Рассеивающие линзы

Рассмотрим, как преломляется плоская световая волна, или пучок параллельных лучей, при нормальном падении на плоско-вогнутую линзу с показателем преломления n и радиусом кривизны R.

Условно линзу можно представить, как совокупность призм с различными углами преломления.

Луч 1 не преломляется, так как падает практически на плоскопараллельную пластину.

Луч 2 падает на призму с меньшим преломляющим углом, чем луч 3. Поэтому луч 2 меньше отклоняется от горизонтали, чем луч 3.

В отличие от собирающей линзы, приближающей лучи к главной оптической оси, рассеивающая линза отклоняет их в сторону от нее.

Можно показать, что продолжения преломленных лучей пересекаются на главной оптической оси в точке F, называемой мнимым главным фокусом рассеивающей линзы.

Главный фокус рассеивающей линзы – точка на главной оптической оси, через которую проходят продолжения расходящегося пучка лучей, возникшего после преломления в линзе лучей, параллельных главной оптической оси.

Этот фокус является мнимым. Расходящийся пучок лучей выходит как бы из него.

Главный фокус рассеивающей линзы лежит по другую сторону от линзы, чем фокус собирающей линзы. Поэтому фокусное расстояние рассеивающей линзы считается отрицательным F < 0.

Фокусное расстояние рассеивающей линзы связано с ее радиусом кривизны формулой:

= (n – 1)(-)

Любую вогнутую линзу можно рассматривать как совокупность плоско-вогнутых линз.

Можно показать, что для рассеивающей линзы с показателем преломления n и радиусами кривизны сферических поверхностей R₁ и R₂ справедлива формула:

D = = (n – 1)(+)

Для вогнутой поверхности радиус кривизны сферической поверхности считается отрицательным, для выпуклой – положительным.

Соответственно отрицательным для рассеивающей линзы оказывается фокусное расстояние и оптическая сила линзы.

Для рассеивающих линз оптическая сила отрицательна D < 0

Дата добавления: 2015-11-14