Параметры усилителя в области средних частот.

В области средних частот при правильном выборе емкостей их влиянием можно пренебречь (X_cp = 1/(ωC_р) <<R_вх, R_н) и эквивалентная схема упрощается (рис.8.16)

Входное сопротивление усилителя определяется параллельным соединением R₁, R₂ и h₁₁:

R_вх=R₁ || R₂ || h₁₁

Т.к. R₁ || R₂ в несколько раз больше, чем h₁₁, то R_вх»h₁₁

Выходное сопротивление:

R_вых =(1/h₂₂)|| R_k = R_k /(1+h₂₂R_к).

Т.к. 1/h₂₂ >> R_к, R_вых» R_k.

Подключение R_н к выходу усилителя эквивалентно подключению его паралельно к R_вых, эквивалентное сопротивление нагрузки равно

Входной ток . Полагая I_вх= I₁ (считая R₁ || R₂ >> h₁₁), получаем

Знак “–“ говорит о том, что Е_Г и U₂ находятся в противофазе.

Частотная характеристика в диапозоне низких частот

В области низких частот X_cp возрастает и становится соизмеримым с R₁, R₂, h₁₁, R_н. На конденсаторе падает часть усиливаемого сигнала, а потому К уменьшается. Влияние C_p1 и C_p2 – одинаково. Постоянная времени входной цепи равна t_н1= (R_Г+R_вх) C_p1, а выходной цепи t_н2= R_н C_p2. Общий коэффициент передачи равен произведению коэффициентов передачи входной и выходной цепи. Частотная зависимость коэффициента усиления определяется выражением

, где . (8.8)

Дата добавления: 2015-07-21