Осесимметричные электростатические электронные линзы

Простейшей осесимметричной электростатической ЭЛ является диафрагма с круглым отверстием, поле которой граничит с одной или с обеих сторон с однородными электрическими полями (рис. 1).

Рис. 1. Диафрагма с круглым отверстием (собирающая):

1 — электрод-диафрагма;

2 — сечения эквипотенциальных поверхностей электростатического поля плоскостью рисунка;

3 — траектория электронов;

F — фокус линзы.

Однородное поле примыкает к диафрагме слева.

Эквипотенциальной поверхностью («экви-» означает равенство) наз-ся поверхность, во всех точках которой потенциал электрического поля имеет одинаковые значения ([40*], стр.139).

При эквипотенциалях проставлены соответствующие им значения потенциалов в произвольных единицах, причём принято, что потенциал равен нулю там, где равна нулю скорость частиц; V = 30 – потенциал электрода. Продольная составляющая E_z напряженности E электрического поля тормозит электроны, поперечная составляющая E_r их фиксирует

(http://www.cultinfo.ru/fulltext/1/001/008/126/106.htm).

В зависимости от распределения потенциала она может служить собирающей (пучок заряженных частиц) или рассеивающей линзой.

Осесимметричные линзы (и зеркала) создают правильные электроннооптические изображения, если заряженные частицы движутся достаточно близко к оси симметрии поля, а их начальные скорости мало отличаются друг от друга.

Если эти условия не выполняются, то погрешности изображения становятся весьма значительными.

(Когда предмет и изображение лежат за пределами поля, осесимметричные электронные линзы – всегда собирающие).

Дата добавления: 2015-11-14