Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатика
ИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханика
ОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторика
СоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансы
ХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника

Поток вектора. Поток вектора напряженности и Эл. Смещения. Расчет потока вектора E и D поля точечного заряда. Теорема Остроградского-Гаусса

Читайте также:
  1. II. Перечень вопросов для проверки навыков выполнения практических и расчетных работ на втором этапе государственного итогового междисциплинарного экзамена.
  2. III. ОПЛАТА РАБОТ И ПОРЯДОК РАСЧЕТОВ
  3. III. Расчет накатника
  4. III. Расчет точки безубыточности.
  5. III.6 Определение расчетных сил нажатия тормозных колодок на ось подвижного состава, учетного веса локомотивов, мотор-вагонного подвижного состава
  6. Автоматизация международных расчетов
  7. Автоматизация расчета тепловой схемы водогрейной котельной

dФА = АdSCos@

@ > 90 => со знаком –

@ < 90 => со знаком +

dФА = A n dS = AndS = AdS0

Условимся, что dS – вектор (направление совпадает с нормалью n)

dФA=AdS

Поток вектора смещения:

dФD = DdSCos@

dSCos@=dS0

, dS0/r^2 – угол, под которым видна площадка S0 = dΩ

=>

Теорема Остроградского-Гаусса:

1) Условимся, что площадку видно изнутри – телесный угол >0; а если снаружи – то <0.
2)
Любая замкнутая пов-ть из точки, где расположен заряд, опирается на телесный угол либо 4π стерад, либо 0 стерад (когда смотрим снаружи)

Теорема: Если поверхность замкнута, то поток вектора смещения либо q, либо 0.

Если поле создаётся системой эл. зарядов (либо зарядом произвольной формы), то поток вектора D равен алгебраической сумме зарядов, охватываемых данной пов-тью.

|

| =>

Билет №8

Применение теоремы Остроградского-Гаусса для расчета Эл. Полей (напряженности и потенциала) бесконечной заряженной плоскости, нескольких бесконечных заряженных плоскостей, бесконечной нити, бесконечного заряженного шара и сферы, цилиндра.


Дата добавления: 2015-07-20; просмотров: 147 | Нарушение авторских прав


Читайте в этой же книге: Электрическое поле в диэлектриках. Свободные и связанные заряды. Поверхностная плотность связанных зарядов. Связь диэлектрической восприимчивости с диэлектрической проницаемостью | Условия для векторов E и D на границе раздела диэлектриков. | Проводники в Эл. Поле. Напряженность и потенциал внутри и на поверхности проводника. Поле вблизи поверхности проводника. Распределение зарядов в проводнике | Электроемкость уединенного проводника. Взаимная емкость двух проводников. Конденсаторы. Емкость плоского конденсатора | Билет 14 | Энергия заряженных уединенного проводника, конденсатора и системы проводников. Энергия электростатического поля. Объемная плотность энергии. Энергия Эл. Поля. | Билет №16 | Сторонние силы. | Проводники, полупроводники, изоляторы и сверхпроводники | Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной форме |
<== предыдущая страница | следующая страница ==>
Билет №4| Поле беск. заряж. плоскости

mybiblioteka.su - 2015-2024 год. (0.006 сек.)