Теоретическая часть

Исходя из изложенного, в п.1, выходная мощность лазера пропорциональна квадрату размера пятна излучения, которое в свою очередь определяется параметрами резонатора лазера; размер пятна на вогнутом зеркале полурезонатора (см. (3.8.10) в [1]):

. (6)

Расходимость излучения основной моды полурезонатора по определению равна отношению размера пятна к удалению z при z→∞ (см. (3.6.9) в [1]):

. (7)

Расходимость излучения при генерации многих поперечных типов определяется уже апертурой (т.к. ), а точнее - размером изображения действующей апертуры на зеркале эквивалентного конфокального резонатора (ЭКР) D' и длиной ЭКР L_э (см. (3.6.12) в [1]):

, (8)

где ,

(3.8.5) [1]

- нормированное удаление от центра резонатора.

Тогда полная расходимость многомодового излучения

. (9)

Допуск на разъюстировку для основной моды (см. (3.7.2) в [1]):

,

где - дифракционные потери для основной моды,

- потери на юстировку.

Так как допуск на разъюстировку определяется до полного срыва генерации, то

),

где - прочие диссипативные потери (в данном случае: потери на рассеяние и поглощение в оптических элементах лазера и потери на пропускание в "глухом" зеркале резонатора),

- усиление активной среды за цикл.

Тогда .

Учитывая, что

и то, что при круглых апертурах для = 0,05…10% и , получим:

. (10)

Дата добавления: 2015-10-21