Читайте также:
|
В этом случае: 
– частота гиромагнитно резонанса.
Рис. 2.14
В этом случае получаем, что системы 
и 
распадаются на 2 системы:
, 
; 
, 
, 
, 
Это приводит к тому, что наличие продольной составляющей скорости порождает составляющую поля , которой в исходной волне не было
.
Найдем диэлектрическую проницаемость для обыкновенной и необыкновенной волны (
):
Из выражения для 
видно, что диэлектрическая проницаемость для данной волны такая же, как и в случае распространения волн в ионизированном газе без наличия магнитного поля (обыкновенная волна – название произошло отсюда).
Построим графическую частотную зависимость для и 
для двух случаев:
1) 
- высокие частоты, то есть 
.
Для необыкновенной волны равна 0 при двух значениях 
(рис. 2.15):
Рис. 2.15
2) 
- низкие частоты, то есть 
.
Рис. 2.16
В этом случае имеем лишь одну ветвь для необыкновенной волны.
Рассмотрим, что же представляет собой обыкновенная и необыкновенная волна в данном случае.
Так как , то для необыкновенной волны имеем:
- это может быть только при 
. Замети, что полей с бесконечными значениями напряженностей нет. Рассмотрим обыкновенную и необыкновенную волну.
а) Таким образом обыкновенная волна является линейно поляризованной с направлением вектора 
вдоль оси у.
Отсюда ясно, почему равна 
без наличия магнитного поля, так как магнитное поле направлено вдоль оси у следовательно сила Лоренца равна 0.
, так как если 
, то и скорость 
но 
.
б) рассмотрим необыкновенную волну:
В этом случае 
. Это может быть только при 
.
Следовательно имеем 
. Если учтем, что имеется еще составляющая 
и решим систему уравнений (2.43), то получим, что
Следовательно видим, что и сдвинуты на угол 
(так как 
), то эта волна получается эллиптически поляризованной в плоскости распространения волны – xoz.
Рис. 2.17
Дата добавления: 2015-08-17; просмотров: 84 | Нарушение авторских прав
| <== предыдущая страница | | | следующая страница ==> |
| Распространение радиоволн в направлении постоянного магнитного поля Земли. | | | Основы расчета радиолинии. |