Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АрхитектураБиологияГеографияДругоеИностранные языки
ИнформатикаИсторияКультураЛитератураМатематика
МедицинаМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогика
ПолитикаПравоПрограммированиеПсихологияРелигия
СоциологияСпортСтроительствоФизикаФилософия
ФинансыХимияЭкологияЭкономикаЭлектроника

Уравнения Максвелла в комплексной форме

Электромагнитное поле | Электрические заряды | Электрический ток | Закон сохранения заряда | Закон неразрывности магнитных силовых линий | Закон полного тока | Закон электромагнитной индукции | Материальные уравнения электромагнитного поля для вакуума | Поведение диэлектриков в электрическом поле | Поляризационные и сторонние токи |


Читайте также:
  1. I. Отчет составляется по строго установленной форме с учетом возможности использования вычислительной техники для ее обработки.
  2. Акт комплексной проверки №57 от 05.04.2010 г.
  3. В форме унитарных некоммерческих организаций могут создаваться фонды, учреждения; автономные некоммерческие организации; религиозные организации; публично – правовые компании.
  4. Возмещение в денежной форме части стоимости основного капитала, утраченной вследствие износа
  5. Все права защищены. Никакая часть данной книги, не может быть воспроизведена, в какой бы то ни было форме, без письменного разрешения владельцев авторских прав.
  6. Вывод уравнения Нернста
  7. Глава 8 В ФОРМЕ ПОЛУМЕСЯЦА

 

Выше указывалось, что уравнения Максвелла в дифференциальной форме описывают электромагнитные процессы в пространстве и во времени. Иными словами, в описании процесса используют три пространственные координаты, а четвертой переменной является время, т. е. необходимо наличие четырех переменных (). Мы учли, что используем декартову систему координат. Описать процесс при наличии четырех переменных достаточно сложно.

Систему уравнений Максвелла можно записать в иной форме, позволяющей «избавиться» от временной переменной и рассматривать электромагнитный процесс, протекающий в пространстве, с помощью трех переменных – координат ().

Рассмотрим более подробно вывод новой формы записи уравнений Максвелла. Примем, что сторонние токи отсутствуют. Уравнения Максвелла в дифференциальной форме в этом случае записывают в виде

 

 

Такая система уравнений записана для мгновенных значений и . Для гармонически изменяющихся во времени и запишем

(1.75)

где – амплитудные значения, – угловая частота, – время, – начальные фазы.

Мгновенные значения напряженности полей (1.75) можно записать в виде

, (1.76)

где – это мнимая часть. Тогда для мгновенных значений напряженностей полей запишем

 

,

где , .

Так как напряженности полей являются векторными величинами, будем обозначать их и . Стрелка означает, что речь идет о векторе в пространстве, точка – о том, что проекция вектора на любую координатную ось изменяется с течением времени по синусоидальному закону. Учитывая введенные обозначения, можно для плотности тока проводимости записать:

.

Плотность тока смещения представим в виде:

,

.

Тогда исходное уравнение Максвелла перепишем в виде

.

После сокращения получаем формулу

. (1.77)

 

Таким образом, получено уравнение Максвелла в комплексной форме записи.

Сформулируем правило перехода дифференциальной формы уравнений Максвелла к комплексной форме: оператор дифференцирования по времени, действующий на мгновенное значение поля, заменяется на множитель .

Аналогично можно преобразовать остальные уравнения системы. В результате система уравнений Максвелла в комплексной форме записи имеет вид:

 

 

,

,

,

, (1.78)

,

.

 

Таким образом, система уравнений Максвелла имеет три формы записи: интегральную, дифференциальную, комплексную.


Дата добавления: 2015-10-24; просмотров: 76 | Нарушение авторских прав


<== предыдущая страница | следующая страница ==>
Поведение магнетиков в магнитном поле| Сводка уравнений Максвелла

mybiblioteka.su - 2015-2024 год. (0.007 сек.)