Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АрхитектураБиологияГеографияДругоеИностранные языки
ИнформатикаИсторияКультураЛитератураМатематика
МедицинаМеханикаОбразованиеОхрана трудаПедагогика
ПолитикаПравоПрограммированиеПсихологияРелигия
СоциологияСпортСтроительствоФизикаФилософия
ФинансыХимияЭкологияЭкономикаЭлектроника

Решение волнового уравнения в случае бесконечно глубокой потенциальной ямы



Читайте также:
  1. String1. В случае неудачи возвращается значение NULL.
  2. Берлин принимает решение
  3. Бесконечно малые и бесконечно большие функции
  4. Бесконечное выполнение
  5. Бесконечное очищение
  6. Бесконечность.
  7. БЛОК МЕТОДИК, СВЯЗАННЫХ С РЕШЕНИЕМ ЧЕЛОВЕКОМ ЖИЗНЕННЫХ ПРОБЛЕМ

В случае бесконечно глубокой ямы по определению имеем

Интересующее нас решение ищем на отрезке

.

Поскольку в точках x=0 и x=a потенциальная энергия частица обращается в бесконечность, вероятность преодоления бесконечного барьера и попадания за пределы области равна нулю. Оказавшись в этой области частица все время будет находиться в ней. Из определения волновой функции следует

где в.ф. удовлетворяет стационарному уравнению Шредингера

совпадающему с определением оператора , т.е. функция есть собственная функция этого оператора, соответствующая собственному значению Е. Из сказанного вытекают граничные условия , накладываемые на решение уравнения.

Таким образом, приходим к задаче

От сюда следует:

(*)

Положительность собственного значения Е оператора вытекает из положительности . Решение уравнения (*) представимо в виде суперпозиции двух элементарных состояний, которые на языке интерпретируются как волны де Бройля, распространяющиеся в противоположных направлениях оси x:

Подстановка решения в граничные условия приводит к системе однородных уравнений

(**)

Для неизвестных коэффициентов С+/_. Критерий существования нетривиального решения данной системы

дает условие квантования

собственного значения Е. Это означает, что обладает дискретным спектром. Вводя согласно (**) обозначения

где С - неизвестная пока вещественная (в силу наличия у в.ф. произвольного фазового множителя) константа, для искомой в.ф. будем иметь

Поскольку собственные функции оператора с дискретным спектром квадратично интегрируемы, условие нормировки имеет вид

От сюда, интегрируя, получаем

Подставляя найденное значение константы, запишем решение задачи в окончательной форме (13.2)

 


Дата добавления: 2015-07-11; просмотров: 50 | Нарушение авторских прав






mybiblioteka.su - 2015-2024 год. (0.007 сек.)