Основанный на термодинамических процессах идеального газа разомкнутый цикл с подводом теплоты рабочему телу сначала по изобаре (при постоянном давлении Р = const), а затем по изохоре (при постоянном объеме V=const), с отводом теплоты на политропном сжатии, с адиабатным расширением и обновлением рабочего тела по изохоре.
Диаграмма термодинамического цикла Ибадуллаева
Р с
V=const
в в '
Р1 = const
Д
А
V
Рис. 8
Термодинамический цикл Ибадуллаева совершается следующим образом: на участке ав диаграммы происходит политропное сжатие рабочего тела с отводом теплоты. Давление рабочего тела поднимается до величины Р1. В точке в к рабочему телу подводится часть теплоты. На изобарном участке вв ' давление рабочего тела остается равным величине Р1. На изохорном участке в ' с диаграммы при постоянном объеме подводится вторая часть теплоты. Давление рабочего тела поднимается до величины Р2. На участке сд происходит адиабатное расширение рабочего тела. На изохорном участке да диаграммы происходит обновление рабочего тела.
Теоретический цикл Ибадуллаева характеризуется показателями предварительного увеличения объема на изобарном участке и предварительного увеличения давления на изохорном участке, которые влияют на величину термического КПД.
Дата добавления: 2015-11-16; просмотров: 75 | Нарушение авторских прав
| <== предыдущая страница | | | следующая страница ==> |
| Наивысшим КПД и эффективностью будут обладать термодинамические разомкнутые циклы, в которых работа сжатия эквивалентна половине подводимой теплоты. | | | Диаграмма расчетного цикла Ибадуллаева |