Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АрхитектураБиологияГеографияДругоеИностранные языки
ИнформатикаИсторияКультураЛитератураМатематика
МедицинаМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогика
ПолитикаПравоПрограммированиеПсихологияРелигия
СоциологияСпортСтроительствоФизикаФилософия
ФинансыХимияЭкологияЭкономикаЭлектроника

Временные и спектральные характеристики частотно-манипулированных сигналов

Автокорреляция вещественного сигнала | Автокорреляция дискретного сигнала | Связь корреляционной функции с энергетическим спектром | Практическое применение корреляционной функции | II. МЕТОДЫ ФОРМИРОВАНИЯ И ПРЕОБРАЗОВАНИЯ СИГНАЛОВ | Амплитудная модуляция гармонического колебания | Принципы частотной и фазовой (угловой) модуляции | Спектр сигналов угловой модуляции | Однополосной амплитудной модуляции | Формирование и детектирование сигналов угловой модуляции |


Читайте также:
  1. II. МЕТОДЫ ФОРМИРОВАНИЯ И ПРЕОБРАЗОВАНИЯ СИГНАЛОВ
  2. quot;КВАЛИФИКАЦИОННЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ДОЛЖНОСТЕЙ 1 страница
  3. quot;КВАЛИФИКАЦИОННЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ДОЛЖНОСТЕЙ 2 страница
  4. quot;КВАЛИФИКАЦИОННЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ДОЛЖНОСТЕЙ 3 страница
  5. quot;КВАЛИФИКАЦИОННЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ДОЛЖНОСТЕЙ 4 страница
  6. quot;КВАЛИФИКАЦИОННЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ДОЛЖНОСТЕЙ 5 страница
  7. Амплитудно-манипулированных сигналов

При частотной манипуляции (ЧМн) частота высокочастотного колебания изменяется скачком на величину ±∆ fm относительно несущей f н (рис. 10.3). Таким образом, на выходе ЧМн вырабатываются колебания на частотах f 1 и f 2.

Разность частот f 1 - f 2 = ∆ f сдв называют частотным сдвигом. Максимальное отклонение частоты ∆ fm от несущей называют девиацией.

Отношение девиации частоты ∆ fm к частоте манипулирующего колебания F называется индексом частотной манипуляции. Индекс ЧМн прямо пропорционален девиации и обратно пропорционален частоте информационного сигнала: m ЧМн = ∆ fm /F

Различают частотную манипуляцию: с разрывом фазы и без разрыва фазы. Общий вид ЧМн сигнала с разрывом фазы можно представить в виде суммы двух АМн сигналов с разными несущими частотами f 1 и f 2. Технически такой вид манипуляции реализуется с помощью двух генераторов (рис. 10.4), которые управляются ключом под воздействием информационного сигнала: S ЧМн(t) = S 1АМн(t) + S 2АМн(t).

 

 

Рис. 10.3. Параметры сигналов Рис. 10.4. Структурная схема

ЧМн Формирования ЧМн колебаний

с разрывом фазы

 

Это представление позволяет спектр колебания S ЧМн(t) найти как результат наложения двух спектров колебаний АМн, который будет иметь вид [5]:

(10.3)

Первое слагаемое определяет составляющую на частоте f 1, второе - на частоте f 2. Формирование ЧМн сигнала с разрывом фазы показано на рис. 10.5.

Из рис. 10.5 видно, что ширина спектра ЧМн сигнала отличается от спектра сигнала АМн на величину 2∆ fm: Δ F ЧМн = 2 kF 1 + 2∆ fm, где k – номер учитываемой гармоники.

 

 

Рис. 10.5. Временные и спектральные характеристики формирования ЧМн сигнала с разрывом фазы

 

Например при необходимости передать цифровой сигнал со скоростью V = 75 бит/с, ∆ fm = 250 Гц, k = 3, ширина спектра Δ F ЧМн = 2∙3∙(75/2)+2∙250 = 725 Гц.

Общий вид ЧМн сигнала без разрыва фазы (рис. 10.6) можно записать в виде [5]: S ЧМн(t) = Am cos[ ω н t + ∆ φ (t)], где ∆φ(t) – приращение фазы, обусловленное приращением частоты ∆ ω (t).

 

Рис. 10.6. Временные характеристики формирования ЧМн колебаний без разрыва фазы

 

Этот вид манипуляции предполагает использовать один источник колебаний (рис. 10.7), частота которого изменяется посредством управляемой реактивности (в этом случае фаза изменяется непрерывно – без разрыва).

 

 

Рис. 10.7. Структурная схема формирования ЧМн колебаний

без разрыва фазы

 

Спектральный состав ЧМн сигнала без разрыва фазы можно получить, раскрывая выражение для S ЧМн(t):

Из этой формулы следует, что для нахождения спектра ЧМн сигнала необходимо определить спектр функций cosΔ φ (t) и sin Δ φ (t) разложив их в ряд Фурье:

(10.4)

Из спектральной характеристики (10.4) видно, что для спектра при m ЧМн << 1 энергия колебания находится вблизи f н. Спектр ограничен несущей и двумя боковыми частотами, а ширина спектра равна ширине спектра АМн сигнала [2, 5]:

(10.5)

По мере увеличения индекса частотной модуляции энергия концентрируется вблизи частот f 1 и f 2. На рис. 10.8 приведены спектры колебаний при различных m ЧМн.

 

 

 

Рис. 10.8. Спектральные характеристики ЧMн сигнала без разрыва фазы для различных индексов модуляции

 

Ширина спектра определяется по общей формуле [2, 5]:

Δ F ЧМн = 2(∆ fm + ∆ F) = 2 F (m – 2) = 2∆ fm (1 + 2/ m), (10.6)

либо по формулам для различных m ЧМн:

(10.7)

где V – скорость телеграфирования в бодах.


Дата добавления: 2015-10-28; просмотров: 231 | Нарушение авторских прав


<== предыдущая страница | следующая страница ==>
Манипулированных сигналов| Временные и спектральные характеристики фазоманипулированных сигналов

mybiblioteka.su - 2015-2024 год. (0.007 сек.)