|
4. Работа с компьютерной моделью колец Ньютона
Запустите компьютерную программу Открытая физика (версия 2.6) часть 2 и откройте в Содержании раздел “ Волновая оптика. 3.7. Интерференция световых волн”. Ознакомьтесь с теоретическим материалом, в его конце щелкните по из ображению модели Кольца Ньютона (рис. 4.6).
Установите минимально возможный радиус линзы. Выберите цвет излучения наиболее близким к цвету излучения красного светодиода и з апишите соответствующую ему длину волны. Из мерьте радиус одного из колец и определите по формуле (4.4) длину волны, сравните ее с указанным значением. Сравните ре ультаты модели и проведенного опыта. Установите еленый или синий цвет и лучения и повторите и мерения и вычисления.
Установите максимально во можный радиус лин ы и повторите перечисленные действия.
(^) Модель 3.9. Кольца Ньютона |
Рис. 4.6. Компьютерная модель колец Ньютона |
Контрольные вопросы
1. Расскажите о развитии представлений о природе света.
2. Что означает когерентность и монохроматичность световых волн?
3. Что такое раз ность хода лучей и оптическая длина пути?
4. Сформулируйте условия интерференционных максимумов и минимумов.
5. Расскажите об интерференции в тонких пленках, образ овании и наблюдении полос равного наклона и равной толщины.
6. Рассчитайте радиусы колец Ньютона в отраженном свете.
Лабораторная работа № 3.5 ПРОЗРАЧНАЯ ДИФРАКЦИОННАЯ РЕШЕТКА
Цель работы: Изучение дифракции света на прозрачной дифракционной решетке и определение длин волн излучения в видимой части спектра.
Приборы1 и принадлежности: гониометр, источник света (ртутная лампа) с блоком питания, пропускающая дифракционная решетка.
Меры1 предосторожности: Источник света питается от сети с напряжением 220 В. Ртутная лампа находится в металлическом корпусе, снимать его
з апрещается! Окошко корпуса з акрыто стеклом, з адерживающим ультрафиолетовое и лучение и металлическим экраном с небольшим отверстием. Во время работы стекло не снимать! Следите, чтобы прямые лучи от источника излучения не попадали в глаз а. После выключения лампы повторное з ажигание электрического разряда в ней становится возможным только после ее остывания не менее чем через 10 - 15 минут.
Литература: [1, §§ 176-180], [2-6],[11, Т.1, с. 657].
План работы1:
1. И учение дифракции света и дифракционных решеток.
2. И учение устройства дифракционного спектрометра.
3. И мерение спектра и лучения ртутной лампы и определение постоянной
решетки.
4. Определение дисперсии дифракционной решетки.
5. Работа с компьютерными моделями дифракции света.
1. Дифракция света и дифракционные решетки
Дифракция света - в у ком, но наиболее употребительном смысле - это огибание лучами света границы непрозрачных тел (экранов); проникание света в область геометрической тени. В широком смысле дифракция света - это проявление волновых свойств света в предельных условиях перехода от волновой оптики к геометрической. Наиболее рельефно дифракция проявляется в областях рез кого из менения плотности потока лучей: вблиз и фокуса линзы, границ геометрической тени, границ освещенных областей и ображений, со даваемых оптическими системами и др. Дифракция является волновым явлением, ависит от длины волны света к и исчез ает в пределе к ^ 0. Поэтому красный свет сильнее дифрагирует (отклоняется границами тел), чем фиолетовый. Вы ванное дифракцией ра ложение белого света в спектр имеет последовательность цветов обратную по сравнению с получающейся при ра ложении света в при ме. Это различие часто является решающим при выяснении природы многих оптических (в том числе атмосферных) явлений. В частности, примером дифракции является рассеяние света капельками тумана. Теория дифракции света разработана в 1818 г. О.Ж.Френелем[14].
Дифракция света в оптике и фи ике играет исключительно важную роль: ею определяются предельные воз можности оптических приборов, разрешающая способность микроскопов и телескопов, дифракционные спектральные приборы по воляют получать и исследовать с высоким ра решением спектры в широком диапа оне длин волн электромагнитного и лучения - от радиоволн до рентгеновских лучей (при дифракции на кристаллах). Хотя дифракцию света можно наблюдать на разных объектах, установленных на пути распространяющихся лучей, наибольшее значение имеют дифракционные решетки.
