Студопедия
Случайная страница | ТОМ-1 | ТОМ-2 | ТОМ-3
АвтомобилиАстрономияБиологияГеографияДом и садДругие языкиДругоеИнформатика
ИсторияКультураЛитератураЛогикаМатематикаМедицинаМеталлургияМеханика
ОбразованиеОхрана трудаПедагогикаПолитикаПравоПсихологияРелигияРиторика
СоциологияСпортСтроительствоТехнологияТуризмФизикаФилософияФинансы
ХимияЧерчениеЭкологияЭкономикаЭлектроника

Введение. Особое место среди процессов множественного рождения частиц занимает явление

Читайте также:
  1. Cимор: Введение
  2. I. Введение
  3. III. Утверждение и введение в действие уставных грамот
  4. III. Утверждение и введение вдействие уставных грамот
  5. Аткинсон Р. и др. - Введение в психологию
  6. Введение
  7. Введение

Особое место среди процессов множественного рождения частиц занимает явление дифракционной генерации. По многим характеристикам этот процесс сходен с процессом упругого рассеяния, что дает возможность провести аналогию с процессом классической дифракции световых волн и использовать оптические модели для описания общих свойств дифракционной генерации.
Однако явление неупругой дифракционной генерации принципиально отличается от упругого рассеяния, так как приводит к образованию новых вторичных частиц.
Явление дифракционной генерации (рис. 86) состоит в том, что в поле нуклона-мишени налетающая частица возбуждается, а затем возбужденная система распадается и образует несколько быстрых частиц с импульсами, лежащими в области фрагментации возбуждающейся частицы. При этом квантовые числа возбужденной системы и нуклона-мишени не меняются. На языке Фейнмана этот процесс можно изобразить как обмен помероном.

Рис. 86: Схема дифракционного процесса: а − с возбуждением налетающей частицы (σ'D); б − с возбуждением нуклона-мишени (σ"D)); в − двойной дифракции (σDD), г − двухпомеронного обмена (σ'DIP).

Так как померон имеет нулевые квантовые числа, то обмен этой траекторией не приводит к изменению квантовых чисел в каждой из вершин. Нуклон-мишень получает небольшой импульс отдачи (рис. 86а).
Этот процесс может протекать и с возбуждением частицы-мишени (рис. 866) или с возбуждением и налетающей частицы, и частицы-мишени (рис. 86в), а также посредством обмена двумя померонами − двухпомеронный обмен (рис. 86г) или виртуальное померон-померонное взаимодействие.
Группа образующихся частиц с массой Мa2 или Мb2 имеет такие же квантовые числа (заряд, изосиии, барионное число, странность) как частица а или b. Спин и четность могут отличаться в соответствии с изменением орбитального момента группы частиц Ма или Мb-


Дата добавления: 2015-07-12; просмотров: 62 | Нарушение авторских прав


Читайте в этой же книге: Основные особенности множественного рождения частиц | Топологическое сечение | Теоретические предсказания | Импульсные спектры вторичных частиц | Поперечный импульс | Продольный импульс | Коэффициент неупругости | Основные переменные, использующиеся при анализе угловых распределений вторичных частиц | Мультипериферическая модель | Введение в квантовую хромодинамику |
<== предыдущая страница | следующая страница ==>
Угловые распределения в С-системе| Статистическая и гидродинамическая модели

mybiblioteka.su - 2015-2024 год. (0.007 сек.)