Магнитн поле прям проводника

Поверхн. заряд

Поверхн. пл. заряда

объёмн. заряд

2. Потенц. и его связь с напряжённостью.

Наз-ся потенциалом поля в данной точке и использ для описания электрич полей. Следует, что потенциал численно равен потенциальной энергии, которой обладал бы в данной точке поля единич положит заряд

Потенциал поля, системы зарядов, равен алгебраич сумме потенц, создаваем кажд из зарядов в отдельности

Потенц численно равен работе, кот соверщ силы поля над един полож зарядом при удалении его из данной точки на бесконечность

Связь между Е и фи, аналог связи между потенц энергии и силой.

Последн формула позвол по известн значен фи найти Е поля в каждой точке

Поток вектора напряж и теорема Гаусса.

Потоком Е(вектора) через площадку dS наз-ся скалярная величина Ф_Е равная призведен вектора Е на dS

Т.Гаусса

Для произведен эл/стат поля поток вектора Е через произвольн замкнут поверхн S пропорцион алгебраич сумме зарядов охватываемых данной пов-ью и обратно пропорц произведен Е*Е₀

5. Метод точечн зарядов. Пример расчёта поля распредел заряда.

6.Электроёмкость. Конденсат. Метод эквивал конденсатора. Энергия эл поля.

Величина С, характер зависим заряда наэлектризован проводника от размеров и формы проводника и внешних условий, наз-ся электроёмкостью проводника. Она измер кол-ом электрич, необход для повышения потенц проводн на единицу

Конденсаторы – служат для накопления электрич зарядов и электрич энергии, электроёмкость кот не зависит от внешних условий. Два проводника, в кот накаплив заряды, наз-ся обкладками. Расстояние между ними мало. Накоплен зарядов на обкладках наз-ся зарядкой.

Когда обкладки крнденсат являя-ся плоскими поверхн, конденсатор – плоский.

Энергия эл поля Собств энергия заряж проводника наз-ся потенц энергия взаимодейств зарядов, наход на проводнике

Если имеется сист n заряжён проводников, то полная эл энергия сист сост из суммы собствен. энергий проводников и энергий их взаимодейств

Энергия заряжённого конденсатора явл-ся полной энергией сист 2 проводников

Энергия однородн Эл поля, сосредоточ в V изотропной среды

Объёмная плотность энергии эл поля наз-ся энергия поля, сосредоточен в еденице V поля

7.Расчёт полей диполя, равном заряж бесконечн плоскости, сферы, бесконечной нити. Принцип суперпозиции примен для расчёта эл/стат поля эл диполя(сиситема двух зарядов равн по модулю разноим точечных зарядов. расст мехду котор значит меньше расст до рассматрив точек поля. Вектор направленпо оси диполя от отриц заряда к положит и равн расст между ними, наз-ся плечом диполя l. Вектор P, совпад по направл с плечом диполя, наз-ся эл моментом(Кл-м)

Согласно принципу суперпозиции Е поля диполя в произв точке

Заряжен бескон пл-ти

Нити

Сферы

8. Эл/стат поле в диэл среде. Характер поля в веществе. Диэлектр параметры.

Диал наз вещ-ва, котор не проводят эл ток. При внесении диэл в эл поле это поле и диэл претерпев существен изменения.(кажд молек диэл содержит полож заряж ядра и элелтроны, движ вокруг ядер). Диполь характер эл моментом. При отсутствии внешнего эл поля центры полож и отрицат зарядов могут быть сдвинуты относит друг друга, а могут и совпадать. Направление вектора Р совпадает с направлением вектора Е. При наложении эл поля на ионный кристалл происход деформация кристалл решётки, кот приводит к возникновен дипольных моментов. При внесении диэлектриков во внешнее эл поле возникает отличный от нуля результир эл момент диэлектрика – поляризация диэлектрика.

--- электрон поляризация диэл с неполярн молекулами закл в том,что у атомов появляются индуцированный дипольный момент за счёт деформации эл орбит

-- дипольная поляризация диэл с полярн молекулами закл в ориентац имеющихся дипольн моментов молекул в направлении поля

-- ионная поляризация диэлектриков с ион кристалл решётками сост в том, что полож ионы смещаются вдоль поля,а отриц – против поля, возник дипольн момент.

9. Сегнетоэлектрики и пьезоэлектрики. Проводники в эл/стат поле. Сегнетоэл наз диэл, обладающие в определ интервале температур спонтанной поляризованностью, т.е. поляриз в отсутств внеш эл поля(сегнетова соль и титанат бария). Если внести сегнетоэл во внешнее поле, происход переориентация дипольн моментов доменов по полю, а возникшее суммарное эл поле доменов будет поддерживать их некоторую ориентацию и после того, как действ внешнего поля прекратится. Характерн особен явл-ся большое значение диэл прониц в определ темпер интервале. Они могут быть только кристалл вещ-ва, у кот отсут центр симметрии.

