональна ускорению при условии что сумма частот постоянна.

21 О сновные магнитные величины теории магнетизма.

1) Напряжённость H – характеризует внешнее магнитное поле линейного проводника

, где R – расстояние от проводника до точки, в которой определяется H. Если имеется обмотка W, то возникает MDC или намагничивающая сила F = I∙w. Если обмотка на ферромагнитном сердечнике, то H в сердечнике , где l – длина сердечника.

2) Потокосцепление ψ = Ф∙w [Вб] – вебер, где Ф – поток.

3) Магнитная индукция [Тл] – Тесла 4) Индуктивность [Гн] – Генри

5) μ₀ – магнитная проницаемость вакуума.

H не зависит от свойств среды, где возникает магнитный поток, а магнитная индукция определяется как H, так и свойствами среды, а свойства среды характеризуются относительной магнитной проницаемостью среды: ; μ_а = μ ∙μ₀

22 Основные магнитные характеристики, свойства ферромагнитных материалов.

Ядро, вращаясь, создаёт орбитальный магнитный спин

- намагниченность электрона, можно

рассматривать как H электрона,создаваемого микротоками

электрона.

B = μ₀ (H + I); μ₀ μ = μ₀ (1+I / H); μ = 1 + λ, где λ – магнитная

восприимчивость.

По магнитным свойствам все вещества делятся на: 1) диамагнетики 2) парамагнетики 3) ферромагнетики 4) ферримагнетики 5) антиферромагнетики

1) диамагнетики: вектор I направлен навстречу вектору H, в результате λ<0, μ<1. Индукция ниже, чем в вакууме. Примеры: вода, металл (медь, серебро), инертные газы.

2) Парамагнетики: собственные магнитные моменты атома не равны 0, но они равноориентированы в пространстве и суммарный момент равен 0. При помещении в магнитное поле собственные моменты поворачиваются по направлению магнитного потока, следовательно, λ >0, μ >1.

3) Ферромагнетики μ до 100 тысяч. Только 9 химически чистых элементов: железо, кобальт, гадолиний, никель. Нескомпенсированные спиновые моменты.

4) Ферримагнетики (окиси металлов). Ферриты.

B_a – остаточная индукция, сохранение намагниченности. Процесс намагничивания необратимый. Процесс намагничивания – петля Гистерезиса. H_C – карцетивная сила, величина H, необходимая для доведения B до 0.

Потеря от гистерезиса(нагрев сердечника)= Sпетли. μ= B/H.

Дата добавления: 2015-11-14