Дифракционная решетка - это оптический элемент, представляющий собой совокупность большого числа регулярно расположенных штрихов (канавок, щелей, выступов), нанесенных тем или иным способом на плоскую или вогнутую оптическую поверхность. Дифракционные решетки исполь уются в спектральных приборах для пространственного ра ложения электромагнитного излучения в спектр. Фронт световой волны, падающий на дифракционную решетку, разбивается ее штрихами на отдельные когерентные пучки. Они претерпевают дифракцию на штрихах и интерферируют, обра уя в ре ультате пространственное распределение интенсивности света - спектр и лучения.
Существуют про рачные и отражательные дифракционные решетки. В решетках первого типа штрихи нанесены на про рачную (стеклянную) поверхность и интерференционная картина обра уется в проходящем свете. В решетках второго типа штрихи нанесены на еркальную поверхность, и ре ульти- рующая интерференционная картина образуется в отраженном от решетки свете (см. работу 3.6). Плоская прозрачная дифракционная решетка представляет собой периодическую структуру с постоянным расстоянием d между штрихами, на ываемым периодом дифракционной решетки (рис. 5.1). У таких решеток периодически из меняется коэффициент отражения или пропускания (пример - щели в непро рачном экране), поэтому они относятся к амплитудным дифракционным решеткам.
Дифракционные решетки обычно используют для наблюдения дифракции плоских световых волн или дифракции в параллельных лучах (дифракции Фраунгофера[15]). При этом точечный источник света помещают в фокусе собирающей лин ы, а дифракционную картину исследуют в фокальной плоскости второй собирающей лин ы, установленной а про рачной дифракционной решеткой (см. рис. 5.3).
Интенсивность прошедшего света максимальна при равенстве ра ности хода А лучей, попадающих на решетку в точках на расстоянии d, целому числу волн (рис. 5.1а)
А = dsin9m = шк, m = 0,±1,±2,... (5.1)
Это условие на ывается уравнением решетки, а целое число m на ывается порядком максимума. При прохождении света под углом ф0 = 0 максимум нуле
В ненулевых порядках з ависимость угла фт от длины волны X приводит к разделению световых пучков с разными длинами волн. Если дифрагированное излучение направить на линзу (объектив), то в его фокальной плоскости образуется, вообще говоря, несколько спектров различных порядков, симметричных относительно направления ф0 = 0. При нормальном падении параллельного пучка света на плоскую прозрачную дифракционную решетку распределение интенсивности прошедшего света имеет вид произведения двух функций I = IN ■ I. Схематичные графики этих функций показ аны на рис. 5.2. Функция Ig определяется дифракцией све- о та на отдельной щели. Функция IN связана с периодической структурой решетки и обусловлена интерференцией N когерентных пучков, идущих от щелей решетки: лт\2 |
|
|
|
|
а А - раз ность хода между когерентными параллельными пучками,
идущими под углом ф от соседних штрихов (см. рис. 5.1)
А = d sin ф. (5.3)
Между главными максимумами имеются добавочные минимумы, в направлении фк которых выполнено условие к
X, к = 0,±1,±2,..., к Ф±Nm,
N
а волны, идущие от соседних щелей вз аимно погашают друг друга. Края m -го главного максимума определяются положениями ближайших к нему добавочных минимумов
f 1 ^
d sin ф„«=m ±— X • (5'5)
V N J
Между дополнительными минимумами расположены N — 2 слабых максимумов, интенсивность которых не превышает 1/20 от ближайшего главного максимума.
Основными характеристиками дифракционной решетки являются:
1. Период решетки d и число щелей N.
2. Дисперсия D. Дисперсия решетки определяется угловым расстоянием Дф между линиями, отличающимися по длине волны на ДХ = 1 нм (угловая дисперсия) и из меряется обычно в единицах град/нм:
D = ^ = ДФ. (5.6)
d Х ДХ
Дифференцирование выражения (5.1) дает:
d cos фd ф = md Х, (5.7)
отсюда
D = ^ = -m_. (5.8)
d Х d cos ф
Таким образ ом, дисперсия решетки тем больше, чем меньше период решетки d и чем выше порядок наблюдаемого спектра m. Если наблюдение дифракционного спектра прои водится на экране или на фотопластинке, вместо угловой дисперсии используют линейную дисперсию. Линейной дисперсией решетки на ывается расстояние на экране между двумя линиями, отличающимися по длине волны на 1 нм.