Пьезоэлектрич эффект, сост в том, что на гранях некотор криссталов при их сжатии или растяжении появл эл заряды, подобные поляризационн(кварц, сегнетова соль) Возникновение пьезоэл эффекта объясн тем, что ионные кристалл представл собой две или неск простых решёток, вдвинутых одна в другую, кажд из кот построена из ионов одного знака. При механ деформац кристалла происход сдвиг простых решёток относит друг друга. Это вызывает изм эл момента, котор проявл в пьезоэл эффекте.

Под действ эл полей носители тока перемещаются, до тех пор, пока не установ равновесное рвспредел зарядов, при кот эл/стат поле внутри проводника обращ в нуль. Отсут поля внутри проводника означ, что потенц во всех точках внутри провод постоянен. Линии напряжён разрыв проводником. Они будут зканчив на отрицат индуцирован зарядах и начин на положит. Индуцир заряды будут распредел по внешней пов-ти проводника. Явл-ие перераспред поверхностных зарядов на проводнике во внешнем эл/стат поле наз-ся -- эл/стат индукцией

10. Эл ток. Осн законы. Эл ток может быть вызван движ как полож так и отрицат зарядов. Ток проводим (возн в среде при налич в ней своб эл зарядов под действ прилож разн потенц). Ток конвекционный (направл движен зарядов вместе с окруж их средой). Сила тока (заряд проход через попер сеч провод среды за ед времени).

Плотность тока (векторная величина)

Закон ОМА для уч-ка цепи

Для неоднор уч-ка цепи в интегр форме

Для однор уч-ка цепи

Для замкн цепи

11. Эл теория проводимости. В классич теории проводим эл проводим, рассматрив как эл газ, облад св-ми одноатомного идеальн газа. В отсут эл поля, электроны движ хаотич и сталкив с ионами металла, кот соверш беспоряд теплов колебания около положен равновесия – узлов кристалл решётки. В эл теории предполог, что при соударениях с ионами электр полн теряют скорость упорядочен движения. Согласно элек теории, молярн теплоёмк метал должна быть в 1.5р больше, чем диэлектриков.

12. Эквивалентн цепи. Прав Кирхгофа. Примен прав Кирхгофа для расчёта разветвл цепей. Первое прав К. (выраж закон сохранен заряда и утвержд, что в кажд точке разветвлен цепи, в кот сход более 2-ух проводн, алгебр сумма сил токов, притекающ к точке разветвлен цепи, равна нулю)

Второе прав К. (относ к произв замкнут контурам. В таком контуре алгебр сумма всех падений напряжений равна алгебр сумме ЭДС включён в этот контур)

Правило знаков (совпад с направлен обхода контура, выбран произв, след брать с положит знаками, а идущие в обратном направлении – с отрицательн) ЭДС положит, есле сначало проходим отрицат полюс, и отрицат – при обратном прохождении полюсов

13. Законы Ома и Джоуля –Ленца..

Закон ОМА для уч-ка цепи

Для неоднор уч-ка цепи в интегр форме

Для однор уч-ка цепи

Для замкн цепи

Кол-во теплоты, котор выдел током в проводнике, прямо пропорционально силе тока, времени его прохожден по проводн и падению напряжен на нём.

4. Работа эл/статич поля и теор о циркуляции. Эл/стат поле явл-ся потенц полем. Силы, котор действ – консервативные. Работа сил эл/стат поля по перемещ заряда опред нач и коненчным положениями заряда и не зависит от траектории перемещения этого заряда

15. Рамка с током в магн поле. Магнитн и механ моменты. Если поместить рамку с током в магнитн поле, то свободно подвешенная рамка поверн таким образом, что положит направлен нармали к контуру, укажет направление поля.

Произвед тока рамки на площадь, явл-ся св-ом рамки – магнитный момент. Он не зависит от формы контура. За направл магн момента приним то, кот совпад с направлен положит нормали к плоск рамки. В векторной форме

Вектор механ моментарамки

За направл В(вектор) в месте распол рамки приним направлен, вдоль котор ориентир вектор магнит момента при положен устойчив равновес рамки. Механ момент равен нулю. Мех момент в максимуме, когда магнитн мом ориентир перпендик направлен вектора В

16.Био-Савара-Лапласа, его применение для расчёта магнит поля прям проводн с током, отрез, магн поля в центре круг тока.

Закон определ напряжён магнитн поля, создав электр током. Также можно определ магн индукц, создаваем элем проводника

Магнитн поле прям проводника

Отрезок

Дата добавления: 2015-12-08