Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АрхитектураБиологияГеографияДругоеИностранные языки
ИнформатикаИсторияКультураЛитератураМатематика
МедицинаМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогика
ПолитикаПравоПрограммированиеПсихологияРелигия
СоциологияСпортСтроительствоФизикаФилософия
ФинансыХимияЭкологияЭкономикаЭлектроника

Как термодинамическая функция состояния

Основные определения и понятия термодинамики | В химических реакциях. Закон Кирхгоффа | Теплоемкость идеального газа | Теплоемкость твердых тел | Теплоемкость жидкостей | Изменение энтропии в разных процессах | Холодильник | Изменение энергии Гельмгольца при смешении идеальных газов |


Читайте также:
  1. IV. Доктрина состояния сновидения
  2. Quot;Внутренний радар", действующий в холотропных состояниях
  3. VI. Доктрина состояния после смерти
  4. Адаптация 2.Бурдье 3.общество 4.система 5.познание 6.структура 7.экономика 8. Парсонс 9.свойства 10 политика 11.закон 12.сознание 13.схема 14.функция 15.право 16.коллектив
  5. азложение периодических сигналов по ортогональным функциям
  6. айл Функция: сохранение позиции игроков и формат AddPlayerClass
  7. акая функция языка программирования PASCAL выполняет возведение в квадрат аргумента « Х »?

Докажем, что внутренняя энергия является т/д функцией системы. Внутренняя энергия согласно определению является аддитивной функцией.

U=Eпост.кол.вр.эл.+…

Докажем теперь, что изменение внутренней энергии определяется только конечным и начальным состояниями ее и не зависит от пути протекания процесса. Рассмотрим пример:

V

 

ΔU1 2

 

ΔU2

 

T

Докажем, что в любом случае ΔU1 = ΔU2

Доказательство: от противного

ΔU1 ≠ ΔU2

1) пусть ΔU1 > ΔU2

 

V

 

ΔU1 2

 

-ΔU2

 

T

Тогда осуществим между 1 и 2 цикл. В результате осуществления такого цикла мы будем получать выигрыш ΔU1 - ΔU2 > 0 за счет внутренней энергии системы и осуществив этот цикл сколь угодно большое число раз мы можем получить большой выигрыш в энергии. Но это не возможно, так как противоречит I-му закону термодинамики.

2) пусть ΔU2 > ΔU1

 

V

 

-ΔU1 2

 

ΔU2

 

T

Это также не возможно.

Поэтому ΔU1 = ΔU2, а внутренняя энергия является термодинамической функцией состояния системы.

Анализ уравнения I-го закона термодинамики

Запишем уравнение I-го закона т/д для случая, когда единственной работой процесса является работа расширения, т.е. δQ=dU+pdV (1)

1) пусть внутренняя энергия системы – функция объема и температуры U=U(V,T).

Тогда (2)

(2) в (1)

(3)

калорические коэффициенты

Тогда (4)

Чтобы выявить их физический смысл, проведем анализ (4):

V=const - изохорная теплоемкость системы

Т=const - величина показывает значение теплового эффекта при изменении объема системы на единицу при Т=const.

Для идеального газа в соответствии с законом Джоуля внутренняя энергия является функцией температуры и не зависит ни от объема, ни от давления газа. Поэтому и , l=p – для идеального газа.

Таким образом, .

2) пусть теперь внутренняя энергия является функцией давления и температуры U=U(р,T).

Так как (5)

Тогда (6)

При V=V(p,T) (7)

Подставим теперь (6) и (7) в (5):

получим (8)

Введем обозначение:

- изобарная теплоемкость

- коэффициент показывает, какое количество теплоты надо сообщить системе, чтобы изменить (увеличить) ее давление на 1.

Тогда .

Для идеального газа в соответствии с законом Джоуля .

Тогда (9)

Для 1 моль идеального газа , а . Подставим (9) в (10):

получим .

Таким образом .

Установим взаимосвязь между теплоемкостями cp и cV. Воспользуемся для этого уравнением I-го закона термодинамики (уравнение (1)). Применим это уравнение к изобарному процессу:

Получим .

Для идеального газа l=p, а

Для 1 моль идеального газа

; .

Теплоемкость при постоянном давлении всегда больше чем при постоянном объеме cp=cV+R.


Дата добавления: 2015-08-10; просмотров: 61 | Нарушение авторских прав


<== предыдущая страница | следующая страница ==>
Экстенсивные свойства пропорциональны массе системы (внутренняя энергия системы, ее объем, теплоемкость, энтропия и т.д.).| К некоторым термодинамическим процессам

mybiblioteka.su - 2015-2024 год. (0.007 сек.)