3. Разрешающая способность решетки R = X/5X, где SX - минимальная разность длин волн двух монохроматических линий X и X + SX равной интенсивности, которые еще можно ра личить в спектре. Середина m -го максимума для X + SX совпадает с краем m -го максимума для X при
f 1 ^
d sin фтах = m ±— X = d sin фm = m(X + SX). (5.9)
V N J
Отсюда mSX = X/N, и разрешающая способность равна
R = mN = — sin ф, (5.10)
X
где N - число работающих щелей решетки, W = Nd - полная длина освещаемой части дифракционной решетки.
4. Область дисперсии дифракционной решетки - величина спектрального интервала AX = X2 — X1, при котором спектр данного порядка не перекрывается со спектрами соседних порядков. В этом случае имеется однозначная связ ь между углом дифракции ф и X. При нормальном падении света на дифракционную решетку AX определяется из условия
d sin фm = mX 2 = (m + 1)X1, (5.11)
откуда
AX = Vm. (5.12)
Для m = 1 X2 = 2X1. Отметим также, что AX/SX = N >> 1.
2. Устройство дифракционного спектрометра
Приборы, по воляющие ви уально наблюдать и и мерять спектры на ы- ваются спектрометрами. Для точного определения углов отклонения ф световых лучей, применяются гониометры. Схема исполь уемого в данной работе дифракционного спектрометра с про рачной дифракционной решеткой и гониометром показ ана на рис. 5.3.
Гониометр состоит из треножного штатива, на котором з акреплены столик 1 для крепления дифракционной решетки и две трубы: коллиматор 3 и ри- тельная труба 4. Обе трубы расположены в гори онтальной плоскости. Коллиматор крепится неподвижно. На одном конце коллиматорной трубы находится узкая щель 6, которая освещается исследуемым источником света 5. Ширину щели можно регулировать. Щель расположена в фокальной плоскости линз ы 7, расположенной на другом конце коллиматора, поэтому и коллиматора выходит параллельный пучок лучей. Этот пучок падает на прозрачную дифракци
онную решетку 2. В данной работе в качестве пропускающей дифракционной решетки используется голографическая решетка[16]. Столик з акрыт колпаком для з ащиты от постороннего света.
Падающий на дифракционную решетку параллельный пучок света разлагается в спектр - монохроматические световые пучки, отклоняющиеся на разные углы ф. Зрительная труба может поворачиваться вокруг вертикальной оси, проходящей через центр столика. Угол поворота 0 зрительной трубы и меряется в градусах с точностью до 5' с помощью нониуса. Число градусов отсчитывается по основной нижней шкале, число минут определяется по совмещению одного и делений верхней нониусной шкалы с делением нижней основной шкалы. Окуляр 9 зрительной трубы имеет вертикальную нить 8 для визирования на щель коллиматора. Зрительную трубу можно фокусировать на нить и щель коллиматора с помощью линз 9,10. По из вестному з начению d постоянной решетки длина волны X света может быть определена с помощью формулы
mX = d sin ф, (5.13)
где m = 1,2,... - порядок спектра, ф = 0 - 0О, 0О
- угол поворота рительной трубы, соответствующий нулевому порядку спектра.
При совпадении оптических осей коллиматора и зрительной трубы свет от источника, проходя чере дифракционную решетку, обра ует максимум нулевого порядка и чере окуляр наблюдается яркая линия. Если щель освещается белым светом, то нулевой максимум также представляет собой белую линию. Отклоняя зрительную трубу от нулевого положения на некоторый угол влево или вправо, можно наблюдать поочередно темные промежутки и разноцветные полосы. Каждой линии спектра соответствует определенная длина волны. Если источник света испускает несколько длин волн, то в спектре первого порядка будет наблюдаться несколько линий, удовлетворяющих уравнению решетки (5.13). По другую сторону от нулевого максимума наблюдаются симметричная картина максимумов.
