Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АрхитектураБиологияГеографияДругоеИностранные языки
ИнформатикаИсторияКультураЛитератураМатематика
МедицинаМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогика
ПолитикаПравоПрограммированиеПсихологияРелигия
СоциологияСпортСтроительствоФизикаФилософия
ФинансыХимияЭкологияЭкономикаЭлектроника

ММЦ по методу токов ветвей. Выберем направления токов ветвей, пронумеруем узлы, укажем направление обхода

Мельникова И. В. | ИСХОДНЫЕ ДАННЫЕ | ПЕРЕЧЕНЬ ГРАФИЧЕСКОГО МАТЕРИАЛА | ВЫВОДЫ ПО РАБОТЕ | ММЦ по методу токов ветвей | Расчет тока по МКТ и МУП | Использование теоремы об эквивалентном генераторе |


Читайте также:
  1. III.1 Система нейтрализации промстоков.
  2. III.2 Система сбора промстоков горючего.
  3. Анализ по методу XYZ
  4. Аналіз завдання та розробка методу вирішення задач
  5. ВЫЧИСЛЕНИЕ ДЕЙСТВИТЕЛЬНЫХ И МОМЕНТАЛЬНЫХ ЗНАЧЕНИЙ ТОКОВ
  6. Два типа потоков дохода: линейный и резидуальный
  7. Действующие значения несинусоидальных периодических напряжений, токов, ЭДС

Выберем направления токов ветвей, пронумеруем узлы, укажем направление обхода контуров

 

 

А) е (t) и j o(t) – источники произвольной формы.

В схеме четыре неизвестных тока, следовательно необходимо составить уравнения: два по I закону Кирхгофа и два по II закону Кирхгофа.

1 узел i 1 – i 2 – i 4 = 0

2 узел –i 1 + i 4 + i 3 + j 0(t) = 0

I конт. uR 1 + uL 1 = e (t)

II конт. uC + uR 2 + uRГ – uL = 0

 

После подстановки компонентных уравнений (КУ) получим систему, позволяющую найти токи ветвей:

i 1 – i 2 – i 4 = 0

– i 1 + i 4 + i 3 = – j 0(t)

i 1 R 1 + L = e (t)

Б) e (t), j 0(t) – гармонические колебания одинаковой частоты.

 

 

В) е (t) = E, j 0(t) = J 0 – источники постоянного напряжения и постоянного тока.

 

1 узел I 1 – I 4 = 0, т.к. I 2 = 0

2 узел – I 1 + I 4 + I 3 + J 0 = 0

I конт. I 1 R 1 = E

II конт. I 3 RГ + UС = 0

Решение:

;

;

UC = RГ × J 0

8.3 Расчет тока i2(t) при действии источников гармонических колебаний

Так как режим установивший, а воздействие – гармонические сигналы, задачу следует решать с использованием МКА:

 

e(t) ® B,

j 0 (t) ® A,

Ом,

Ом.

 

 

8.3.1 Решение методом к о н т у р н ы х т о к о в.

 

Действуем в соответствии с указаниями подраздела 7.2 для МКТ.

Пересчет генератора тока в генератор напряжения

 

 

В

 

 

Эквивалентные модели цепи для МКТ представлены на рисунке 8.6.

Искомый ток İ 2 = İ 22

Типовая ММЦ по МКТ в общем виде

(R 1 +ZL) İ 11 – ZL × İ 22 = Ė

– ZL × İ 11 + (ZL+ZC+RГ+R 2) × İ 22 = Ė 0

Собственные сопротивления контуров Z 11 и Z 22 и взаимное сопротивление Z 12 в омах

 

Z 11 = R 1 + Z L = 10 + j 10

Z 22 = ZL+ZC+ RГ +R 2 = 6 +j 6

Z 12 = Z 21 = – ZL = – j 10

Так как в каждом контуре по одному источнику, суммарные э.д.с. каждого контура

Ė 11 = Ė = j 10 В

Ė 22 = Ė 0 = 8 В

Типовая ММЦ в цифровой форме

 

(10 +j 10) × İ 11 – j 10 × İ 22 = j 10

– j 10 ×İ 11 + (6 +j 6) ×İ 22 = 8

 

Разделим первое уравнение на десять, а второе на два

 

(1 +j 1) ×İ 11 – j 1 × İ 22 = j 1

– j 5 × İ 11 + (3 + j 3) × İ 22 = 4

ММЦ в матричной форме

 

По правилу Крамера искомый ток

 

 

где ∆ - определитель матрицы сопротивлений

 

аналогично вычисляем 2 = –1+j4.

 

Тогда

 

8.3.2 Решение методом у з л о в ы х п о т е н ц и а л о в.

 

Действуем в соответствии с указаниями подраздела 7.2 для МУП.

Пересчитаем генератор напряжения в генератор тока

А

Проводимости ветвей в комплексной форме в сименсах

Эквивалентные модели цепи для МУП показаны на рисунке 8.8.

 

 

Сделанный выбор опорного узла обеспечивает ранее принятое направление искомого тока İ2 в схеме и требует вычисления единственного узлового потенциала при этом .

Типовая ММЦ по МУП в общем виде

 

Собственные проводимости узлов Y 11 и Y 22 и взаимная проводимость Y 12 между узлами в сименсах

 

Y 11 = g 1 + YL + Y = 0,2 + j 0,1

Y 22 = g 1 + gГ + YL = 0,35 – j 0,1

Y 12 = Y 21 = – (g 1 + YL) = – 0,1 + j 0,1

 

Суммарные задающие токи узлов в амперах

 

 

Типовая ММЦ по МУП в цифровом виде

 

Умножив обе части каждого уравнения на десять, запишем в матричной форме

 

 

По правилу Крамера

 

где ,

 

.

 

B

 

 

8.3.3 Переход от İ 2 к i 2(t)

 

Теперь, когда результаты обоих методов совпали, перейдем к выражению для мгновенных значений искомого тока

 

А, А

А

8.4 Комплексная мощность ветви R2C

 

В ветви выделяется активная мощность PA = 0,557 Bт.

 

8.5 Расчет оптимального сопротивления ветви для получения PAmax. Расчет PAmax.

В соответствии с рис. 7.4 и указаниями подраздела 7.3 определяем ĖЭГ и ZЭГ по схеме рис. 8.9

 

 

Определим значение Ėэг;

(по второму закону Кирхгофа)

В

В

В

 

Определим ZЭГ как входное сопротивление ZБВ, для чего изобразим рабочую модель (рис. 8.10) с учетом того, что идеальный источник тока имеет бесконечно большое сопротивление, а идеальный источник напряжения нулевое сопротивление при «обнуленных» источниках.

 

Ом

 

 

Для получения PAmax ветвь R 2 C надо заменить сопротивлением ŻЭГ =9– j 5Ом, (рис. 8.11).

A

Вт

(см. п. 8.4).

 

П р и м е ч а н и е: т.к. ĖЭГ и ZЭГ уже вычислены, логично вычислить значение тока İ 2 в соответствии с теоремой об эквивалентном генераторе (рис. 8.12) и сравнить с результатом по МКТ и МУП.

А


Дата добавления: 2015-11-03; просмотров: 43 | Нарушение авторских прав


<== предыдущая страница | следующая страница ==>
Мгновенное значение искомого тока| ПРИМЕРЫ КОНТРОЛЬНЫХ ВОПРОСОВ

mybiblioteka.su - 2015-2024 год. (0.017 сек.)