|
Читайте также: |
Рассмотрим теперь вынужденные колебания вектора намагниченности. Пусть кроме постоянного магнитного поля на электрон воздействуют переменные магнитные поля со значениями гораздо меньше чем у постоянного: 
. В вынужденном режиме (после прекращения свободных колебания) вектор намагниченности можно представить как:
и 
. Подставим вектора в уравнение Ландау и Лившица и получим, пренебрегая членами второго порядка малости (произведения вида 
):
С учетом наложенных условий получим:
Отсюда следует три уравнения: 
,
. Получаем систему из двух уравнений относительно неизвестных 
: 
.
Решение этой системы: 
Ранее мы приняли 
– угловая скорость вращения вектора 
при постоянном магнитном поле 
. Найдем значение подмагничивающего поля 
, при котором скорость вращения будет равна 
: 
. Вынесем из знаменателя 
, из числителя – и обозначим 
. Тогда 
. 
. Тогда 
. Малосигнальная высокочастотная составляющая вектора магнитной индукции 
. В проекциях можно записать: 
Представим вектор столбец индукции через матрицу магнитных проницаемостей и вектор столбец магнитных полей: 
. Обозначим: 
. Тогда 
и матрица (называемая тензором магнитной проницаемости) имеет вид: 
Дата добавления: 2015-11-03; просмотров: 92 | Нарушение авторских прав
| <== предыдущая страница | | | следующая страница ==> |
| Невзаимные устройства СВЧ | | | Распространение плоской электромагнитной волны в неограниченной ферритовой среде, намагниченной вдоль направления движения волны |