3. Измерение спектра излучения ртутной лампы и определение постоянной решетки
Измерения и вычисления выполните в следующем порядке:
1. Направьте, соблюдая меры предосторожности, свет от ртутной лампы на входную щель гониометра. Измерьте угол 90 для нулевого порядка спектра (белой линии). Добейтесь четкого изображения спектральных линий: фиолетовой, сине-фиолетовой, голубой (слабой), зеленой и двух близких желтых. Измерьте их углы ф при повороте зрительной труба вправо и влево, внесите значения в табл. 5.1.
2. Считая известной длину волны зеленой спектральной линии ртути X = 546,06 нм, найдите с помощью формулы (5.13) три значения периода d дифракционной решетки, вычислите среднее значение (d} и погрешность Ad. Представьте результат в виде d = (d} ± Ad. Определите число штрихов решетки на 1мм.
3. Используя найденное значение постоянной решетки, найдите с помощью формулы (5.13) длины волн остальных зафиксированных спектральных линий (кроме зеленой). Внесите результаты в табл. 5.1 и в табл.5.2. Для линий, зафиксированных в нескольких порядках, определите средние значения (X} и случайные погрешности AX. Окончательный результат представьте в виде X = (X} ± AX для каждого цвета спектральной линии.
Таблица 5.1
|
Цвет линии | Длина волны X | ||||
| Ср. з начение | Погрешность | |||
фиолетовый |
|
|
|
|
|
сине-фиолетовый |
|
|
|
|
|
голубой |
|
|
|
|
|
желтый 1 |
|
|
|
|
|
желтый 2 |
|
|
|
|
|
красный 1 |
|
|
|
|
|
красный 2 |
|
|
|
|
|
4. Определение дисперсии дифракционной решетки
1. Найдите дисперсию использ ованной дифракционной решетки по формуле (5.8) для трех порядков.
2. Найдите начения дисперсии исполь ованной дифракционной решетки по формуле (5.6) для второго и третьего порядков. Результат сравните с предыдущим.
3. Принимая ра ность длин волн двух желтых линий а минимальную разность длин волн двух монохроматических линий 8X во втором порядке спектра, найдите разрешающую способность решетки R = X/8X. По формуле R = mN оцените число работающих щелей решетки N.
4. Найдите область дисперсии дифракционной решетки для видимого диапаз она длин волн от 400 нм (фиолетовый) до 700 нм (темно-красный) в первых трех порядках спектра.
5. Работа с компьютерными моделями дифракции света
Запустите компьютерную программу Открытая физика (версия 2.6) часть 2 и откройте в Содержании раздел “ Волновая оптика. 3.8. Дифракция света”. Ознакомьтесь с теоретическим материалом, в его конце щелкните по изображению модели дифракции света (рис. 5.4). Выполните з адачи, указ анные преподавателем. Щелкните по изображению модели зон Френеля (рис. 5.5). Выполните адачи, ука анные преподавателем.
Откройте в Содержании раздел “Волновая оптика. 3.10. Спектральные приборы. Дифракционная решетка”. Ознакомьтесь с теоретическим материалом, в его конце щелкните по изображению модели дифракционной решетки (рис.
5.6). Установите параметры решетки и длину волны света соответствующими условиям опытов. Сравните с их ре ультатами картину на мониторе компьютера. Выполните другие адачи, ука анные преподавателем.
Рис. 5.4. Компьютерная модель Рис. 5.5. Компьютерная модель дифракции света з он Френеля |
Контрольные вопросы
1. Сформулируйте принцип Гюйгенса - Френеля и объясните на его основе прямолинейность распространения света.
2. Расскажите о явлении дифракции.
3. Расскажите о дифракции Френеля, з онах Френеля и з онной пластинке.
4. Расскажите о дифракции Френеля на круглом отверстии и на круглом экране.
5. Расскажите о дифракции Фраунгофера на одной щели.
6. Расскажите о дифракции Фраунгофера на дифракционной решетке.
7. Расскажите о распределении интенсивности в дифракционном спектре и
о разрешающей способности дифракционной решетки.
8. Расскажите о видах, свойствах и применении дифракционных решеток.
Лабораторная работа № 3.6 ОТРАЖАЮЩИЕ ДИФРАКЦИОННЫЕ РЕШЕТКИ
Цель работы1: Изучение дифракции света на отражательных дифракционных решетках и определение длины волны и лучения ла ера.
Приборы1 и принадлежности: полупроводниковый лазер, набор отражательных дифракционных решеток, поворотный столик с угловой шкалой, экран с линейной шкалой.
Меры1 предосторожности: Следите, чтобы прямые лучи от лаз ера не были направлены на людей и не попадали в гла а.
Литература: [1, §§ 178, 180, 183], [2-6],[11, Т.1, с. 657], [16].
План работы:
1. И учение отражательных дифракционных решеток.
2. И мерение длины волны ла ерного и лучения.
3. Определение периода отражающей дифракционной решетки с помощью
ла ерного и лучения.
4. И мерения спектров второго и последующих порядков
5. Работа с компьютерной моделью дифракционной решетки.
1. Отражательные дифракционные решетки
Дифракция света в узком смысле - это огибание световыми лучами границ непрозрачных тел (экранов), в частности, проникание света в область геометрической тени. Основные сведения о дифракции света и о прозрачных дифракционных решетках приведены в работе 3.5. Дифракция является волновым явлением, з ависит от длины волны света X и исчез ает в пределе X ^ 0. Поэтому красный свет сильнее дифрагирует (отклоняется границами тел), чем фиолетовый. Дифракцию света обычно наблюдают с помощью дифракционных решеток. Дифракционная решетка - это оптический элемент, представляющий собой совокупность большого числа регулярно расположенных штрихов (канавок, щелей, выступов), нанесенных тем или иным способом на плоскую или вогнутую оптическую поверхность. Дифракционные решетки исполь уются в спектральных приборах для пространственного ра ложения электромагнитного излучения в спектр. Фронт световой волны, падающий на дифракционную решетку, разбивается ее штрихами на отдельные когерентные пучки. Они претерпевают дифракцию на штрихах и интерферируют, обра уя в ре ультате пространственное распределение интенсивности света - спектр и лучения.
Существуют отражательные и прозрачные дифракционные решетки. В решетках первого типа штрихи нанесены на з еркальную поверхность, и результирующая интерференционная картина обра уется в отраженном от решетки свете. В решетках второго типа (см. работу 3.5) штрихи нанесены на прозрачную (стеклянную) поверхность и интерференционная картина обра уется в проходящем свете.
Плоские отражательные дифракционные решетки представляют собой периодическую структуру с постоянным расстоянием d между штрихами, которое на ывают периодом дифракционной решетки (рис. 6.1).
Рис. 6.1. Пример плоской отражательной дифракционной решетки |
Различают амплитудные и фазовые дифракционные решетки. У первых периодически и меняется коэффициент отражения или пропускания (например, щели в непро рачном экране). У фа овых дифракционных решеток (например, у эшелета) штрихам придается специальная форма, которая периодически изменяет фазу волны.
В данной работе в качестве плоских отражательных дифракционных решеток исполь уются пластины, выре анные и оптических дисков CD (Compact Disk - компакт-диск) и DVD (Digital Versatile Disk - цифровой многоцелевой диск). Такие диски являются распространенными и дешевыми носителями информации. При аписи информации на оптические диски на нем со даются чередующиеся участки (штрихи, pit) с ра личными отражающими свойствами. Двоичная единица представляется на диске в виде границы между хорошо и плохо отражающими свет участками, а двоичный нуль в виде участков с одинаковыми отражающими способностями. При освещении участков диска лучом полупроводникового ла ера и регистрации отраженного света прои водится считывание информации. На CD-диске штрихи расположены вдоль спиральной дорожки (рис. 6.2), расстояние между соседними витками которой составляет d = 1,6 мкм, что соответствует плотности 16000 витков/дюйм (625 витков/мм). Длина штрихов вдоль дорожки з аписи колеблется от 0,8 до 3,3 мкм, емкость диска формата 4,72” (4,72 дюйма) составляет 700 Мбайт. Незначительным недостатком дифракционных решеток на основе CD- и DVD-дисков является кривиз на штрихов.
Дата добавления: 2015-11-04; просмотров: 18 | Нарушение авторских прав
<== предыдущая лекция | | | следующая лекция ==> |